Introducción a la difracción de polvo y sus aplicaciones Dr. Diego G. Lamas IX Escuela de la AACr, Bahía Blanca, 6 a 10 de.

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1 Introducción a la difracción de polvo y sus aplicaciones Dr. Diego G. Lamas E-mail: diegoglamas@gmail.com IX Escuela de la AACr, Bahía Blanca, 6 a 10 de noviembre de 2017

2 El método de polvos Consideremos un polvo micrométrico orientado al azar. Si una familia de planos (hkl) difracta la radiación incidente en un ángulo de Bragg Θ, habrá cristales que difractarán en este ángulo hacia cualquier dirección del espacio, formándose un cono. El método de polvos se basa en intersectar los conos barriendo el ángulo 2Θ (2Θ es el ángulo entre el haz incidente y el difractado).

3 Homogeneidad de la muestra Monocristal Muestra Policristalina inadecuada Muestra policristalina ideal En la preparación de la muestra es fundamental que tengamos suficientes cristales y evitar la orientación preferencial.

4 Cristales orientados al azar Efectos de la orientación preferencial Cristales con orientación preferencial

5 Cámara de Debye-Scherrer Los conos de difracción son intersectados con un film que registra la intensidad en función de 2Θ.

6 Difractómetro de polvos Se barre el ángulo 2Θ para intersectar los conos difractados. Para optimizar la focalización del haz difractado, se hace un barrido simétrico Θ/2Θ. Geometría de Bragg-Brentano

7 I hkl : Intensidad integrada del pico hkl S : Factor de escala (muy importante cuando hacemos análisis cuantitativo!!!) m hkl : Factor de multiplicidad L hkl : Factor de Lorentz P hkl : Factor de polarización |F hkl | 2 : Factor de estructura (con factores térmicos) F hkl Fórmula de la intensidad difractada n

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9 Difracción de polvos con difractómetro convencional

10 Difractómetro de polvos  -2  Tubo de rayos X Detector Muestra Se realiza un barrido simétrico Θ/2Θ y se grafica la intensidad detectada (I) vs. 2Θ

11 Difractómetro de polvos Configuración horizontal

12 Difractómetro convencional: Geometría de haz focalizado (Bragg-Brentano) Haciendo un barrido simétrico Θ/2Θ optimizamos la resolución porque focalizamos el haz difractado.

13 Geometría de un difractómetro convencional (Bragg-Brentano)

14 Fuente de RX Detector Polvo Monocromador Círculo de focalización del monocromador Círculo de focalización del difractómetro Círculo del difractómetro (goniómetro)

15 Muestra plana (afecta la forma de pico y lo corre levemente) Cero de 2Θ (se puede evitar calibrando con patrones) Desplazamiento de la muestra “Transparencia” de la muestra Alguna fuentes importantes de error en la posición de los picos con la geometría de haz focalizado s: desplazamiento R: radio del círculo del difractómetro  coeficiente de absorción lineal (Es el error más importante!)

16 Tubo de rayos X 1.Una fuente de electrones (cátodo) 2.Un blanco (llamado anticátodo o ánodo) que es bombardeado por los electrones 3.Un potencial aplicado entre el cátodo y el ánodo para acelerar los electrones. Normalmente el ánodo se mantiene a tierra y el cátodo a un potencial negativo muy alto, típicamente 30 a 50 kV. Los rayos X son emitidos cuando la materia es bombardeada por electrones a alta velocidad. Por lo tanto, todo generador de rayos X debe constar de las siguientes partes:

17 Tubo de rayos X convencional

18 Características espectrales de un tubo de rayos X convencional (1) Ejemplo: Tubo con ánodo de Mo – Radiación K  1, K  2 y K  KK KK KK KK

19 Características espectrales de un tubo de rayos X convencional (2) Sin filtro Con filtro Ejemplo típico: Tubo con ánodo de Cu y filtro de Ni

20 La preparación de la muestra La muestra debe estar formada por cristales pequeños, del orden de 1-10 micrones, orientados al azar. La superficie debe ser lisa y quedar perfectamente alineada con el haz incidente.

21 Monocromadores Se suelen utilizar para eliminar radiaciones no deseadas. Configuraciones típicas: Monocromador primario: Para mejorar la resolución se puede utilizar un monocromador de Ge antes de la muestra que permite seleccionar la radiación K  1 del Cu. Este monocromador es muy costoso. Monocromador secundario: La mayoría de los difractómetros convencionales utilizan un monocro- mador curvo de grafito a la salida de la muestra (luego de la ranura de recepción) que reduce el background y sólo deja pasar la radiación K . No elimina la radiación K  2. En ambos casos se evita el empleo de filtros.

22 Detectores Los equipos convencionales utilizan detectores proporcionales y miden en forma “puntual”: toman los datos en un único ángulo 2Θ por vez. Esto hace que la toma de datos de un difractograma completo con buena estadística lleve varias horas. En la última década prácticamente todas las empresas ofrecen difractómetros con detectores lineales rápidos. Estos detectores miden la intensidad simultáneamente para varios 2Θ y cuentan la intensidad detectada durante el barrido. Cuando se utilizan una geometría de haz paralelo tipo Debye-Scherrer se puede utilizar un image-plate que mide simultáneamente todos los conos de difracción.

23 Condiciones para la toma de datos ¿Cómo obtenemos un buen difractograma? Depende de la aplicación y del problema concreto que nos interese resolver. En general, se necesita un rango de 2Θ amplio (típicamente de 10 a 90° si no conocemos la muestra) y buena estadística, en especial para el método de Rietveld. Por otra parte, es importante elegir un paso en 2Θ adecuado para definir claramente los picos (se suele usar 0.02°). En algunos problemas la forma de los picos también tiene importancia y se debe utilizar un paso menor. Muchas veces es conveniente consultar bases de datos o calcular difractogramas teóricos (usando programas adecuados) para elegir la región de 2Θ más conveniente.

24 Ejemplo 1: Patrón de Si policristalino Ancho instrumental ≈ 0.1° ; vemos desdoblamiento K  1 /K  2

25 Ejemplo 2: Nanopolvo de ZrO 2 -CeO 2 Polvo nanocristalino de ZrO 2 -90 %molar CeO 2 ; D = 11 nm

26 * Análisis cualitativo: Identificación de fases Utilizamos los picos de Bragg como “huellas digitales” que nos permiten identificar compuestos o fases cristalinas. * Determinación de los parámetros de red A partir de las posiciones de los picos de Bragg se puede determinar la celda unidad. * Refinamiento de la estructura: El método de Rietveld Se ajusta todo el difractograma empleando la teoría cinemática para refinar parámetros de red, posiciones atómicas, factores térmicos, etc. (la estructura cristalina debe ser conocida). Aplicaciones típicas de XPD (1)

27 *Análisis cuantitativo: Concentración de cada fase En el caso de mezcla de compuestos o fases cristalinas, podemos determinar sus respectivas concentraciones a partir de las intensidades de algunos picos. * Tamaño de cristalita y microdeformaciones A partir de la forma y el ancho de los picos de Bragg se puede obtener información sobre la morfología del polvo. Por ejemplo, la ecuación de Scherrer relaciona el ancho de los picos con el tamaño medio de cristalita. Hay métodos más complejos que permiten estudiar otros efectos. * Determinación de coordenadas atómicas En ciertos casos se puede determinar algunas coordenadas atómicas a partir de intensidades de picos específicos. Aplicaciones típicas de XPD (2)

28 Uso de “referencias”: Cuarzo, Si, LaB 6, CeO 2 etc. Cuarzo: 00-033-1161

29 Uso de “referencias”: Cuarzo

30 Análisis cualitativo

31 El método de Rietveld permite realizar el refinamiento de la estructura cristalina, si la misma es conocida o se asume verdadera una estructura de prueba, utilizando la información contenida en todo el difractograma. El método de Rietveld

32 Estudio de la morfología a partir del perfil de los picos de difracción donde K es una constante (depende de la definición de y del tipo de ancho analizado), λ es la longitud de onda de la radiación incidente y β es el ancho del pico. El perfil de los picos de Bragg no sólo tiene información instrumental sino también de la morfología del polvo y de los defectos del material. El tamaño de cristalita ( ) es uno de los efectos más importantes. Se suele utilizar la ecuación de Scherrer:

33 Simetría  /2  verticalSimetría  /  verticalSimetría  /2  horizontal Geometrías: Bragg-Brentano

34 Muestra plana (afecta la forma de pico y lo corre levemente) Cero de 2Θ (se puede evitar calibrando con patrones) Desplazamiento de la muestra “Transparencia” de la muestra Alguna fuentes importantes de error en la posición de los picos con la geometría de Bragg-Brentano s: desplazamiento R: radio del círculo del difractómetro  coeficiente de absorción lineal (Es el error más importante!)

35 Geometría de Haz Paralelo Monocromador de cristal doble Muestra Monitor Detector Slits paralelos Difractómetro de Laboratorio Haz paralelo con sincrotrón

36 Ventajas del uso de la radiación de sincrotrón Muy alta intensidad Posibilidad de seleccionar la longitud de onda Haz monocromático Alta resolución angular en 2 Θ Haz muy colimado Polarización Geometría de haz paralelo

37 Abierto a uusarios desde marzo 2004. Difractómetro de Huber de 4+2 círculos con hornos, criostatos, celdas de presión, etc. Se pueden hacer medidas de difracción de polvos de alta resolución (con cristal analizador) o alta intensidad. Línea XPD del LNLS

38 Tenemos mayor resolución en 2Θ. Se anulan los efectos de desplazamiento y de transparencia de la muestra!! ¿Cuál es la ventaja de la geometría de haz paralelo de un sincrotrón? Estas ventajas son muy importantes porque, junto con la monocromaticidad de la radiación incidente, permiten obtener parámetros de red con muy alta precisión.