Modelos Unificados de Inflación, Energia Obscura y Materia Obscura
Campos Escalares Dilaton Radion Inflatón Inflaton Quintaesencia Higgs Materia Obscura Brans-Dicke Inflatón Quintaesencia Materia Obscura
Teorias y Modelos Teoría de Cuerdas Teoría de Branas Modelo Estandar Brans-Dicke
Teoría de Branas
Las Ecuaciones de Campo k0=8/M42 (M4 masa de Planck 4d) k=0,§ 1 masa del BH
El Metodo Haciendo Se obtiene:
El Metodo Con Se obtiene:
Ejemplo F=B as B y s constantes. =0a-3 Donde 3=6-s y 0=6B/s=2B/(2-) V(a)=s/6 G(a)=k0/3 T(1+bT) L(a)=
Limite (T¿1/b )G(a)¼ k0/3 T) Recordemos: T=0a-3+M a-3 V()=V0 sinh2q[M]
V()=V0 sinh2q[M] -0.6 · · -0.9
V()=V0 sinh2q[M] -0.6 · · -0.9
V()=V0 sinh2q[M] -0.6 · · -0.9
Limite TÀ1/b ) G(a)¼k0/3bT2 X´ a3 m = 1 - / Se obtiene:
Dinámica Inflacionaria El parametro “slow-roll” (<1) Cantidad de Inflación (N¼50) Amplitud de las Perturbaciones (As¼ 2£10-5)
Campo Escalar Dominante Y´a3 A´k00/3, B´b0, y C´0 Se obtiene:
Campo Escalar Dominante Y´a3 El potencial:
Inflación ! DM DM! V=V0(cosh()-1) Con 2=8/M42 V0Cosh()¼ V0exp(-) ¼ 22/(bV) =1 ) Vend¼ 22/b N¼ 1/2b(VN-Vend)/2 As2¼8/75 V43/(M442) n = 1 – 4/(N+1)
Inflación ! DM DM! V=V0(cosh()-1) Con 2=8/M42 = 20, V0¼(3£10-27M4)4 1/b=2.88£1051GeV4 Vend¼ 22/b =2.33£1054GeV4 N¼ 1/2b(VN-Vend)/2 = 70 As2¼8/75 V43/(M442) ¼ (2£105)2 n = 0.94
El Inflaton como SFDM James Lidsey, Tonatiuh Matos and Luis A El Inflaton como SFDM James Lidsey, Tonatiuh Matos and Luis A. Ureña, Phys.Rev.,D66(2002)023514. b 2.881051GeV4 i 1.94 Mpl Vi 1.631056GeV4 end 1.90 Mpl Vend 2.331054GeV4 Mpbh 109 Mpl tevap 10-16 s 0 10-18 Einst < 1.80 Mpl Einst. << b pbh > 1.06 Mpl exp > 0.01 Mpl
Conclusión En Cosmología de Branas El inflatón puede decaer en Energia Obscura O Materia Obscura