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Publicada porFelisa Salas Ortiz de Zárate Modificado hace 9 años
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Modelos Unificados de Inflación, Energia Obscura y Materia Obscura
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Campos Escalares Dilaton Dilaton Radion Radion Inflaton Inflaton Higgs Higgs Quintaesencia Quintaesencia Materia Obscura Materia Obscura Brans-Dicke Brans-Dicke Inflatón Inflatón Quintaesencia Quintaesencia Materia Obscura Materia Obscura
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Teorias y Modelos Teoría de Cuerdas Teoría de Cuerdas Teoría de Branas Teoría de Branas Modelo Estandar Modelo Estandar Brans-Dicke Brans-Dicke
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Teoría de Branas
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Las Ecuaciones de Campo k 0 =8/M 4 2 (M 4 masa de Planck 4d) k 0 =8/M 4 2 (M 4 masa de Planck 4d) k=0, § 1 k=0, § 1 masa del BH masa del BH
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El Metodo Haciendo Haciendo Se obtiene: Se obtiene:
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El Metodo Con Con Se obtiene: Se obtiene:
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Ejemplo F=B a s F=B a s B y s constantes. B y s constantes. = 0 a -3 = 0 a -3 Donde 3 =6-s y 0 =6B/s=2B/(2- ) Donde 3 =6-s y 0 =6B/s=2B/(2- ) V(a)=s/6 V(a)=s/6 G(a)=k 0 /3 T (1+ b T ) G(a)=k 0 /3 T (1+ b T ) L(a)= L(a)=
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Limite ( T ¿1/ b )G(a)¼ k 0 /3 T ) Recordemos: T = 0 a -3 +M a -3 Recordemos: T = 0 a -3 +M a -3 V()=V 0 sinh 2q [ M ] V()=V 0 sinh 2q [ M ]
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V( )=V 0 sinh 2q [ M ] -0.6 · · -0.9 -0.6 · · -0.9
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V( )=V 0 sinh 2q [ M ] -0.6 · · -0.9 -0.6 · · -0.9
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V( )=V 0 sinh 2q [ M ] -0.6 · · -0.9 -0.6 · · -0.9
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Limite T À1/ b ) G(a)¼k 0 /3 b T 2 X ´ a 3 X ´ a 3 Se obtiene: Se obtiene: m = 1 - / m = 1 - /
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Dinámica Inflacionaria Cantidad de Inflación (N ¼ 50) Cantidad de Inflación (N ¼ 50) El parametro “slow-roll” (<1) El parametro “slow-roll” (<1) Amplitud de las Perturbaciones (A s ¼ 2 £ 10 -5 Amplitud de las Perturbaciones (A s ¼ 2 £ 10 -5 )
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Campo Escalar Dominante Se obtiene: Se obtiene: Y´a3Y´a3 A ´ k 0 0 /3, B ´ b 0, y C ´ 0
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Campo Escalar Dominante El potencial: El potencial: Y´a3Y´a3
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Inflación ! DM DM ! V=V 0 (cosh()-1) Con 2 = 8/M 4 2 V 0 Cosh() ¼ V 0 exp(-) DM ! V=V 0 (cosh()-1) Con 2 = 8/M 4 2 V 0 Cosh() ¼ V 0 exp(-) =1 ) V end ¼ 2 2 / b N ¼ 1/2 b (V N -V end )/ 2 A s 2 ¼ 8/75 V 4 3 /(M 4 4 2 ) ¼ 2 2 /( b V) n = 1 – 4/(N+1)
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Inflación ! DM DM ! V=V 0 (cosh()-1) Con 2 = 8/M 4 2 DM ! V=V 0 (cosh()-1) Con 2 = 8/M 4 2 = 20, V 0 ¼ (3 £ 10 -27 M 4 ) 4 = 20, V 0 ¼ (3 £ 10 -27 M 4 ) 4 V end ¼ 2 2 / b =2.33 £ 10 54 GeV 4 N ¼ 1/2 b (V N -V end )/ 2 = 70 A s 2 ¼ 8/75 V 4 3 /(M 4 4 2 ) ¼ (2 £ 10 5 ) 2 1/ b =2.88 £ 10 51 GeV 4 n = 0.94
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El Inflaton como SFDM James Lidsey, Tonatiuh Matos and Luis A. Ureña, Phys.Rev.,D66(2002)023514. b 2.8810 51 GeV 4 b 2.8810 51 GeV 4 i 1.94 M pl V i 1.6310 56 GeV 4 i 1.94 M pl V i 1.6310 56 GeV 4 end 1.90 M pl V end 2.3310 54 GeV 4 end 1.90 M pl V end 2.3310 54 GeV 4 M pbh 10 9 M pl t evap 10 -16 s 0 10 -18 M pbh 10 9 M pl t evap 10 -16 s 0 10 -18 Einst < 1.80 M pl Einst. << b Einst < 1.80 M pl Einst. << b pbh > 1.06 M pl pbh > 1.06 M pl exp > 0.01 M pl exp > 0.01 M pl
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Conclusión En Cosmología de Branas En Cosmología de Branas El inflatón puede decaer en El inflatón puede decaer en Energia Obscura Energia Obscura O Materia Obscura Materia Obscura
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