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Curso de Semiconductores reunión 5

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Presentación del tema: "Curso de Semiconductores reunión 5"— Transcripción de la presentación:

1 Curso de Semiconductores reunión 5
Prof. José Edinson Aedo Cobo, Msc. Dr. Eng. Departamento de Ingeniería Electrónica Grupo de Microelectrónica - Control Universidad de Antioquia

2 Cálculo de la densidad de estados
Si tenemos el diagrama de bandas de energía, necesitamos saber cuantos estados disponibles existen en cada banda y si esos estados están ocupados por electrones o huecos: Cuántos estados por unidad de energía por unidad de volumen habrán en cada banda ? Ec Ev Para calcular la densidad de estados usaremos el modelo del electrón libre y se considerará el efecto del cristal por medio de la masa efectiva.

3 Modelo del electrón libre
Consideraremos el modelo del electrón libre en una caja de potencial Tridimensional (sometido al principio de exclusión de Pauli): Caso unidimensional: E W=∞ W=0 x= x=a El electrón esta confinado en una caja de potencial

4 Modelo del electrón libre
Si consideraremos el modelo del electrón libre en una caja de Potencial Tridimensional (sometido al principio de exclusión de Pauli): La energía sería:

5 Cálculo de la densidad de estados
1 Primer estado permitido con E111 R2 Si consideramos puntos discretos, el volumen en este sistema nos establecería una cota superior sobre el número de puntos Disponibles. Cada punto es un estado disponible.

6 Cálculo de la densidad de estados
El volumen establecido en el primer octante: R 1 1 n1 1 como n2 Luego:

7 Cálculo de la densidad de estados
Considerando el volumen igual al número de Estados N: R 1 Considerando que en cada punto existen dos estados debido al Spin: 1 n1 1 n2 como Luego:

8 Cálculo de la densidad de estados
R 1 1 n1 N es una cota superior para el número de estados que tienen energía menor o igual a E. 1 n2 La densidad de estados por unidad de energía (g´) estará dado por:

9 Cálculo de la densidad de estados
La densidad de estados por unidad de energía (g´) está dado por: Si dividimos por el volumen (a3) tendremos la densidad de estados por unidad de energía por unidad de volumen (g): Este modelo lo utilizaremos para estimar la densidad de estados en la banda de conducción y de valencia. Para tener en cuenta el efecto de la red cristalina se sustituirá m por m*

10 Cálculo de la densidad de estados
La densidad de estados por unidad de energía por unidad de volumen considerando que los electrones tienen masa efectiva m*: N(E) Observe: E -> 0 entonces N(E) -> 0 NOTA: Este modelo de densidad de estados se utiliza para modelar los Estados en la banda de valencia y de la banda de conducción en los semiconductores.

11 Cálculo de la densidad de estados
Modelo de la densidad de estados en la banda de conducción: se utiliza el modelo Del electrón libre considerando que su masa en el semiconductor es m*. La energía mínima es EC para los electrones que están en la banda de conducción: EC Se debe contabilizar el número de estados de acuerdo a la energía Usando el modelo del electrón libre (modificado): EV N(E) EC EC Observe: Si E -> EC , (E-EC) -> 0 Luego N(E) -> 0 EV Válido para E ≥ EC

12 Cálculo de la densidad de estados
Para el caso de la banda de valencia, los portadores son los hueco que tienen una masa efectiva mp* : EC Se debe contabilizar el número de estados de acuerdo a la energía Usando el mismos modelo pero considerando los huecos: EV EC EV N(E) EC Observe: Si E -> EV , (EV-E) -> 0 Luego N(E) -> 0 E Válido para E ≤ EV

13 Semiconductores intrínsecos
Modelo para calcular la densidad de estados en la banda de conducción: N(E) N(E)

14 Función de distribución de Fermi-Dirac
La función establece la probabilidad que un estado con energía E esté ocupado si la temperatura es T EF es la energía de Fermi K es la constante de Boltzmann T temperatura absoluta

15 Función de distribución de Fermi-Dirac
Energía de Fermi

16 Cálculo de la densidad de huecos y electrones
Para hacer más fáciles los cálculos se utiliza la aproximación de Boltzmann: La probabilidad que un estado esté ocupado: El error cometido al usar esta función con relación a la distribución de Fermi-Dirac es menor de 5% si E-EF  3KT La probabilidad que esté desocupado: El error cometido al usar esta función con relación a la distribución de Fermi-Dirac es menor de 5% si EF-E  3KT

17 Cálculo de la densidad de huecos y electrones
Para calcular la densidad de portadores se requiere conocer la densidad de estados disponible y la probabilidad que estos estados estén ocupados: Probabilidad que los estados estén desocupados Densidad de estados para electrones Probabilidad que los estados estén ocupados Densidad de estados para huecos

18 Cálculo de la densidad de huecos y electrones
Cálculo de la densidad de electrones en la banda de conducción y de huecos y la banda de valencia (usando la aproximación de Boltzmann):

19 Cálculo de la densidad de huecos y electrones
Resolviendo las integrales anteriores: Densidad efectiva de Estados de conducción Densidad efectiva de estados de valencia Se asume que T=300K: Semic. NC(cm-3) NV(cm-3) Eg(eV) Si x x Ge x x GaAs x x

20 Concentración intrínseca (ni)
Densidad intrínseca (cm-3) En un semiconductor intrínseco el número de electrones es igual al número de huecos: n = p

21 Nivel de Fermi en un semiconductor intrínseco
El nivel de Fermi en un semiconductor intrínseco está localizado muy cerca de la energía de la mitad del “gap” de energía Haciendo n=p se obtiene: Silicio EC Eg/2 mitad Ei=EF Eg/2 EV

22 Resumen de las ecuaciones útiles para semiconductores intrínsecos
Cálculo de la densidad de huecos y electrones: Con: Con: Se asume que Ec – EF > 3 KT o EF - Ev > 3KT

23 Resumen de las ecuaciones útiles para semiconductores intrínsecos
Densidad intrínseca: constante

24 semiconductor extrínsecos
Para efectos de modificar ciertas características de un semiconductor se introducen impurezas: átomos diferentes a los que constituyen la red cristalina. Si las impurezas si se introducen en una cantidad moderada modifican propiedades tales como: El número de portadores: electrones huecos disponibles. La conductividad del semiconductor ( se estudiará en el próximo capítulo) - La movilidad de los portadores (se estudiará en el próximo capítulo)

25 Introducción Compuesto III-V puros Tabla periódica
Fuente: “Fundamentos de semiconductores”

26 semiconductores extrínsecos
Se adicionan impurezas: átomos de la columna III (aceptadores) o de la columna V (donadores) de la tabla periódica Se adicionan átomos de fósforo (P) de la columna V (donadores)

27 semiconductores extrínsecos
Impurezas donadoras: modifican la cantidad (aumentan) de electrones Energía de ionización de los donadores más usados (silicio): Fósforo eV Arsénico eV Antimonio eV

28 semiconductores extrínsecos
Se adicionan átomos de boro (B) de la columna III (aceptadores)

29 semiconductores extrínsecos
Impurezas aceptadoras: modifican la cantidad (aumentan) de huecos Energía de ionización de los aceptadores más usados (en silicio): Boro eV Aluminio eV Galio eV

30 semiconductores extrínsecos
Densidad de portadores (n0 es la densidad de electrones y p0 la den- sidad de huecos): Condición de neutralidad de carga: Densidad de aceptadores densidad de donadores

31 semiconductores extrínsecos
Resolviendo las dos ecuaciones simultaneas: Asumiendo que ND > NA la solución será:

32 semiconductores extrínsecos
Resolviendo las dos ecuaciones simultaneas: Asumiendo que NA > ND la solución será:

33 semiconductores extrínsecos
Caso especial: cuando se dopa con donadores ND únicamente (NA=0) Siendo ND >> ni y Cuando se dopa con aceptadores únicamente con NA >> ni (con ND=0) y

34 semiconductores extrínsecos
Caso especial: cuando se dopa con donadores ND únicamente (NA=0) Siendo ND >> ni Zona extrínseca n/ND 1.5 1.0 Zona intrínseca 0.5 T (K) Ejercicio: realizar la gráfica: ln(n) Vs. (1/T).

35 semiconductores extrínsecos
Cuando se dopa con donadores únicamente con ND >> ni (con NA=0) y Cuando se dopa con aceptadores únicamente con NA >> ni (con ND=0) y

36 semiconductores extrínsecos
Otras expresiones para el cálculo de la densidad de portadores: Ejercicio: Demostrar las expresiones anteriores. Ver capitulo 3 del libro de Kanann Kano

37 Semiconductores extrínsecos
Nivel de Fermi de los semiconductores extrínsecos Semiconductor tipo N (únicamente donadores) Semiconductor tipo P (únicamente aceptadores): EC EF Ei Eg/2 EV EC Eg/2 Ei EF EV


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