Cap. 32 – Leyes de Maxwell
La explicación de la mayoría de las propiedades magnéticas de los materiales son los dipolos magnéticos creados por los electrones en los átomos. Son como pequeñas corrientes. También hay efectos de magnetismo de los protones en el núcleo (Nuclear Magnetic Resonance, NMR) que se usa en Magnetic Resonance Imaging (MRI)
Resumen de las Leyes de Electromagnetismo (4) – Casi Ganadoras Hay un problema con la ley de Ampere que se arreglará añadiéndole un término adicional. Ese efecto vendrá a establecer una simetría casi perfecta entre electricidad y magnetismo. Faraday dice que un B cambiante genera un E. Maxwell añadirá que un E cambiante genera un B.
Un capacitor de placas paralelas que recibe una corriente constante - el ejemplo que se considera para entender que hay una inconsistencia en la ley de Ampere
Los campos predichos por las leyes antes de Maxwell a) y c) – E=0, B=constante. b) E variable, B=0 d) E=0, B=0
Los campos al añadir el término de Maxwell a) y c) – E=0, B=constante. - igual b) E variable, B=constante>0 d) E=0, B=constante>0
La Ley de Ampere Agrandada Cuando no hay corriente real (por ejemplo, dentro del capacitor), También se puede escribir como definiendo la corriente de desplazamiento Entonces la ley general de Ampere también se escribe
Cálculo de B en el punto d de la situación que habíamos planteado Usamos la simetría cilíndrica y una línea de Ampere circular que pasa por d. Tenemos que calcular la corriente de desplazamiento dentro de esa linea. Pero la carga en el capacitor es Así que la corriente real (i) también es O sea que son iguales!!! B d = B c !!!! Haciendo el resto del cáculo de Ampere
También habrá B en el punto b!! La linea de Ampere circular que usamos está en rojo. El cálculo y el resultado es muy similar al uso de la ley de Faraday en el caso de un B cambiante. Pero aquí A es el área del círculo rojo de radio r. dE/dt es como una densidad de corriente Al final obtenemos un resultado familiar