FERMIONES EN CAMPOS MAGNÉTICOS

Presentación del tema: "FERMIONES EN CAMPOS MAGNÉTICOS"— Transcripción de la presentación:

1 FERMIONES EN CAMPOS MAGNÉTICOS
UNIVERSIDAD MICHOACANA DE SAN NICOLAS DE HIDALGO INSTITUTO DE FISICA Y MATEMATICAS FERMIONES EN CAMPOS MAGNÉTICOS Ma. De Jesús Anguiano Adnan Bashir Alfredo Raya XXI REUNION ANUAL DE LA DIVISION DE PARTICULA S Y CAMPOS JUNIO 2007

2 C O N T E N I D O MOTIVACIÓN ECUACION DE DIRAC EN (3+1) DIMENSIONES
PECULIARIDADES EN EL PLANO ECUACION DE DIRAC EN (2+1) DIMENSIONES REPRESENTACION IRREDUCIBLE REPRESENTACION REDUCIBLE ECUACION τ-DIRAC CONDENSADO EN (3+1) DIMENSIONES CONDENSADO EN (2+1) DIMENSIONES CONDENSADO τ-DIRAC RESUMEN

3 M O T I V A C I O N ¿Por qué el Plano? ¿Por qué Fermiones?
¿Por qué en Campos Magnéticos? ¿Por qué el Condensado?

4 ¿Por qué el Plano ? 1.Tiene más riqueza que el espacio 3+1
2.El plano es un laboratorio simple para estudiar QED. 3.Teorías en d-dim. son el límite de las teorías en d+1 dimensiones a altas temperaturas 4.Tiene aplicaciones en materia condensada: superconductividad, efecto Hall Cuántico

5 ¿Por qué Fermiones ? Entender la generación de masa para fermiones no es del todo satisfactorio en el modelo estándar y es no trivial en QCD En el plano, la simetría quiral y su rompimiento es de gran interés para física de partículas y materia condensada.

6 ¿Por qué Campos Magnéticos ?
1.Los campos magnéticos catalizan la generación dinámica de masa para fermiones en QED4 para cualquier valor de acoplamiento 2. Los campos magnéticos pueden ser importantes en la transición de fase electrodébil. 3. Pueden ser relevantes en materia condensada en la transición superconductora de antiferromagneto en algunos cupratos y el efecto Hall Cuántico.

7 ¿Por qué el Condensado ? 1.-En QCD, el condensado quiral de quarks es responsable de dar masa “constituyente” a los quarks 2.-El condensado de Higgs escalar en el ME es responsable de dar masa a todas las partículas 3.- Un comportamiento similar se observa en presencia de campos magnéticos.

8 Ecuación de Dirac en (3+1) Dimensiones
Ecuación de Dirac en campo externo Usamos la siguiente representación Con el potencial

9 Ecuación de Dirac en (3+1) Dimensiones

10 Ecuación de Dirac en (3+1) Dimensiones

11 Ecuación de Dirac en (3+1) Dimensiones
donde

12 Ecuación de Dirac en (3+1) Dimensiones
En el nivel más bajo de Landau tenemos

13 Ecuación de Dirac en (3+1) Dimensiones
1.- Partículas y anti-partículas de espín en la dirección opuesta a la dirección de su momentum no se encuentran en el nivel más bajo de Landau 2.- Partículas y anti-partículas de espín a lo largo de su momentum si se encuentran en el nivel más bajo de Landau

14 Peculiaridades en el Plano
PARIDAD EN (3+1) DIMENSIONES En (3+1) dimensiones tenemos que la transformación de paridad se logra a través de: por lo que

15 Peculiaridades en el Plano
PARIDAD EN (3+1) DIMENSIONES

16 Peculiaridades en el Plano
PARIDAD EN (3+1) DIMENSIONES Estas soluciones bajo paridad se transforman como Con

17 Peculiaridades en el Plano
¿ Es lo mismo en (2+1) dimensiones? En el plano , la definición convencional de paridad no funciona pues esta se vuelve una rotación en un ángulo de π, perdiendo su carácter de simetría discreta La definición de paridad que vamos a usar es

18 Peculiaridades en el Plano

19 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Representación irreducible Las representaciones inequivalentes que usaremos son

20 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Primera Representación

21 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Niveles de Landau n=0 En el nivel más bajo de Landau sólo encontramos al fermión

22 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Segunda Representación

23 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Niveles de Landau n=0 En el nivel más bajo de Landau sólo encontramos al anti-fermión

24 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Representación reducible Esta es la misma representación que usamos en el caso (3+1) dimensional

25 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones

26 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones

27 Ecuación de Dirac en (2+1) dimensiones
Niveles de Landau Los estados son no degenerados n=0 Para n≠0 los estados son doblemente degenerados En el nivel más bajo de Landau tenemos solución de fermión y de anti-fermión

28 Ecuación de τ- Dirac Podemos definir Si tenemos
En el Lagrangiano este me permite definir Un término de masa mτ que viola paridad

29 Ecuación de τ- Dirac Sin campo magnético Donde ahora al espinor lo
podemos escribir como

30 Ecuación de τ- Dirac

31 Ecuación de τ- Dirac Con Campo Magnético

32 Ecuación de τ- Dirac Con Campo Magnético

33 Condensado (3+1) dimensiones
Haciendo la segunda cuantización sobre las soluciones obtenidas Usando las relaciones de los operadores de creación y aniquilación El único término no cero es

34 Condensado (3+1) dimensiones n=0

35 Condensado (2+1) dimensiones con la representación Irreducible

36 Condensado Con la representación Reducible

37 Condensado y con Si Definimos Tenemos que

38 Resumen Para definir el lagrangiano más general posible en
QED3 debemos de redefinir a la paridad Cuando trabajamos con la representación irreducible de las matrices γ obtenemos que en el nivel más bajo de Landau en una de ellas encontramos fermiones y en la otra solo anti-fermiones. En los demás niveles de Landau si encontramos fermiones y antifermiones

39 Resumen Usando la representación irreducible obtenemos un
condensado no físico. Usando la representación reducible este adquiere una realidad física Resolviendo la ecuación τ-Dirac obtenemos que su masa efectiva varia según su signo Tenemos dos condensados asociados a mt por la presencia de dos operadores bilineales.

40 Por el momento es todo ¡¡¡ GRACIAS!!!