TURBINAS DE VAPOR José Agüera Soriano 2011
En la turbina, el vapor transforma primero su entalpía en energía cinética y, luego, ésta es cedida al rodete obteniéndose el trabajo técnico correspondiente. José Agüera Soriano 2011
u = r ·w corona fija F P = F · u u 1 2 José Agüera Soriano 2011
Clasificación fundamental de las turbinas Turbinas de reacción (pura) Turbinas de acción La total transformación de entalpía en velocidad tiene lugar en la corona fija Turbinas de reacción (pura) La total transformación de entalpía en velocidad tiene lugar en el rodete José Agüera Soriano 2011
(en realidad son mixtas de acción y reacción) Turbinas de reacción (en realidad son mixtas de acción y reacción) turbinas de acción: h1 = h2; e = 0 turbinas de reacción: ho > h1 > h2; 0 < e < 1 puras de reacción: ho = h1; e = 1 José Agüera Soriano 2011
Turbina de acción (de vapor) de Laval Carl Gustaf de Laval (1849-1939) José Agüera Soriano 2011
Turbina de reacción de vapor (pura) Esfera giratoria de Herón (120 a.C.) José Agüera Soriano 2011
Turbina de reacción José Agüera Soriano 2011
Clasificación según la dirección del flujo en el rodete José Agüera Soriano 2011
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Pérdidas interiores Pérdidas exteriores 1) Por rozamientos internos 2) Por choques 3) La velocidad de salida 4) Por fugas intersticiales 1) Por rozamientos mecánicos 2) Por rozamiento de disco José Agüera Soriano 2011
Triángulos de velocidades Ecuación de Euler Triángulos de velocidades velocidad absoluta (del flujo) velocidad relativa (del flujo) respecto al álabe móvil velocidad tangencial (del álabe móvil) ángulo que forma la velocidad absoluta con la tangencial ángulo que forma la velocidad relativa con la tangencial con subíndice (1) para el triángulo de entrada en el rodete con subíndice (2) para el triángulo de salida del rodete José Agüera Soriano 2011
Triángulos de velocidades acción reacción José Agüera Soriano 2011
Se demostró en Mecánica de Fluidos Primera forma de la ecuación de Euler Se demostró en Mecánica de Fluidos José Agüera Soriano 2011
Segunda forma de la ecuación de Euler José Agüera Soriano 2011
Para turbinas axiales Si además son de acción (h1 = h2) Si además son de acción José Agüera Soriano 2011
Rendimiento interno de un escalonamiento w1 José Agüera Soriano 2011 co
Velocidad isoentrópica cs José Agüera Soriano 2011
Rendimiento interno de la turbina José Agüera Soriano 2011
Turbina de acción (de vapor) de Laval Carl Gustaf de Laval (1849-1939) José Agüera Soriano 2011
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Triángulos de velocidades acción José Agüera Soriano 2011
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u óptimo (u*) >>>> 400 m/s Dimensiones límite l = hasta 0,95 m l u(medio) = 400 m/s D u(extremo) = 600 m/s (u = r ·w) u óptimo (u*) >>>> 400 m/s José Agüera Soriano 2011
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Escalonamientos de velocidad en turbinas de acción (rueda Curtis) José Agüera Soriano 2011
Rueda Curtis José Agüera Soriano 2011
Escalonamientos de presión en turbinas de acción José Agüera Soriano 2011
Turbina de acción con tres escalonamientos de presión José Agüera Soriano 2011
escalonamientos de presión Turbina de acción con doble escalonamiento de velocidad (Curtis) y siete escalonamientos de presión escalonamientos de presión rueda Curtis José Agüera Soriano 2011
Rueda Curtis José Agüera Soriano 2011
Rueda Curtis José Agüera Soriano 2011
Ejercicio: Gráfico de presiones y de velocidades absolutas en una turbina de acción con rueda Curtis y cuatro escalonamientos de presión José Agüera Soriano 2011
Sir Charles Algernon Parsons Turbina de reacción Sir Charles Algernon Parsons (1854-1931) José Agüera Soriano 2011
Turbinas de reacción (Parsons) José Agüera Soriano 2011
Turbinas de reacción (Parsons) José Agüera Soriano 2011
reacción José Agüera Soriano 2011
teórico real reacción José Agüera Soriano 2011
Rendimiento interno b2 un escalonamiento José Agüera Soriano 2011
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(fórmula de Pfleiderer) acción reacción general (fórmula de Pfleiderer) José Agüera Soriano 2011
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reacción acción José Agüera Soriano 2011
acción reacción José Agüera Soriano 2011
acción reacción acción reacción José Agüera Soriano 2011
En las de reacción es despreciable José Agüera Soriano 2011
En las turbinas de reacción, la presión a la entrada del rodete es mayor que la de salida. Esta diferencia de presiones de cada escalonamiento multiplicado por el área de las respectivas coronas da una fuerza en el sentido del flujo, que no habría cojinete que la soportara. Habría que contrarrestarla: 1. Embolo compensador 2. Diseño en forma de diábolo José Agüera Soriano 2011
vapor José Agüera Soriano 2011
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Para turbinas de vapor J.Agüera, 2/2010
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