Recordando Termodinámica I
Bibliografia A Modern Course in Statistical Mechanics L.E.Reichl Statistical Mechanics K. Huang Statistical Mechanics R.K.Pathria Introduction to Modern Statistical Mechanics D.Chandler Introduction to Phase Transitions and critical Phenomena H. Eugene Stanley
precisión
)
A B reversible Irreversible
la
pared Las particulas en la vecindad de la pared “sienten” el no balance de fuerzas Al tomar una foto del sistema a Tiempo t VACIO Fuerzas debidas al Gas
AB
Rango de interaccion del potencial Pared que separa A los dos sistemas E t =E 1 +E 2 +H 12 H 12 =termino de interaccion entre los dos sistemas
Al separarlos E t =E 1 +E 2
V0V0 Parámetro potencial Numero de partículas sistema Numero promedio de vecinos de cada partículas sin repetición.
La energia de interaccion puede ser estimada como E~ V0 * numero de particulas*numero de pares de una particula E~V 0 * *V*n p Esto vale para cada uno de los sistemas 1 y 2 E 1 +E 2 ~ V0* * (V 1 +V 2 )*n p Para la interface H 12 ~ V0* * V’*n p De donde H 12 /(E1+E2) = V’/(V1+V2) Como V’~R 0 2 r int y V~R 0 3 Entonces H12/(E1+E2) va a 0 con R 0 tendiendo a infinito r int
Presion externa P gas J
Sea
T1T1 T2T2 W Q 1 (+) Q 2 (-) T 1 >T 2
W Q1Q1 Q2Q2 Si T 1 >T 2 Q3Q3 Otro posible arreglo seria el siguiente Representa un cortocircuito termico Podemos anular una de las fuentes!!!! Y tener Trabajo positivo…. No es posible
A B Sea el siguiente ciclo
R1R1 R2R2 s Q 1 (+) Q 2 (-) Q 2 ’ (+) Q 02 (-) Q 1 ’ (-) Q 01 (+) W R1 WsWs T1T1 T2T2 T0T0
(eliminamos T 2 y T 1 ) T 1 >T 2 >T 0 (queda una unica fuente)
luego
Una definición precisa de equilibrio!
grado
P1P1 P2P2 recipiente rigido adiabatico Condición de contorno interna
Y X y(x) x y Transformada de Legendre
Transformadas de Legendre
O tambien