Curso de Estabilidad IIb Ing. Gabriel Pujol

Presentación del tema: "Curso de Estabilidad IIb Ing. Gabriel Pujol"— Transcripción de la presentación:

1 Curso de Estabilidad IIb Ing. Gabriel Pujol
Teoremas de Energía (Teorema de Castigliano) Cálculo de Deformaciones en Sistemas no Hipostáticos Curso de Estabilidad IIb Ing. Gabriel Pujol Para las carreas de Ingeniería Mecánica e Ingeniería Naval y Mecánica de la Facultad de Ingeniería de la Universidad de Buenos Aires

2 Introducción Consideremos un sistema de cargas actuando sobre la misma para los cuales, las tensiones y deformaciones estén dentro del régimen elástico. Dichas fuerzas las indicamos con P Pj Pn (sistema de fuerzas externas y reacciones de vínculo en equilibrio). Al actuar las fuerzas creciendo desde cero a su valor final, el cuerpo de deforma y los puntos de aplicación de las mismas se desplazan. Por ejemplo el punto, 2 pasa a ocupar la posición 2', por lo que cada fuerza realizará un trabajo elástico de valor: Siendo δ la proyección del desplazamiento Δ sobre la recta de acción de la fuerza. Consideremos una estructura, no hipostática (mecanismo sin movimientos)

3 El trabajo total, debido a todas las fuerzas vale:
Introducción energía elástica acumulada por el sistema Si la fuerza Pj, varía en dPj, el trabajo valdrá: Consideramos ahora que primero se aplique dPj y luego el sistema P1 a Pn. El trabajo total, en este caso resulta: variación del trabajo total cuando Pj varía en la unidad trabajo elástico del sistema P1 a Pn trabajo físico de dPj debido al desplazamiento del sistema P1 a Pn al crecer desde cero a sus valores finales trabajo elástico de dPj al aplicar dicha fuerza creciendo desde cero a su valor final El trabajo total, debido a todas las fuerzas vale:

4 Se desprecia por ser un diferencial de orden superior
Introducción Como el trabajo externo que realiza el sistema de fuerzas P1 a Pn se acumula como energía interna elástica, podemos escribir: "En todo sistema elástico, sometido a un sistema de fuerzas en equilibrio, la variación del trabajo interno para un incremento unitario de la fuerza aplicada en un punto cualquiera del mismo, representa el desplazamiento del punto proyectado en la dirección de la fuerza, siempre que el sistema se encuentre en el régimen elástico." Como los estados finales, de los casos (1) y (2) son iguales, debe cumplirse:

5 Desarrollemos la expresión del trabajo interno Ti:
Introducción Dado que los esfuerzos internos están representados por tensiones y las deformaciones por deformaciones específicas, el trabajo interno por unidad de volumen estará expresado de la siguiente manera: y por la Ley de Hooke resulta: Para obtener el trabajo interno de deformación debemos integrar la expresión en el volumen: Desarrollemos la expresión del trabajo interno Ti:

6 Introducción Las tensiones normales son producidas por momentos y esfuerzos axiles (M y N), y las tensiones tangenciales por los esfuerzos de corte (Q): y reemplazando: donde: (área) (momento estático de toda la sección) (momento de inercia de toda la sección) (coeficiente de forma con: ) por lo tanto: Pero:

7 Apliquemos el Teorema de Castigliano:
Introducción Por lo tanto, resulta: En adelante y por razones de simplicidad en las expresiones tomaremos solo el trabajo del término debido a los momentos flexores M. Esto equivaler a despreciar los trabajos y por lo tanto las deformaciones debidas a N y Q lo cual es bastante común y aceptable para sistemas de alma llena sometidos a flexión. Apliquemos el Teorema de Castigliano:

8 Concluimos que, el Teorema de Castigliano:
Introducción Nos sirve para el cálculo de deflexiones y pendientes en vigas estáticamente determinadas e indeterminadas. Nos sirve para el cálculo de deflexiones y pendientes en cualquier punto de una viga. Está diseñado para aplicarlo en vigas que están solicitadas por más de una carga puntual en donde utilizando la derivada parcial de la energía de deformación se pueden calcular las deflexiones y los ángulos de giro. También se utiliza para calcular la deformación de armaduras en donde la carga P no es considerada como una carga numérica sino como una variable. Este teorema tiene también un parecido al método del trabajo virtual. Concluimos que, el Teorema de Castigliano:

9 Problema de Aplicación (1)
Sea una viga en voladizo, empotrada en A y con un momento aplicado en el extremo libre B. Nos planteamos calcular el desplazamiento vertical de C (punto medio de AB). Datos: longitud de la viga (L) y momento flexor aplicado (M) Veamos el siguiente problema:

10 Problema de Aplicación (1)
… aplicada en C, en la dirección en que se quiere calcular el desplazamiento… … y grafiquemos los diagramas de momentos flexores del par aplicado (M) y de la fuerza infinitesimal (F): Definamos una fuerza infinitesimal F…

11 Problema de Aplicación (1)
en donde: y reemplazando: Aplicando el Teorema de Castigliano resulta:

12 Problema de Aplicación (2)
Sea una viga en voladizo, empotrada en A y con una carga aplicada en el extremo libre B. Nos planteamos calcular el giro de la sección C (punto medio de AB). Datos: longitud de la viga (L) y carga aplicada (P) Veamos el siguiente problema:

13 Problema de Aplicación (2)
… aplicado en C, en la sentido en que se quiere calcular el giro… … y grafiquemos los diagramas de momentos flexores del par aplicado (M) y del momento infinitesimal (m): Definamos un momento infinitesimal m…

14 Problema de Aplicación (2)
en donde: y reemplazando: Aplicando el Teorema de Castigliano resulta:

15 Bibliografía Estabilidad II - E. Fliess
Introducción a la estática y resistencia de materiales - C. Raffo Mecánica de materiales - F. Beer y otros Resistencia de materiales - R. Abril / C. Benítez Resistencia de materiales - Luis Delgado Lallemad / José M. Quintana Santana Resistencia de materiales - V. Feodosiev Resistencia de materiales - A. Pytel / F. Singer Resistencia de materiales - S. Timoshenko

16 Muchas Gracias