MOMENTOS MAGNÉTICOS La unidad básica del magnetismo es el momento magnético. Desde el punto de vista clásico lo podemos visualizar como un lazo de corriente. Si existe una corriente I alrededor de una superficie dS, entonces el momento magnético dμ está dado por: (1) Las unidades del momento magnético son A.m2. La longitud del vector dS es igual al área de lazo. La dirección de ese vector es normal a el lazo, y su sentido está determinado por la dirección de la corriente.

Este objeto es equivalente al dipolo magnético, llamado así por que su comportamiento es análogo al del dipolo eléctrico. Por esto es posible imaginar el dipolo como un objeto que consiste en dos monopolos magnéticos de carga magnética opuesta separadas por una pequeña distancia en la misma dirección del vector dS. - + Para un lazo de tamaño finito, se puede calcular el momento magnético μ sumando los momentos magnéticos de lazos infinitesimales de corriente distribuidos en el área del lazo finito.

Todas las corrientes interiores se cancela dejando únicamente una corriente alrededor del perímetro del lazo. Así (2) El lazo de corriente es debido al movimiento de una o mas cargas eléctricas. Todas las cargas están asociadas a partículas con masa. Por esto existe un movimiento orbital de masa y de carga en los lazos de corriente y así el momento magnético se puede asociar con el momento angular. En los átomos el momento magnético asociado a los electrones, tiene la misma dirección del momento angular L. (3)

Donde γ es una constante conocida como el radio giromagnético Donde γ es una constante conocida como el radio giromagnético. Está relación entre el momento angular y el momento magnético es demostrada por el efecto Einstein-de Haas. Una vara ferromagnética es suspendida verticalmente, a lo largo de su eje por una fibra de torsión. Inicialmente la vara está en reposo y desmagnetizada. Después se magnetiza a lo largo de su longitud por medio de la aplicación de un campo magnético vertical.

Esta magnetización vertical es debida al alineamiento de los momentos magnéticos atómicos y corresponde al momento angular neto. Para conservar el momento angular total la vara rota alrededor de su eje y en sentido opuesto al de la corriente. Si el momento angular de la vara es medido, el momento angular asociado con los momentos magnéticos atómicos, y el radio giromagnético pueden ser deducidos. La rotación inducida demuestra que los momentos magnéticos están asociados con el momento angular. El efecto opuesto, magnetización inducida por rotación, se conoce como el efecto Barnett.

FENOMENO DE PRECESIÓN Consideremos el caso en el cual, el vector B está sobre el eje z, y m está a un ángulo q de B sobre el plano xy. z y x Bz → q m Entonces, resolviendo el producto cruz:

Así la componente sobre z de m permanece constante en el tiempo, mx y my oscilan en el tiempo. Resolviendo la ecuación diferencial se obtiene que: Donde wL = gB. Esta cantidad se conoce como frecuencia de Larmor.