Modelos de partícula única, para núcleos con A impar Momento Magnético Modelos de partícula única, para núcleos con A impar Suponiendo un modelo de partícula única, en el cual el momento angular total I y μ de un núcleo con A impar son debidos al nucleón impar. (j: momento angular total del nucleón.) Recordemos que los número cuánticos se suman como escalares, pero los momentos angulares como vectores:
Momento Magnético Por otra parte La magnitud de μl es, por ejemplo Recordemos que se llama “momento magnético μ” a la magnitud μ =gI
Momento Magnético Así, si queremos “graficar” el momento magnético intrínseco de un protón, con un vector , este vector debe tener el siguente módulo: Medido en magnetones nucleares Análogamente, para el neutrón: Negativo: dirección contraria a la de
Diagramas vectoriales Supongamos que l =3, veamos el diagrama vectorial correspondiente al caso “paralelo”, I = j = l+s .
Diagramas vectoriales Momento magnético (protón impar) Momento angular
Diagramas vectoriales Momento angular Momento magnético (N impar)
Diagramas vectoriales Los ángulos αl y αs están dados por:
Límites de Schmidt La componente neta de los momentos magnéticos que es paralela a está dada por: El factor g para una sola partícula es:
Límites de Schmidt Caso “antiparalelo” Caso “paralelo” Para Para
Límites de Schmidt Protones Neutrones
Diagrama de Schmidt
Diagrama de Schmidt
Grupos Schmidt Vemos que los valores medidos caen entre los límites de Schmidt, pero no sobre ellos. En cada caso, los nucleidos se disponen en grupos cercanos a los límites. Así, midiendo μ e I se puede “medir” el valor de l, para el nucleón impar. Por ejemplo tiene I =7/2 y μ = 4,64 ¿Qué estado es más probable para el protón impar? Del diagrama de Schmidt: I = l + s l =3 Luego, el estado es más probable es: no
Grupos Schmidt Los dos grupos de Schmidt son aproximadamente paralelos a los límites. La pendiente es una unidad por protón impar y cero por neutrón impar. Los grupos parecen representar μl debido al movimiento orbital, más o menos el momento magnético debido al spin. Excepto por 3H y 3He el μ total nunca excede lo que sería esperado para un único nucleón impar.