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Transitorios
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Conexión de un resistor
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Conexión de un resistor
I(t) I = V/R t
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Carga de un capacitor
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Carga de un capacitor R(dq/dt) +q/C - = 0 q(t) t .63 Q t= a b
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Carga de un capacitor R(dq/dt) +q/C - = 0 q = Q[1-exp(-t/)] Q = C
q(t) t .63 Q t= q = Q[1-exp(-t/)] Q = C = RC = constante de tiempo
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Descarga de un capacitor
R(dq/dt) +q/C = 0 t q(0) = Q q(t) q = Q[exp(-t/)]
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Conexión de un inductor
0 = - ir a 0 = -L(di/dt) + - iR a
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Conexión de un inductor
i() = /R i(t) t 1 2 > 1 i = (/R) [1-exp(-t/)] = L/R
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Conexión de un inductor con corriente
1 2 i(0) = /R1 i(t) i2 = (/R1)[exp(-t/)] t = L/R2
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Corriente alterna = 0 sen (t)
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resistor vR = V0 sen (t) iR = (V0/R)sen (t)
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capacitor vC = V0 sen (t) iR = (V0C)cos (t) (V0C)sen(t+/2)
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capacitor La corriente está limitada por XC = 1/C
La corriente adelanta /2 a la tensión
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inductor vL = V0 sen (t) iL = (V0/L)cos (t) (V0/L)sen(t-/2)
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inductor La corriente está limitada por XL = L
La corriente atrasa /2 a la tensión
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Resonancia: es la frecuencia para la cual XL = XC
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Serie R-C-L La corriente es la misma en todos los elementos
La corriente y la tensión están desfasados
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Serie R-C-L I=V/Z Z=[R2+(XL-Xc)2]½ tan() = (XL –Xc)/R
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Potencia en un circuito de cc
P = VI = I2R = V2/R La potencia es constante
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Potencia en un circuito de ca
La potencia cambia con el tiempo porque la corriente y la tensión están desfasados
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Potencia en un circuito de ca
Se define la potencia media Pm como el valor medio de P(t) Pm = ½ V0 I0 cos() Pm = (V0/2) (I0/2) cos()
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Valores eficaces Vef = V0/2 Ief = I0/2 Pm = Ief Vef cos()
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Optimizar la potencia en ca
En un circuito inductivo se agregan capacitores para llevar el a cero En un circuito capacitivo se agregan inductores para llevar el a cero
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Maxwell propuso que un campo eléctrico variable en el tiempo
produce un campo magnético
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Ec. de Maxwell en el vacío
Gauss para E Gauss para B Faraday Ampere-Maxwell
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Este valor coincide con la velocidad de la luz
Predice ondas electromagnéticas que se propagan con una velocidad v = 1/ 00 Este valor coincide con la velocidad de la luz c = 3x108 m/s
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Una forma común de generar ondas electromagnéticas es con un dipolo eléctrico oscilante
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+ - p(t) = p0 cos(2ft) + -
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Dependencia angular de la emisión de un dipolo
un dipolo no emite en la dirección de vibración
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El espectro em
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El espectro em
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ONDAS PERTURBACIONES QUE SE PROPAGAN EN EL ESPACIO CON VELOCIDADES DEFINIDAS MECÁNICAS: acústicas, ultrasónicas, sísmicas, olas en el mar, ELECTROMAGNÉTICAS: rayos gamma, rayos x, radiación ultravioleta, luz, radiación infrarroja, microondas, radio CUÁNTICAS: Ondas asociadas a la materia microscópica GRAVITATORIAS: fuerzas atractivas entre masas
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Ondas armónicas: senos y cosenos
No- armónicas: cualquier perturbación ONDAS Ondas armónicas: senos y cosenos
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En el espacio: fotografía de una onda
y = y0 sen[k(x vt) + ] donde, k = 2/ = número de onda
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En el tiempo: vibración
y = y0 sen[k(x vt) + ] donde, = /v = periodo; frecuencia f = 1/
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Ondas em Ex = E0 sen[k(z - vt) ] By = B0 sen[k(z - vt) ] S B
B0 = E0 /c
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La energía se propaga en la dirección de S = (E x B)/0
Vector de Poynting (S) La energía se propaga en la dirección de S = (E x B)/0 E S B
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Vector de Poynting y energía transportada por una onda
Smedio = potencia por unidad de área = Intensidad I = Smedio = B0E0 /20
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