UN Juan Camilo Calvera -fsc06Juan- Clase del 28 de mayo 2015.

Slides:



Advertisements
Presentaciones similares
El Problema de los Rayos X Presentado por: Diego Mauricio Ramos Remolina G12 NL21 Presentado por: Diego Mauricio Ramos Remolina G12 NL21.
Advertisements

EFECTO COMPTON En 1923 A.H. Compton observó un nuevo fenómeno que vino a ser la prueba definitiva para la confirmación experimental de la naturaleza corpuscular.
El efecto fotoelectrico
ONDAS ELECTROMAGNETICAS
MATERIA: MEDICINA NUCLEAR
Fundamentos Electricidad y Magnetismo Edison Julian Argüello Rincón
Solución del 2º PARCIAL ELETRICIDAD Y MAGNETISMO (Magistral) Cristian Martínez Oscar Fernando Jipiz Luisa Fernanda Suárez.
ONDAS ELECTROMAGNETICAS
• Resistencia y Temperatura • Energía Eléctrica y Potencia
LUZ COMO ONDA Y PARTICULA
Leyes de la termodinámica
Tipos de energias Energía lumínica Energía mecánica Energía térmica
LEY DE OHM.
Física de Semiconductores Clases: 24 de Febrero 26 de Febrero Evolución de el modelo atómico Cristiam Camilo Bonilla Angarita Cód:
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Juan Camilo Ramirez Ayala código: 30 Clase del 28.
Espectros.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Espectros Atómicos
UN Pedro Arturo Estupiñan Gómez -G2E12Pedro- Clase del 19 de mayo 2015.
Compendio de Experimentos Clásicos de la Física Moderna ANDRÉS FABIÁN DUQUE RINCÓN GIE08ANDRES.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Modelos Atómicos
Fundamentos de Física Moderna Radiación del Cuerpo Negro -modelos clásicos- Andrés Camilo Vargas Páramo G2E34 15 de junio de 2015.
FUNDAMENTOS DE FISICA MODERNA -RAYOS X-
ELIZETH JOHANNA FLORIAN CASTRO COD: G12NL11.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Espectros Atómicos UN Juan Camilo Ramirez Ayala código: 30 6 de junio del 2015.
FUNDAMENTOS DE FÍSICA MODERNA RAYOS X
UN Andres Felipe pinilla torres fsc27andres Clase del 28 de mayo 2015
Rayos X: Un acercamiento experimental
Compendio de Experimentos Clásicos de la Física Moderna DIEGO SEBASTIÁN MUÑOZ PINZÓN -G1E18DIEGO- JUNIO DE 2015.
Espectroscopía Juan Pablo Sánchez Grupo 1-31
FUNDAMENTOS DE FÍSICA MODERNA RAYOS X
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Nombre -usuario- Clase del 28 de mayo 2015.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Tatiana Andrea Gracia Prada -fsc11Tatiana- Clase.
UN Yosef Esteban Ramírez Rosero fsc32yosef Clase del 28 de mayo 2015
UN Oscar Alejandro Olaya Sánchez -fsc24Oscar- Clase del 28 de mayo 2015.
NIVELES DE ENERGIA. Para poder entender los niveles de energía debemos de comprender un poco el modelo atómico de Bohr.
RAYOS X Universidad Nacional de Colombia Fundamentos de física moderna
Germán David Sierra Vargas G1E26
FUNDAMENTOS DE FÍSICA MODERNA RAYOS X
G1E06Domingo DOMINGO ALFONSO CORONADO ARRIETA FISICA MODERNA
FUNDAMENTOS DE FÍSICA MODERNA RAYOS X
EM2011 Serie de Problemas 02 -Aplicaciones- G 12NL14ANDRES Universidad Nacional de Colombia Dpto de Física Mayo 2011.
UN Carlos Andrés Méndez Tafur fsc23Carlos Clase del 28 de mayo 2015
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Modelos Atómicos
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Andrés Rey Caballero.
Jhoan Manuel Martínez Ruiz Universidad Nacional de Colombia
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Paola Marcela Medina Botache -fsc17Paola- Clase.
FUNDAMENTOS DE FÍSICA MODERNA RAYOS X
Compendio de Experimentos Clásicos de la Física Moderna Jonathan Alexis Saldarriaga Conde -G1E25Jhonatan- 09/06/2015.
 G2E22Daniel Daniel Alejandro Morales Manjarrez Fundamentos de física moderna Clase 19 de Mayo.
Experimentos Clásicos de la Física Moderna
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico Julián David Valbuena Godoy 19 de Junio 2015.
FUNDAMENTOS DE FÍSICA MODERNA RAYOS X UN DIEGO SEBASTIÁN MUÑOZ PINZÓN -G1E18DIEGO- CLASE DEL 19 DE MAYO 2015.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Cristiam Camilo Bonilla Angarita -fsc04Cristiam-
Sergio Toledo Cortes G2E31
TANIA GIZETH VITERY ERAZO CODIGO: DOCENTE: JAIME VILLALOBOS.
UN David Antonio Burbano Lavao -fsc05David- Clase del 28 de mayo 2015.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Carlos Francisco Pinto Guerrero fsc28Carlos Clase.
FÍSICA CUÁNTICA.
EM2011 Serie de Problemas 01 -Problemas Fundamentales- G 09NL28 Camilo Universidad Nacional de Colombia Depto. de Física Mayo 2011.
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Modelos Atómicos
Compendio de Experimentos Clásicos de la Física Moderna
Solución Parcial III Daniela Alfonso Carrizosa G1N02daniela.
ESPECTRO ELECTROMAGNÉTICO
FÍSICA DE SEMICONDUCTORES Propiedades de las cargas eléctricas interactuando con un campo eléctrico UN Daniel Fabian Zorrilla Alarcon -fsc42Daniel- Clase.
Compendio de Experimentos Clásicos de la Física Moderna
Julián Useche Cadena COD. G09N37julian Universidad Nacional de Colombia – Sede Bogotá Departamento de Física – Fundamentos de Electricidad y Magnetismo.
EM2011 Serie de Problemas 02 -Aplicaciones- G12NL33SEBASTIAN SEBASTIAN ROMAN Universidad Nacional de Colombia Depto de Física Mayo 2011.
1 Ecuaciones de Maxwell Luis Eduardo Tobón Llano Departamento de Ciencias e Ingeniería de la Computación Ingeniería Electrónica 2007.
Aplicaciones de la velocidad de la luz
RAYOS X - Clase No 11 – Sep Descubrimiento, 1895 Wilhelm Konrad Röntgen.
Transcripción de la presentación:

UN Juan Camilo Calvera -fsc06Juan- Clase del 28 de mayo 2015

 A un filamento de tungsteno, W, se le aplica un Voltaje y por la LEY DE OHM se origina una corriente.  El filamento se calienta y esto lo explica la LEY DE JOULE  Como resultado se emiten electrones, fenómeno conocido como EFECTO TERMIÓNICO y lo explica la LEY DE RICHARDSON  Todo esto se hace en un ambiente de vacío de lo contrario el filamento se quemaría  Luego se aplica un Voltaje positivo DC [2 y 10000] a una placa que atrae la nube de electrones. Estos pasan por una barrera con un pequeño agujero, un colimador. Así la nube de electrones se convierte en un haz de electrones a manera de un jet  En su camino hacia la placa positiva los electrones disminuyen su energía potencial y aumentan la cinética

 Calcule la velocidad v (m/s) de un electrón cuando impacta la placa positiva con cada uno de los voltajes DC arriba mencionados.  Considerar el PRINCIPIO DE CONSERVACIÓN DE LA ENERGÍA: E TOTAL = E POTENCIAL + E CINETICA = ½ m e v 2 = q e V PLACA  Inmediátamente los electrones impactan la placa positiva por FRENADO BRUSCO pierden toda su energía cinética.  NOTA: Aunque la velocidad alcanzada por el electrón es muy grande para nosotros, es muy pequeña comparada con la velocidad de la luz c.

 Por la ley de conservación de la energía se tiene que:  Inicialmente los electrones se encuentran quietos en el filamento de tungsteno. Por lo tanto  En el filamento los electrones están bajo una diferencia de potencial con qe=1e, y voltaje VDC.  En el instante final los electrones tienen energía potencial 0 y energía cinética

 La ecuación entonces queda:  Despejando la velocidad se obtiene:

Calcule la velocidad v (m/s) de un electrón cuando impacta la placa positiva con cada uno de los voltajes DC de la tabla adjunta Utilizando la fórmula anterior se obtiene: VDC (input)V(m/s)% c E % E %

 Considerar el PRINCIPIO DE CONSERVACIÓN DE LA ENERGÍA: E TOTAL = E POTENCIAL + E CINETICA = ½ m e v 2 = q e V PLACA  Inmediátamente los electrones impactan la placa positiva por FRENADO BRUSCO pierden toda su energía cinética  Pero por el Principio de Conservación de la Energía esta no se pierde sino que se transforma así: ◦ 1. en un pequeño porcentaje se incrementa un poco la temperatura de la placa, es decir, se produce un poco de radiación térmica. ◦ 2. También a la placa le produce algún daño microscópico. ◦ 3. En un gran porcentaje se produce radiación electromagnética en el rango de los Rayos X  E = h v = eV = h c / λ  Calcule la longitud de onda λ  Pregunta: Qué pasa con la longitud de onda si se varía ligeramente el V PLACA ?  Conclusión: de esta manera se puede diseñar una estructura experimental que pueda producir cualquier λ deseada. Hablamos así de un espectro continuo.

 Se halla la energía respectiva para cada VDC  Como l= hc/E, para cada energía se calcula el lambda respectivo  Se observa que la longitud de onda producida entra en el rango de rayos x VDC (input)E (eV) E (eV) l (m) E E-10