Primer principio de la termodinámica

Presentación del tema: "Primer principio de la termodinámica"— Transcripción de la presentación:

1 Primer principio de la termodinámica
Transformaciones. Aplicación a gases ideales

2 La Primera Ley de la Termodinamica es la ley de conservacion de la energia aplicada a los sistemas
termodinamicos

3 Calor: cantidad que fluye a través de la frontera de un sistema durante un cambio de estado, en virtud de una diferencia de temperatura entre el sistema y su entorno, que fluye de un punto de mayor temperatura a otro de menor temperatura. Trabajo: cantidad que fluye a través de la frontera de un sistema durante un cambio de estado y que puede utilizarse por completo para elevar un cuerpo en el entorno Trabajo: energía que fluye a través de la frontera del sistema en forma tal que la diferencia de temperatura no está involucrada

4 El sistema se encuentra en un estado de equilibrio respecto al medio.
Estado inicial El sistema se encuentra en un estado de equilibrio respecto al medio. Q W El sistema interactúa con el medio intercambiando energía en forma de trabajo y de calor. Estado final El sistema se encuentra en un estado final (distinto en general del inicial) y en equilibrio con el medio.

5 Convención de signos: Si el sistema realiza trabajo sobre el medio W>0 Si el medio realiza trabajo sobre el sistema W<0. Si el medio cede calor al sistema, Q>0 Si el sistema cede calor al medio, Q<0

6 Ejemplo de transformación termodinámica
Estado inicial Estado final

7 Sistema: generador+circuito+agua+recipiente
W<0; Q=0

8 Sistema: Agua+recipiente W=0; Q>0

9 Ejemplos de ecuaciones de estado
F (p,V,T) = 0  Una de las 3 variables queda determinada por las otras 2 que se consideran independientes. Ejemplos de ecuaciones de estado Cualquier función de estado puede entonces escribirse en función de dos de las variables termodinámicas

10 Procesos cuasiestacionarios: el sistema que experimenta la transformación pasa por sucesivos estados de equilibrio, con sus variables de estado tomando valores definidos en cada punto(representables en un diagrama p-V u otros)

11 Se define como una idealización de un proceso real que se lleva a cabo de tal modo que el sistema está en todo momento muy cerca del estado de equilibrio, como un proceso que se realiza en un número muy grande de pasos, o que lleva mucho tiempo.

12 Transformaciones cíclicas
B El sistema evoluciona desde un estado (A) y después de sucesivas transformaciones termina en el mismo estado inicial Procesos reversibles: el sistema experimenta una transformación cíclica cuasiestacionaria sin producir cambios en el entorno(ideal)

13 “Reversible” Irreversible

14 Trabajo termodinámico realizado por un gas
pf, Vf, Tf ds pi, Vi,Ti F

15 Calculo del trabajo en la expansión isotérmica de un gas ideal
pi, ViT Fuente térmica a la temperatura T en contacto con el gas T pf, Vf,T

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17 Vi pi Vf pf

18 Cálculo del trabajo termodinámico en otros procesos del gas ideal
Isocora o a volumen constante No hay variación de volumen del gas, luego W=0

19 Isóbara o a presión constante
W=p(VB-VA)

20 Trabajo en una transformación cíclica.

21 V0 p0 V p 1 2 3 4 Una masa de gas evoluciona desde el estado A al B. Puede hacerlo por cualquiera de los procesos indicados en la figura

22 El trabajo realizado por (sobre) el gas depende del tipo de transformación termodinámica realizada entre los mismos estados inicial y final V0 p0 V p 1 2 3 4 El calor que fluye desde (hacia) el sistema durante una transformación termodinámica entre dos estados depende del tipo de transformación termodinámica realizada.

23 Sin embargo al calcular la diferencia entre el calor intercambiado y el trabajo realizado, ésta resulta ser constante para todas las transformaciones....

24 V0 p0 V p 1 2 3 4

25 Q-W solo depende de los estados inicial y final; es independiente del camino (del tipo de transformación) Si definimos una cantidad U a la que llamamos energía interna del sistema...

26 Los experimentos de Joule indican que tiene sentido hablar de la diferencia de energia entre dos estados de un sistema (el agua dentro del recipiente) y que esta diferencia se puede medir por medio de la cantidad de trabajo que “desaparece” del ambiente mientras el sistema pasa de un estado en otro en condiciones adiabaticas. ΔUagua= - W

27 La definicion de energia interna se basa en dos generalizaciones
• cualquier par de estados de un sistema termodinamico se puede conectar mediante la realizacion de un trabajo adiabatico • la cantidad de trabajo adiabatico necesaria para conectar dos estados dados depende solamente de los estados y no del modo particular de efectuar ese trabajo. ΔU corresponde, por definición, a una cantidad que no depende de la naturaleza del proceso usado para medirla. U es una cantidad capaz de describir el estado de un sistema o, simplemente, una función de estado Mientras que U es una función de estado, Q y W sólo tienen sentido y aparecen en escena si ocurre un proceso

28 Definición de la primera ley de la termodinámica
• Para todo sistema termodinámico existe una magnitud U, llamada energía interna, que es función sólo del estado del sistema y no de los procesos mediante los cuales se obtuvo ese estado. • La diferencia de energía interna entre dos estados se mide por el trabajo adiabático necesario para llevar al sistema de uno de los estados al otro. • Para procesos no adiabáticos, la diferencia entre el trabajo que se realiza y la variación de energía interna es, por definición, calor.

29 Se verifica experimentalmente que la energía interna de un gas ideal solo es función de T

30 La variación de energía interna de un gas ideal entre dos estados cualesquiera, independientemente de la transformación es p V a b

31 Gas monoatómico ideal Gas diatómico ideal

32 De aquí sale la importante relación

33 el trabajo que realiza el gas
Un mol de gas ideal monoatómico sigue un proceso termodinámico cíclico, que consta de una expansión isotérmica, una compresión isobárica y un aumento de presión a volumen constante. Si Ta=300 K, Pa = 5 atm y Pb = 1 atm, calcule, para cada evolución y el ciclo completo: el trabajo que realiza el gas El cambio en energía interna y la cantidad de calor que intercambia con el medio exterior P a b c V (atm) 5 1

34 Expansión (compresión) adiabática de un gas
Pistón deslizante sin rozamiento

35 W=-ΔU=-ncV(TB-TA) VA VB pA pB isotermas adiabática A B

36 SEGUNDO PRINCIPIO DE LA TERMODINAMICA
Entropía

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38 Procesos cuasi estacionarios: el sistema que experimenta la transformación pasa por sucesivos estados de equilibrio, con sus variables de estado tomando valores definidos en cada punto (representables en un diagrama p-V u otros) Se define como una idealización de un proceso real que se lleva a cabo de tal modo que se realiza en un número muy grande de pasos, o que lleva mucho tiempo. Procesos reversibles: se realiza de forma tal que se puede invertir exactamente, produciendo solamente variaciones infinitesimales en el medio.

39 FUENTE TÉRMICA sistema que puede intercambiar calor con otros sistemas sin cambiar él mismo su temperatura. Una fuente térmica se puede imaginar como un cuerpo de capacidad calorífica muy grande, que está todo a la misma temperatura

40 Primer principio de la termodinámica
(Imposibilidad de crear energía) Transformación completa de trabajo en calor: ¿Es posible que una cierta cantidad de calor extraída de una única fuente se convierta íntegramente en trabajo?

41 Esquema de máquina térmica cíclica
Fuente térmica a mayor temperatura Fuente térmica a menor temperatura Maquina térmica que opera cíclicamente

42 Máquina de vapor

43 Máquina térmica ideal

44 Rendimiento de una maquina térmica

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46 Definición de eficiencia

47 Esquema de frigorífico
EL frigorífico recibe trabajo de una fuente externa y lo utiliza para extraer calor de una fuente fría y cederlo a una caliente

48 Máquina térmica y máquina frigorífica

49 Eficiencia de un frigorífico

50 El ingeniero francés N. Sadi Carnot ( ) publicó en 1824 su famosa memoria Reflexiones sobre la potencia motriz del calor y sobre las máquinas apropiadas para desarrollar esta potencia “A menudo se ha planteado la cuestión sobre si la potencia motriz del calor es limitada o infinita; el que si mejoras posibles a estas máquinas de vapor tienen un límite asignable, un límite que, en la naturaleza de las cosas, no pueda excederse por medio alguno, o si, por lo contrario, estas mejoras pueden extenderse indefinidamente”

51 Kelvin, Lord o Thomson, William ( ), matemático y físico británico.En el campo de la termodinámica, Kelvin desarrolló el trabajo realizado por James Prescott Joule sobre la interrelación del calor y la energía mecánica, y en ambos colaboraron para investigar el fenómeno al que se conoció como efecto Joule- Thomson . En 1848 Kelvin estableció la escala absoluta de temperatura que sigue llevando su nombre.

52 Clausius, Rudolf Emanuel ( ), físico matemático alemán, uno de los fundadores de la termodinámica. Clausius fue el primero en enunciar la denominada segunda ley de la termodinámica (1850). Fue uno de los primeros que aplicó las leyes de la termodinámica, especialmente el concepto de entropía, a la teoría de la máquina de vapor. También tuvo un papel importante en el desarrollo de la teoría cinética de los gases.

53 Enunciados de la segunda ley de la termodinámica

54 Lord Kelvin: Es imposible efectuar una transformación cuyo único resultado sea transformar en trabajo el calor extraído de una fuente con la misma temperatura en todos sus puntos.

55 Clausius: Es imposible efectuar una transformación cuyo único resultado sea transferir calor desde un cuerpo a una temperatura dada a otro a temperatura mayor.

56 Clausius no válido→ Kelvin no válido
Equivalencia de los enunciados(I) Clausius no válido→ Kelvin no válido

57 Equivalencia de los enunciados(II)
El conjunto de una maquina frigorífica con un móvil perpetuo (Kelvin-Planck) da lugar a una máquina que absorbe calor de una fuente fría y lo cede a una fuente caliente sin que se aporte trabajo (Clausius)

58 Un motor de Carnot es un dispositivo ideal que describe un ciclo de Carnot. Trabaja entre dos focos, tomando calor Q1 del foco caliente a la temperatura T1, produciendo un trabajo W, y cediendo un calor Q2 al foco frío a la temperatura T2.

59 Ciclo de Carnot

60 Rendimiento del ciclo de Carnot

61 Teorema de Carnot: El rendimiento η de todas las maquinas reversibles operando entre las mismas dos temperaturas es el mismo, y ninguna máquina irreversible operando entre las mismas temperaturas puede tener un rendimiento mayor que η El rendimiento de un motor de Carnot es el valor límite que teóricamente alcanzaría la máquina reversible, de forma que el rendimiento térmico de una maquina real es inferior a ese límite.

62 Rendimiento de una máquina irreversible en comparación con una reversible

63 ηmax < l, aun para procesos ideales ¡no hay máquinas cien por ciento eficientes operando entre dos temperaturas!

64 Entonces el rendimiento de todas las máquinas térmicas que operan en forma reversible entre las temperaturas T1 y T2 es: Eficiencia de una máquina frigorífica de Carnot

65 ¿Vale la pena utilizar el ciclo de Carnot para construir una máquina térmica?
El intercambio de calor durante las transformaciones isotérmicas es muy lento, lo que no haría un motor de Carnot práctico.... Si utilizáramos un motor de Carnot en nuestro auto seguramente seríamos rebasados por los peatones e insultados por otros automovilistas...

66 Un acondicionador de aire mantiene la temperatura del ambiente en 13 ºC, mientras la temperatura exterior es de 30 ºC. Si el artefacto fuera ideal, ¿cuál sería su eficiencia?

67 Si la eficiencia real del acondicionador es la tercera parte de la ideal, ¿qué potencia debe desarrollar su motor para extraer J por hora?

68 Concepto de entropía Hipótesis de Clausius: en todo proceso reversible e isotérmico (temperatura final igual a la inicial T) el cociente Qrev /T no depende del proceso sino sólo depende de los estados final e inicial Dicho cociente es una propiedad inherente del sistema, al igual que U; es una función de estado

69 Para un proceso isotérmico
A esta cantidad se la denominó “entropía” Para un proceso isotérmico