La descarga está en progreso. Por favor, espere

La descarga está en progreso. Por favor, espere

Sistemas de Ecuaciones Diferenciales No Lineales CAPÍTULO 11.

Presentaciones similares


Presentación del tema: "Sistemas de Ecuaciones Diferenciales No Lineales CAPÍTULO 11."— Transcripción de la presentación:

1 Sistemas de Ecuaciones Diferenciales No Lineales CAPÍTULO 11

2 Contenidos 11.1 Sistemas Autónomos 11.2 Estabilidad de Sistemas Lineales 11.3 Linealización y Estabilidad Local 11.4 Sistemas Autónomos como Métodos Matemáticos 11.5 Soluciones Periódicas, Ciclos Límite y Estabilidad Global

3 11.1 Sistemas Autónomos Introducción Un sistema de ecuaciones diferenciales de primer orden se llama autónomo, caundo puede escribirse como (1)

4 Ejemplo 1 El sistema anterior no es autónomo, debido a la t presencia de t en el lado derecho.

5 Ejemplo 2 Considere Si permitimos que sea x =, y =, entonces es un sistema de primer orden.

6 Interpretación como Campo Vectorial Un sistema autónomo plano puede escribirse como El vector V(x, y) = (P(x, y), Q(x, y)) definne un campo vectorial del plano.

7 Ejemplo 3 Un campo vectorial para el flujo de estado estable de un líquido alrededor de un cilindro de radio 1 está dado por donde V 0 la velocidad del líquido lejos del cilindro.

8 Ejemplo 3 (2) Si se libera un pequeño corcho en (3, 1), la trayectoria X(t) = (x(t), y(t)) satisface sujeta a X(0) = (3, 1). Fig 11.1.

9 Fig 11.1

10 Tipos de Soluciones (i) Una solución constante x(t) = x 0, y(t) = y 0 (ó X(t) = X 0 para toda t). La solución se llama punto crítico o estacionario, y la solución constante se llama solución de equilibrio. Fíjese en que X (t) = 0 significa

11 (ii) Una solución que define un arco, una curva plana que no se cruza a sí misma (Fig 11.2(a)). En cuanto a la Fig11.2(b), no puede ser una solución, puesto que habría dos solucion que pasarían por el punto P. Fig 11.2

12 (iii) Una solución periódica – se llama un ciclo. Si p es el período, entonces X(t + p) = X(t). Fig 11.3.

13 Ejemplo 4 Determine los puntos críticos de los siguientes sistemas: (a) (b)(c) Solución (a) entonces y = x. Hay infinitos puntos críticos. yxy yxx

14 Ejemplo 4 (2) (b) Como x 2 = y, entonces y 2 + y – 6 = (y + 3)(y – 2) = 0. Si y = – 3, entonces x 2 = – 3, No hay soluciones rales. Si y = 2, etonces. Los puntos críticos son y.

15 Ejemplo 4 (3) (c) De 0.01x(100 – x – y) = 0, tenemos x = 0 ó x + y = 100. Si x = 0, entonces 0.05y(60 – y – 0.2x) = 0 se transforma en y(60 – y) = 0. Así y = 0 or y = 60, y (0, 0) y (0, 60) son puntos críticos. Si x + y = 100, entonces 0 = y(60 – y – 0.2(100 – y)) = y(40 – 0.8y). Tenemos que y = 0 ó y = 50. Así (100, 0) y (50, 50) puntos críticos.

16 Ejemplo 5 Determinar si los siguientes sistemas poseen una solución periódica. En cada caso, dibujo la gráfica de la solución que satisface X(0) = (2, 0). (a) (b) Solución (a) En el Ejemplo 6 de Sec. 10.2, tenemos demostrado

17 Ejemplo 5 (2) Así cada solución es periódica con período. La solución que satisface X(0) = (2, 0) es x = 2 cos 2t + 2 sen 2t, y = – sen 2t Fig 11.4(a).

18 Ejemplo 5 (3) (b) Empleando un método similar, tenemos Debido a la presencia de e t, no hay soluciones periódicas. La solución que satisface X(0) = (2, 0) es Se representa en la Fig 11.4(b).

19 Fig 11.4(b)

20 Cambio a Coordenadas Polares Recuerde que las transformaciones son r 2 = x 2 + y 2 y = tan –1 (y/x),

21 Ejemplo 6 Hallar la solución del siguiente sistema que satisfaga X(0) = (3, 3). Solución

22 Ejemplo 6 (2) Puesto que (3, 3) es en coordenadas polares, X(0) = (3, 3) se transforma en y (0) =π/4. Separando las variables, tenemos que la solución es para r 0. Aplicando las condiciones iniciales, tenemos

23 Ejemplo 6 (3) La gráfica de se muestra en la Fig 11.5.

24 Fig 11.5

25 Ejemplo 7 Considere el sistema en coordenadas polares: hallar y dibujar las soluciones qeu satisfagan X(0) = (0, 1) y X(0) = (3, 0) en coordenadas rectangulares. Solución Separando las variables, tenemos

26 Ejemplo 7 (2) Si X(0) = (0, 1), entonces r(0) = 1 y (0) = /2. Así c 1 = –2, c 2 = /2. La curva solución e es la espiral. Fíjese en que cuando t aumenta sin límite y r tiende a 3. Si X(0) = (3, 0), entonces r(0) = 3 y (0) = 0. Así c 1 = c 2 = 0 y r = 3, = t. Tenemos que la solución es x = r cos = 3 cos t y y = r sen = 3 sen t. Es una solución periódica. Fig 11.6.

27 Fig 11.6

28 11.2 Estabilidad de Sistemas Lineales Algunas Preguntas Fundamentales Suponga que X 1 es un punto crítico de un sistema autóno plano y X = X(t) es una solución que sarisface X(0) = X 0. Nos interesa saber cuando X 0 está cerca de X 1 : (i) Es lim t X(t) = X 1 ? (ii) Si la respuesta al (i) es no, permanece cerca de X 1 o se aleja de X 1 ? Fig 11.7

29

30 En el caso de la Fig11.7(a) y (b), llamamos al punto crítico localmente estable. Sin embargo, si se puede encontrar en alguna vecinidad dada algún valor inicial que da un comportamiento similar a (c), llamamos al punto crítico inestable.

31 Analisis de Estabilidad Considere x = ax + by y = cx + dy Tenemos que la matriz del sistema es de la forma Para asegurar que X 0 = (0, 0) es el único punto crítico, se supondrá que el determinante = ad – bc 0.

32 Luego det (A – I) = 0 se transforma en 2 + = 0 donde = a + d. Así

33 Ejemplo 1 Determine los valores propios del sistema en términos de c, y use un programa de solución numérica para descubrir la forma de soluciones correspondientes al caso c = ¼, 4, 0 y 9.

34 Ejemplo 1 (2) Solución Como la matriz de coeficientes es entonces tenemos = 2, y = 1 – c. Así

35 Ch11_35 Ejemplo 1 (3) Si c = ¼, = 1/2 y 3/2. Fig 11.8(a) ilustra el retrato fase del sistema. Cuando c = 4, = 1 y 3. Fig 11.8(b).

36 Ejemplo 1 (4) Cuando c = 0, = 1. Fig 11.8(c). Cuando c = 9, = 1 3i. Fig 11.8(d).

37 Caso I: Valores Propios Reales y Distintos Según Sec 10.2, la solución general es (a) Ambos valores propios negativos: Nodo Estable Es más fácil comprobar que bajo esta condición, X(t) 0 cuando t Fig 11.9.

38 Fig 11.9

39 (b) Ambos Valores Propios Positivos: Nodo Inestable Es más fácil comprobar que bajo esta condición, |X(t)| queda sin cota cuando t Fig 11.10

40 Fig 11.10

41 (c) Valores Propios con Signos Opuestos ( 2 < 0 < 1 ): Punto Silla Cuando c 1 = 0, X(t) se aproximará 0 a lo largo de la recta determinada por el vector propio K 2 cuando t. Esta solución inestable se lalma punto silla. Fig

42 Fig 11.11

43 Ejemplo 2 Clasifique el punto crítico (0, 0) de cada sistema X = AX como un nodo estable, nodo inestable, o un punto silla. (a) (b) Solución (a) Puesto que los valores propios son 4, 1, (0, 0) es un punto silla. Los vectores propios correspondientes son respectivamente

44 Ejemplo 2 (2) Si X(0) está sobre la recta y = x, entonces X(t) tiende a 0. Para cualquier otra condición inicial, X(t) queda sin cota en las direcciones determinadas por K 1. Esto es, y = (2/3)x sirve como una asíntota. See Fig

45 Fig 11.12

46 (b) Puesto que los valores propios son 4, 25, (0, 0) es un nodo estable. Los vectores propios correspondientes son respectivamente Fig

47 Fig 11.13

48 Caso II: Valor Propio Real Repetido Según laSec 10.2, tenemos las siguientes condiciones. (a) Dos Valores Propios Linealmente Independientes La solución general es Si 1 0, y se llama nodo inestable degenerado.

49 Fig 11.14

50 (b) Un solo Vector Propio Linealmente Independiente Cuando existe un solo valor propio, la solución general es Si 1 0, este punto crítico se llama nodo inestable degenerado.

51 Caso III: Valores Propios Complejos ( 2 – 4 < 0) (a) Raíces imaginarias puras ( 2 – 4 < 0, = 0) Este punto crítico se llama centro. Fig 11.15

52 (b) Parte real no nula ( 2 – 4 0: punto espiral inestable (Fig 11.16(a)) parte real < 0: punto espiral estable (Fig 11.16(b))

53 Ejemplo 3 Clsifique el punto crítico (0, 0) de cada sistema Solución (a) La ecuación caracteerística es = ( + 3) 2 = 0 por tanto (0, 0) es un nodo estable degenerado. (b) La ecuación caracteerística es = 0 por tanto (0, 0) es un centro.

54 Ejemplo 4 Clsifique el punto crítico (0, 0) de cada sistema para constantes positivas. Solución (a) = 0.01, = , 2 4 < 0: (0, 0) es un punto espiral estable.

55 Ejemplo 4 (2) (b)

56 Para un sistema autónomo lineal plano X = AX con det A 0, sea X = X(t) la solución que satisface la condición inicial X(0) = X 0, donde X 0 0. (a)lim t X(t) = 0 si y sólo si los valores propios de A tienen partes reales negativas. Esto ocurre cuando > 0 y < 0. (b)X(t) es periódica si y sólo si los valores propios de A son imaginarios puros. Esto ocurre cuando > 0 y = 0. (c)En todos los demás casos, dada cualquier vecindad del origen, hay al menos una X 0 en la vecindad para la cual X(t) queda sin cota cuando aumenta t. TEOREMA 11.1 Criterios de Estabilidad para Sistemas Lineales

57 11.3 Linealización y Estabilidad Local Sea X 1 un punto crítico de un sistema autónomo y sea X = X(t) la solución que satisface la condición inicial X(0) = X 0, donde X 0 X 1. Se dice que X 1 es un punto crítico estable cuando, dado cualquier radio ρ > 0, hay un radio correspondiente r > 0 tal que si la posición inicial X 0 satisface X 0 – X 1 < r, entonces la solución correspondiente X(t) satisface X(t) – X 1 0. Si, además lim t X(t) = X 1 siempre que X 0 – X 1 < r, se llama a X 1 un punto crítico asintóticamente estable. DEFINICIÓN 11.1 Puntos Críitcos Estables

58 Esta definición se ilustra en la Fig 11.20(a). Para resaltar que X 0 debe elegirse cerca de X 1, también se emplea la terminología punto crítico localmente estable.

59 Sea X 1 un punto crítico de un sistema autónomo y sea X = X(t) la solución que satisface la condición inicial X(0) = X 0, donde X 0 X 1. Se dice que X 1 es un punto crítico inestable si hay un disco de radio ρ > 0 con la propiedad de que, para cualquier r > 0, hay al menos una posición inicial X 0 que satisfaceX 0 – X 1 0. DEFINICIÓN 11.2 Puntos Críticos Inestables

60 Si un punto crítico X 1 es inestable, no importa cuán pequeña sea la vecindad respecto a X 1, siempre se puede encontrar una posición inicial X 0 que da como resultado que la solución salga de algún disco de radio ρ en algún tiempo futuro t. Fig 11.20(b).

61 Ejemplo 1 Demuestre que (0, 0) es un punto crítico estable del sistema Solución En el Ejemplo 6 de Sec 11.1, tenemos demostrado que r = 1/(t + c 1 ), = t + c 2 es la solución. Si X(0) = (r 0, 0 ), entonces r = r 0 /(r 0 t + 1), = t + 0 Note que r 0, y r tiende a (0, 0) cuando t aumenta. De ahí que le punto crítico (0, 0) es estable y es de ehcho asintóticamente estable. Fig

62 Fig 11.21

63 Ejemplo 2 Considere el sistema plano Demuestre que (x, y) = (0, 0) es un punto crítico nestable.

64 Ejemplo 2 (2) Solución Como x = r cos y y = r sin, tenemos Como dr/dt = 0.05r(3-r), entonces r = 0 implica dr/dt = 0. Así cuando r = 0, tenemos dx/dt = 0, dy/dt = 0. Lllegamos a la conclusión de que (x, y) = (0, 0) es un punto crítico.

65 Ejemplo 2 (3) Resolviendo la ecuación diferencial dada con r(0) = r 0 y r 0 0, tenemos No importa cuán cerca de (0, 0) comience una solución, la solución se alejará de (0, 0). Así (0, 0) es un punto crítico inestable. Fig

66 Fig 11.22

67 Linealización Si escribimos el sistema de los Ejemplos 1 y 2 como X = g(X). El proceso para hallar un término lineal A(X – X 1 ) que más se aproxima al g(X) se llama linealización.

68 Sea x 1 un punto crítico de la ecuación diferencial autónoma x = g(x), donde g es diferenciable en x 1. (a) Si g (x 1 ) < 0, entonces x 1 es un punto crítico asintóticamente estable. (b) Si g (x 1 ) > 0, entonces x 1 es un punto crítico inestable. TEOREMA 11.2 Criterio de Estabilidad para Sistemas Lineales

69 Ejemplo 3 Predecir el comportamiento de soluciones cerca d eesos do puntos críticos. Como Puesto que x = /4 es un punto crítico asintóticamente estable pero x = 5 /4 es inestable. Fig

70 Fig 11.23

71 Ejemplo 4 Sin resolver de forma explícita, analice los puntos críticos del sistema x = (r/K)x(K – x), donde r y K son constantes positivas. Solución Tenemos dos puntos críticos x = 0 y x = K. Como Puesto que x = K es un punto crítico asintóticamente estable pero x = 0 es inestable.

72 Matriz Jacobiana Una ecuación del palno tangente a la superficie z = g(x, y) at X 1 = (x 1, y 1 ) es De manera similar, cuando X 1 = (x 1, y 1 ) es un punto crítico, entonces P (x 1, y 1 ) = 0, Q (x 1, y 1 ) = 0. Tenemos

73 El sistema original X = g(X) puede aproximarse por X = A(X – X 1 ), donde Esta matriz recibe el nombre de Matriz Jacobiana en X 1 y se denota por g (X 1 ).

74 Sea X 1 un punto crítico de la ecuación diferencial autónoma X = g(X), donde P(x, y) y Q(x, y) tienen primeras parciales continuas en una vecindad de X 1. (a) Si los valores propios de A = g(X 1 ) tienen parte real negativa, entonces X 1 es un punto crítico asintóticamente estable. (b) Si A = g(X 1 ) tiene un valor propio con parte real positiva, entonces X 1 es un punto crítico inestable. TEOREMA 11.3 Criterios de Estabilidad para Sistemas Autónomos Planos

75 Ejemplo 5 Clasifique los puntos críticos de cada sistema. (a) x = x 2 + y 2 – 6(b) x = 0.01x(100 – x – y) y = x 2 – y y = 0.05y(60 – y – 0.2x) Solución (a)

76 Ejemplo 5 (2) Como el determinante de A 1 es o A 1 tiene un palor propio positivo. Por lo cual es inestable. A 1 tiene un determinante positivo y una traza negativa. Ambos valores propios tienen sus partes reales negativas. Por lo cual es estable.

77 Ejemplo 5 (3) (b) Los puntos críticos son (0, 0), (0, 60), (100, 0), (50, 50). La matriz Jacobiana es

78 Ejemplo 5 (4) Comprobando los signos de los determinantes y trazas de cada amtriz, obtenemos que (0, 0) es inestable; (0, 60) es inestable; (100, 0) es inestable; (50, 50) es estable.

79 Ejemplo 6 Clasifique todos los puntos críticos del Ejemplo 5(b). Solución Para la matriz A 1 correspondiente a (0, 0), = 3, = 4, 2 – 4 = 4. Así que (0, 0) es un nodo inestable. Los puntod críticos (0, 60) y (100, 0) son sillas puesto que 0, < 0, (50, 50) es un nodo estable.

80 Ejemplo 7 Considere el sistema x + x – x 3 = 0. Tenemos x = y, y = x 3 – x. Halle y clasifique los puntos críticos. Solución

81 Ejemplo 7 (2) Las matrices correspondientes son

82 Ejemplo 8 Use el método de plano fase par clasificar el único punto crítico (0, 0) del sistema x = y 2 y = x 2 Solución El determinante de la matriz Jacobiana es 0 en (0, 0), y por tanto la naturaleza de (0, 0) sigue en duda.

83 Ejemplo 8 (2) Usando el método de plano fase, obtenemos Fig ilustra una colección de curvas soluciones. El punto crítico (0, 0) es inestable.

84 Fig 11.26

85 Ejemplo 9 Use el método de plano fase para determinar la naturaleza de las soluciones de x + x x 3 = 0 en cercanías de (0, 0). Solución

86 Ejemplo 9 (2) Note que y = 0 cuando x = x 0 y el lado derecho es positivo cuando x 0 < x < x 0. Así que cada x tiene dos valores correspondientes de y. La solución X = X(t) que satisface X(0) = (x 0, 0) es periódica, y (0, 0) es un centro. Fig

87 Fig 11.27

88 11.4 Sistemas Autónomos como Modelos Matemáticos Péndulo No Lineal Considere la ecuación diferencial no lineal de segundo orden Cuando permitimos que sea x =, y =, podemso escribir

89 Los puntos críticos son ( k, 0) y la matriz Jacobiana es Si k = 2n + 1, < 0, y por tanto todos los puntos críticos ( (2n +1), 0) son puntos silla. Particularmente, el punto crítico (, 0) es inestable, como se esperaba. Fig

90 Fig 11.28

91 Cuando k = 2n, los valores propios son imaginarios puros, y por tanto la naturaleza de estos puntos permanece en duda. Como se ha supuesto que no hay fuerzas de amortiguamiento, se espera que todos los púntos críticos (( 2n, 0) sean centros. De

92 Note que y = 0 cuando x = x 0, y que (2g/l)(cos x – cos x 0 ) > 0 para |x| < |x 0 | <. Así cada x tiene dos valores correspondientes de y, y por tanto la solución X = X(t) que satisface X(0) = (x 0, 0) es periódica. Podemos concluir que (0, 0) es un centro. Fig

93 Fig 11.29

94 Ejemplo 1 A un péndulo en una posición de equilibrio con = 0 se le aplica una velocidad angular inicial de 0 rad/s. Determine en qué condiciones el movimiento resultante es periódico. Solución La condición inicial es X(0) = (0, 0 ).

95 Ejemplo 1 (2) Para establecer que la solución X(t) es periódica basta con mostrar que hay dos abscisas x = x 0 entre y y que al lado derecho es positive for |x| < |x 0 |. Entonces cada x tiene dos valores correspondientes de y. Si y = 0, cos x = 1 – (l/2g) 0 2, y esta ecuación tiene dos soluciones x = x 0 entre y, siempre que 1 – (l/2g) 0 2 > 1. Note que (l/2g)(cos x – cos x 0 ) es positivo para |x| < |x 0 |. Esta restricción en la velocidad inicial se puede escribir como

96 Oscilaciones No Lineales: Cuenta Deslizante Observe la Fig La fuerza tangencial F tiene magnitud mg sen, y por tanto F x = mg sen cos. Puesto que tan = f (x), tenemos

97 y el sistema autónomo plano correspondiente es Si X 1 = (x 1, y 1 ) es un punto crítico, entonces y 1 = 0 y f (x 1 ) = 0. Así la perla debe permanecer en reposo en un plano sobre el alambre donde la recta es horizontal.

98 La matriz Jacobiana en X 1 es

99 Se pueden hacer las siguientes conclusiones. (i) f (x 1 ) < 0 : Hay un máximo relativo en x = x 1 y como < 0, hay un punto silla inestable en X 1 = (x 1, 0). (ii) f (x 1 ) > 0 y > 0: Hay un mínimo relativo en x = x 1 y como 0, X 1 = (x 1, 0) es un punto crítico estable. Si 2 > 4gm 2 f (x 1 ), el sistema es sobreamortiguado y el punto crítico es un nodo estable.

100 Si 2 < 4gm 2 f (x 1 ), el sistema es subamortiguado y el punto crítico es un punto espiral estable. La naturaleza exacta del punto crítico estable aún está en duda si 2 = 4gm 2 f (x 1 ). (iii) f (x 1 ) > 0 y el sistema está subamortiguado ( = 0): En este caso los valores propios son imaginarios puros, pero el método del plano fase se puede usar para mostrar que le punto crítico es un centro. Así las soluciones con X(0) = (x(0), x (0)) cerca de X 1 = (x 1, 0) son periódicas.

101 Ejemplo 2 Una cuenca de 10 gramos se desliza a lo lrgo de la gráfica de z = sin x. Los mínimos relativos en x 1 = /2 y x 2 = 3 /2 son puntos críticos estables. Fig

102 Fig Fig ilustra los movimientos cuando los puntos críticos son puntos espirales estables.

103 Fig Fig ilustar una colección de curvas solución para el caso no amortiguado

104 Modelo Predador-Presa de Lotka-Volterra Recuerde el modelo predador-presa:

105 Fig El punto crítico (0, 0) es un punto silla. Fig

106 Como A 2 tiene valores propios imaginarios puros, el punto crítico puede ser un centro. Como

107 Fig Las gráficas típicas se representan en la Fig

108 1.Si y = a/b, la ecuación F(x)G(y) = c 0 tiene exacamente dos soluciones x m y x M que satisfacen x m < d/c < x M. 2.Si x m < x 1 < x M y x = x 1, entonces F(x)G(y) = c 0 tiene exactamente dos soluciones y 1 y y 2 que satisfacen y 1 < a/b < y 2. 3.Si x está fuera del intervalo [x m, x M ], entonces F(x)G(y) = c 0 no tiene soluciones. La gráfica de solución periódica típica se muestra en la Fig

109 Fig 11.36

110 Ejemplo 3 Si dejamos que sea a = 0.1, b = 0.002, c = , d = 0.2, el punto crítico en el primer cuadrante es (d/c, a/b) = (80, 50), y sabemos que es un centro. Fig

111 Fig 11.37

112 Modelo de Competencia de Lotka-Volterra Considere el modelo: este sistema tiene puntos críticos en (0, 0), (K 1, 0) y (0, K 2 ).

113 Ejemplo 4 Considere el modelo Determine y clasifique todos los puntos críticos. Solución Los puntos críticos son (0, 0), (50, 0), (0, 100), (20, 40). Por tanto = 2.25 > 1, y por tanto el punto crítico (20, 40) es un punto silla. La matriz Jacobiana es

114 Ejemplo 4 (2)

115 Ejemplo 4 (3) Por tanto (0, 0) es inestable, mientras que tanto (50, 0) como (0, 100) son nodos estable y (20, 40) es un punto silla.

116 11.5 Soluciones Periódicas, Limit Cycles y Global Stability Si un sistema autónomo plano tiene una solución priódica X = X(t) in uan región simplemente conexa R, entonces el sistema tiene al menos un punto crítico dentro de la curva simplemente cerrada C. Si sólo hay un punto crítico dentro de C, entonces este punto crítico no puede ser punto silla. TEOREMA 11.4 Ciclos y Puntos Críticos Si una región simplemente conexa R o no ocntiene puntos críticos de un sistema autónomo palno o contiene un único punto silla, entonces no hay soluciones periódicas en R. COROLARIO

117 Ejemplo 1 Demostras que el sistma autónomo plano x = xy y = 1 – x 2 – y 2 no tieen soluciones periódicas. Solución Si (x, y) es un punto crítico, entonces ó x = 0 ó y = 0. Si x = 0, entonces 1 – y 2 = 0, y 2 = –1. Asimismo, y = 0 implica x 2 = –1. Así este sistema no tiene puntos críticos y no tiene soluciones periódocas.

118 Ejemplo 2 Demostrar que no tiene soluciones periódicas en el primer cuadrante. Solución Del Ejemplo 4 de la Sec 11.4, sólo conocíamos que (20, 40) está en el primer cuadrante y (20, 40) es un punto silla. Por el corolario, no hay soluciones periódicas en el primer cuadrante.

119 Si div V = P/ y + Q/ y no cambia el signo en la región conexa R, entonces el sistema autónomo plano no tiene soluciones periódicas en R. TEOREMA 11.5 Criterio Negativo de Bendixson

120 Ejemplo 3 Estudiar las posibles soluciones periódicas de cada sistema. Solución

121 Ejemplo 3 (2) Si R es el interior del ciclo dado, div V > 0 y por tanto hay soluciones periódicas dentro del ciclo. Note que div V < 0 en el exterior del círculo. Si R es un subconjunto simplemente conexo del exterior, entonces no hay soluciones periódicas en R. Si hay una solución periódica en el exterior, tiene que encerrar el círculo x 2 + y 2 = 1. (aquí dice circle, círculo, aunque la ecuación es de una circunferencia ¿?)

122 Ejemplo 4 La cuenca que desliza en la Sec 11.4 satisface Demostrar que no hay soluciones periódicas. Solución

123 Si (x, y) tiene sus derivadas primeras continuas en una región simplemente conexa R y no cambia el signo en R, entonces el sistema autónomo planohas no tiene soluciones periódicas en R. TEOREMA 11.6 Criterio Negativo de Dulac

124 Ejemplo 5 Demostrar que no tiene soluciones periódicas. Solución

125 Ejemplo 5 (2) Si ponemos a = 2, b = 0, entonces que es siempre negativo. El sistema no tiene soluciones periódicas.

126 Ejemplo 6 Use (x, y) = 1/(xy) para demostrar que no tiene soluciones periódicas en el primer cuadrante.

127 Ejemplo 6 (2) Solución Para (x, y) en el primer cuadrante, la última expresión es siempre negativa.

128 Fig muestra dos tipos estándar de regiones invariantes. Una región R es se llama región invariante para un sistema autónomo plano si, siempre que X 0 está en R, X = X(t) que satisface X(0) = X 0 permanece en R. DEFINICIÓN 11.3 Región Invariante

129 Fig 11.40

130 Si n(x, y) denota un vector normal en la frontera que está dirigido hacia el interior, entonces R es un región invariante para el sistema autónomo plano siempre que V(x, y) n(x, y) 0 para todo punto (x, y) de la frontera. TEOREMA 11.7 Vector Normal y Regiones Invariantes

131 Ejemplo 7 Halle una región circular con centro en (0, 0) que sea uan región invariante para el sistema Solución Para cada círculo x 2 + y 2 = r 2, n = (2x, 2y) es un vector normal que apunta hacia el interior del círculo. Como deducimos que V n 0 en el círculo x 2 + y 2 = r 2. Por el Teorema 11.7, la región circular x 2 + y 2 r 2 es una región invariante para el sistema para todo r > 0.

132 Ejemplo 8 Halle una corona circular que sea una región invariante del sistema Solución Como en el Ejemplo 7, el vector normal n 1 = (2x, 2y) al interior de la circunferencia x 2 + y 2 = r 2, mientras que el vector normal n 2 = n 1 apunta hacia fuera.

133 Ejemplo 8 (2) Si r = 1, V n 1 = 8 – 2(x 6 + y 6 ) 0. Si r = 1/4, V n 1 – 2(r 2 – 5r 4 ) 0. La corona circular 1/16 x 2 + y 2 1 es un región invariante.

134 Ejemplo 9 La ecuación de Van der Pol es una ecuación diferencila no lineal de segundo orden que se emplea en electrónica, Fig muestra el campo vectorial para = 1, junto con las curvas y = 0 y (x 2 – 1)y = x a lo largo de las cuales, los vectores son verticales y horizontales, respectivamente.

135 Fig No es posible hallar una región invariante simple cuya frontera sean rectas o circunferencias.

136 Sea R una región invariante para un sistema autónomo plano y supóngase que R no tiene puntos críticos en su frontera. (a)Si R es una región de Tipo I que tiene un único nodo inestable o un punto espiral inestable en su interior, entonces hay al menos una solución periódica en R. (b) Si R es una región de Tipo II que no contiene puntos críticos del sistema, entonces hay al menos una solución periódica en R. En cualquiera de los dos casos, si X = X(t) es una solución no periódica en R, entonces X(t) dibuja espirales alrededor de un ciclo que es una solución del sistema. Esta solución periódica se llama ciclo limite. TEOREMA 11.8 Poincare-Bendixson I

137 Ejemplo 10 Use el Teorema 11.8 para demostrar que tiene al menos una solución periódica. Solución We first construimos una region invariante limitada por circunferencias. Si n 1 = (2x, 2y) then

138 Ejemplo 10 (2) Si dejamos que sea r = 2 y r = ½, llegamos a la conclusión de que la corona circular R: ¼ x 2 + y 2 4 es invariant. Si (x 1, y 1 ) es un punto crítico, entonces V n 1 = (0, 0) n 1 = 0. Por tanto r = 0 ó r = 1. Si r = 0, entonces (x 1, y 1 ) = (0, 0) es un punto crítico. Si r = 1, el sistema se reduce a 2y = 0, 2x = 0 y llegamos a una contradicción. Por tanto (0, 0) es el único punto crítico y no está en R. Así el sistema tiene al menos una solución periódica en R.

139 Ejemplo 11 Demuestre que las ecuaciones de Van der Pol tienen una solución periódica cuando > 0. Solución Determinamos que el único punto crítico es (0, 0) y la matriz Jacobiana es

140 Ejemplo 11 (2) Como > 0, el punto crítico es un punto espiral inestable o un nodo inestable. Por la parte (i) del Teorema 11.8 el sistema tiene al menos una solución periódica en R. Fig

141 Fig 11.42

142 Sea R una region invariante de Type I para un sistema autónomo plano que carece de solución periodica en R. (a)Si R contiene un número finito de nodos o puntos espirales, entonces para cualquier posición inicial dada X 0 en R, lim t X(t) = X 1 para un punto crítico X 1. (b) Si R tiene un único nodo estable o punto espiral estable X 1 en su interior y no tiene puntos críticos en su frontera, lim t X(t) = X 1 para toda posición inicial X 0 in R. TEOREMA 11.8 Poincare-Bendixson II

143 Ejemplo 12 Estudie la estabilidad global del sistema del Ejemplo 7. Solución No es difícil de probar que el único punto crítico es (0, 0) y la matriz Jacobiana es

144 Ejemplo 12 (2) (0, 0) puede ser un punto espiral estable o no estable. Teorema 11.9 garantiza que Por tanto el punto crítico es un punto espiral globalmente estable. Fig

145 Fig 11.43


Descargar ppt "Sistemas de Ecuaciones Diferenciales No Lineales CAPÍTULO 11."

Presentaciones similares


Anuncios Google