Instituto Nacional de Astrofísica, Óptica y Electrónica

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Transcripción de la presentación:

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Página del curso: http://www.licimep.org Francisco Soto Eguibar Página WEB del curso Página del curso: http://www.licimep.org Francisco Soto Eguibar feguibar@inaoep.mx

Mecánica Cuántica Fundamentos de la mecánica cuántica Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo Mecánica cuántica en tres dimensiones Formalismo de la mecánica cuántica Sistemas de muchas partículas idénticas Métodos matemáticos básicos y su interpretación física

Mecánica Cuántica 2. Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo Estados estacionarios Pozo cuadrado infinito Oscilador armónico Partícula libre Potencial delta de Dirac Pozo cuadrado finito

Mecánica Cuántica 2. Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo en una dimensión Propiedades generales de la soluciones de la ecuación de Schrödinger en una dimensión La partícula libre El pozo rectangular infinito El pozo rectangular finito La barrera finita rectangular El potencial delta de Dirac El oscilador armónico

Potencial delta de Dirac

Potencial delta de Dirac

Potencial delta de Dirac

Potencial delta de Dirac

Potencial delta de Dirac

Ecuación de Schrödinger para el potencial delta de Dirac

Ecuación de Schrödinger para el potencial delta de Dirac

Ecuación de Schrödinger para el potencial delta de Dirac

Ecuación de Schrödinger para el potencial delta de Dirac

Estados ligados

Estados ligados

Estados ligados

Estados ligados

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Ecuación de Schrödinger para el potencial delta de Dirac

Dispersión por el potencial delta de Dirac

Dispersión por el potencial delta de Dirac

Dispersión por el potencial delta de Dirac

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Potenciales en una dimensión. Características Y propiedades

La ecuación de Schrödinger estacionaria en una dimensión

La ecuación de Schrödinger estacionaria en una dimensión

El espectro discreto. Estados ligados

El espectro discreto. Estados ligados

El espectro continuo. Estados no ligados

El espectro mixto

Los potenciales simétricos y la paridad

Los potenciales simétricos y la paridad

Exámenes Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo en una dimensión Viernes 24 de febrero a las 15:00 Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo en tres dimensiones Jueves 9 de marzo Formalismo de la mecánica cuántica Viernes 24 de marzo Sistemas de muchas partículas idénticas Viernes 14 de abril Métodos matemáticos básicos y su interpretación física Viernes 28 de abril

Fecha de finalización de las tareas 24 de febrero 9 de marzo 20 de abril 2 de mayo

Tareas 1 Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo en una dimensión. Ejercicios 2, 3, 5, 6, 9, 10, 14, 17, 19, 23, 28 y 32 del capítulo 4 (página 276) del libro Quantum Mechanics. Concepts and applications. Second edition. Nouredine Zettili

Mecánica Cuántica 2. Ecuación de Schrödinger independiente del tiempo en una dimensión Propiedades generales de la soluciones de la ecuación de Schrödinger en una dimensión La partícula libre El pozo rectangular infinito El pozo rectangular finito La barrera finita rectangular El potencial delta de Dirac El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico

El oscilador armónico http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/hosc7.html#c1

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El oscilador armónico

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Operadores asociados con las variables dinámicas

El oscilador armónico. El valor esperado de la posición

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El oscilador armónico. El valor esperado del momentum

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Las desigualdades de Heisenberg

El oscilador armónico. “La matriz” de la posición

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Espacio vectorial o espacio lineal o espacio vectorial lineal

Espacio Euclidiano Un espacio vectorial que tiene definido un producto escalar es llamado espacio euclidiano

Producto escalar

Espacios de Hilbert

Espacios métricos completos

El espacio de Hilbert L2

El espacio de Hilbert L2

El espacio de Hilbert L2

El espacio de Hilbert L2

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El oscilador armónico

La ecuación de Schrödinger estacionaria

El operador de impulso es hermitiano