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UNIVERSIDAD NACIONAL DE TUCUMAN FACULTAD DE BIOQUIMICA QUIMICA Y FARMACIA INSTITUTO DE QUIMICA FISICA INSTITUTO DE QUIMICA FISICA San Miguel de Tucumán.

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Presentación del tema: "UNIVERSIDAD NACIONAL DE TUCUMAN FACULTAD DE BIOQUIMICA QUIMICA Y FARMACIA INSTITUTO DE QUIMICA FISICA INSTITUTO DE QUIMICA FISICA San Miguel de Tucumán."— Transcripción de la presentación:

1 UNIVERSIDAD NACIONAL DE TUCUMAN FACULTAD DE BIOQUIMICA QUIMICA Y FARMACIA INSTITUTO DE QUIMICA FISICA INSTITUTO DE QUIMICA FISICA San Miguel de Tucumán – República Argentina FISICOQUÍMICAAPLICADA

2 REGLA DE LAS FASES o o Propiedades de las soluciones o Ecuación de Duhem Margules o Aplicación de la ley de Raoult a las soluciones ideales Soluciones no ideales. Desviaciones del comportamiento ideal o Propiedades Coligativas de las soluciones a partir del potencial químico

3 Propiedades de las soluciones Solución líquida ideal: obedece a la forma idealizada de la Ley de Raoult en el intervalo completo de composiciones a todas las P y T Ley de Raoult: la presión de vapor parcial (p i ) de un constituyente de una solución líquida es igual al producto de su fracción molar (x i ) por la presión parcial en el estado puro (P i °): (1)

4 Para fines termodinámicos se usa la forma idealizada: (2) f i : fugacidad del constituyente i, en el vapor o en la solución en equilibrio con el vapor f i ° :fugacidad del líquido puro a igual P y T Para una solución de 2 componentes, si la ecuación (2) se aplica a un constituyente en el intervalo completo de composiciones, deberá aplicarse también al otro. Por lo que :En una solución ideal la fugacidad de cada componente es proporcional a la fracción molar en la solución dada a todas las concentraciones. La constante de proporcionalidad es la fugacidad del correspondiente constituyente puro a la temperatura y presión del sistema.

5 ECUACIÓN DE DUHEM-MARGULES El potencial químico ( ) de una sustancia es la pendiente del gráfico de la energía de Gibbs total de una mezcla en función de la cantidad de esa sustancia.

6 Para un sistema formado por una solución líquida de 2 componentes en equilibrio con sus vapores a T y P ctes., la condición para un cambio infinitesimal viene dada por la ecuación de Gibbs-Duhem, donde los potenciales químicos dependen de la composición: (3) n 1 y n 2 : N° de moles de los constituyentes 1 y 2 µ 1 y µ 2 : potenciales químicos de 1 y 2 Dividimos la ecuación (3) por n 1 + n 2 : (4) x 1 y x 2 :fracciones molares

7 T P composición de la solución Si P y T = ctes. Para un cambio infinitesimal de concentración : Sustituyendo en (4) (5) x 1 x 2 =1 dx 1 dx 2 =0 dx 1=- dx 2

8 (6) Ecuación de Gibbs-Duhem (forma útil) El potencial químico de cualquier constituyente viene definido por: f i : es la fugacidad del constituyente en el líquido o en la fase de vapor con la que está en equilibrio. *: es el potencial químico constante para la sustancia a T cte. Diferenciando: Reemplazando en (6) (7) ECUACIÓN DE DUHEM-MARGULES

9 Suponiendo la aproximación donde el vapor se comporta como un gas ideal: p 1 y p 2 son las presiones de vapor parciales de los constituyentes 1 y 2 en equilibrio con el líquido que contiene fracciones molares x 1 y x 2 Esta ecuación es aplicable a cualquier solución líquida de dos constituyentes, independientemente que la solución o el vapor sean ideales o no.

10 Aplicación de la ley de Raoult a ambos constituyentes de una solución ideal Por medio de la ecuación de Duhem-Margules se puede demostrar que si la ecuación de Raoult es aplicable a un constituyente de una solución binaria ideal, en el intervalo completo de composiciones, deberá ser aplicable también al otro constituyente. Supongamos que la ley es válida para el constituyente 1: Tomando ln y derivando respecto a x 1 a P y T ctes.:

11 Si el resultado es aplicable a todas las concentraciones, a P y T ctes, también lo será: Si integramos y como f 2 = f 2 ° cuando x 2 = 1, entonces Si la ley de Raoult es aplicable a uno de los constituyentes de una mezcla líquida a todas las composiciones deberá ser igualmente aplicable al otro constituyente..

12 Curvas de Presión de vapor Aunque el tratamiento termodinámico preciso requiere el uso de fugacidades desde el punto de vista práctico se usan presiones de vapor. Si la presión no es elevada el vapor no se desviará mucho del comportamiento ideal y se puede usar: Si es válido para un constituyente lo es para el otro: Para todas las mezclas de 1 y 2

13 P T = p 1 + p 2 x 2 = 1- x 1 P T = x 1 p 1 + x 2 p 2 P T = x 1 p (1- x 1 ) p 2 0 P T = p° 2 + x 1 (p 1 ° - p° 2 ) (8) De aquí podemos ver que la presión total varía también en forma lineal.

14 Composición de líquido y vapor en equilibrio La composición de la fase de vapor en equilibrio con cualquier solución líquida se deduce fácilmente del hecho de que el número de moles (o la fracción molar) de cada constituyente en la fase de vapor debe ser proporcional a su presión parcial, suponiendo que el vapor se comporta idealmente. x 1 y x 2, representan las fracciones molares de los dos componentes en el vapor: (9) Es válido siempre que sea aplicable la ley de Raoult

15 x 2 = 1- x 1 reemplazando en la ec. (9) y combinando con la ec. (8) x 2 = 1- x 1 La presión de vapor total no es una función lineal de la composición del vapor en fracciones molares. curva superior: P T =f(x 1 ), líquido, (lineal) curva inferior P T =f(x 1 ), vapor, (no es lineal) A representan la composición del líquido en fracciones molares en equilibrio con el vapor de composición B

16 Soluciones no ideales Desviaciones del comportamiento ideal Mezcla de dos líquidos: Comportamiento ideal: Desviaciones del comportamiento ideal: Si las desviaciones son positivas (+): los dos tipos de moléculas son similares obedecerá la ley de Raoult los constituyentes de una mezcla son de naturaleza diferente La presión parcial real (f) de cada constituyente será > que si obedeciera la ley de Raoult

17 De la ecuación de Duhem-Margules Si, indica que hay desviaciones + para el constituyente 1 y:, indicando que el constituyente 2 también tiene desviaciones (+) Si un constituyente de una mezcla muestra desviaciones positivas del comportamiento ideal, el otro constituyente debe mostrarlas también. f 1 > x 1 f 1 ° f 2 > x 2 f 2 °

18 Una solución no ideal que muestre desviaciones p ositivas: Al aumentar T, la mayoría de los sistemas tienden al comportamiento ideal, por lo que disminuye el cociente Como y Si la desviación es negativa para un constituyente también lo debe ser para el otro. Se observan únicamente en sistemas en los que las moléculas distintas ejercen una atracción mutua muy fuerte.

19 y como El contenido calórico de una solución será mayor que el de los constituyentes puros antes de la mezcla. En una mezcla de dos líquidos puros que forman un sistema que muestra desviaciones positivas de la ley de Raoult hay una absorción de calor La formación de una solución que muestre desviaciones negativas a la ley de Raoult va acompañada de desprendimiento de calor

20 Curvas de presión de vapor de sistemas no ideales Si se supone que los vapores se comportan idealmente, lo que es posible aunque la solución no sea ideal, la ec de Duhem-Margules: a P y T constantes Para una solución dada el valor del producto es el mismo para ambos constituyentes.

21 Si la presión de vapor de los constituyentes puros se encuentran muy próximas, una desviación (+) apreciable de la ley de Raoult dará un máximo en la curva de presión de vapor total; una desviación (-) dará un mínimo. A Desviaciones positivas A Desviaciones positivas B Desviaciones negativas B Desviaciones negativas

22 Soluciones diluídas Ley de Henry Se ha encontrado experimentalmente que: En las Fig. A y B puede ver este comportamiento, las presiones de vapor parciales reales o fugacidades resultan asintóticas a la curva ideal cuando x 1. Cuando la fracción molar de un constituyente dado de una solución 1, la fugacidad de dicho constituyente tiende al valor para un sistema ideal

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25 En una solución diluída el comportamiento del solvente se aproxima al exigido por la ley de Raoult, aunque se desvíe de la idealidad a soluciones concentradas Llamamos 1 al solvente y 2 al soluto Para soluciones diluídas x 1 1 y x 2 0 Luego : f 1 =x 1 f 1 ° cuando x 1 1 y x 2 0 obedece la ley de Raoult, pero el soluto no a menos que el sistema en conjunto muestre una desviación muy pequeña o ninguna del comportamiento ideal.

26 cuando x 1 1 y x 2 0 E xpresión idealizada de la ley de Henry: Por lo que vimos : Una solución diluída será aquella en la que el solvente obedece a la ley del Raoult y el soluto a la Ley de Henry f 2 = x 2 k La fugacidad del soluto en una solución diluída es proporcional a su fracción molar

27 La ley de Henry puede deducirse de la ec. de Duhem –Margules: Sabemos que para el solvente. (I) Para el soluto será: (II) Para todo el intervalo de composiciones, pero si el solvente se comporta en forma ideal. Cuando x 1 1, la integración de la ecuación (II) se puede efectuar en un intervalo limitado: ln f 2 = ln x 2 cte. cuando x 1 1 y x 2 0 f 1 =x 1 f 1 ° f 2 = x 2 k

28 En cualquier solución para la cual es apreciable la ley de Raoult, la ley de Henry deberá ser válida para el soluto en el mismo intervalo de concentraciones.. Curva I : es el sistema ideal que obedece a la ley de Raoult en el intervalo completo de composiciones. En este caso k = f° y la ley de Henry y Raoult son iguales. Curva II Para un sistema con desviaciones positivas, en el intervalo diluído a la izquierda del diagrama hay desviación de la ley de Raoult, pero la curva tiene una pendiente lineal o sea satisface la ley de Henry. Curva III: Lo mismo ocurre cuando hay desviaciones negativas.

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31 Descenso relativo de la presión de vapor de la solución respecto a la que tendría el solvente puro a la misma temperatura. Ascenso del punto de ebullición de la solución con respecto al del solvente puro: ascenso ebulloscópico. Descenso del punto de congelación de la solución con respecto al punto de congelación del solvente puro: descenso crioscópico. Presión osmótica de la solución Las propiedades que dependen del número de partículas y no de su naturaleza se llaman propiedades coligativas Las soluciones diluídas de solutos no volátiles presentan cuatro propiedades coligativas: PROPIEDADES COLIGATIVAS

32 Soluciones ideales Soluciones diluídas Soluciones de no electrolitos Sistema de dos componentes Soluto no volátil Condiciones para su estudio:

33 Las propiedades coligativas giran alrededor del concepto de potencial químico (μ) Las propiedades coligativas surgen de la reducción del potencial químico del solvente en una solución diluída, como consecuencia de la presencia de un soluto no volátil.

34 Variación del potencial químico con la temperatura para las diferentes fases

35 Diagrama de fases para un solvente puro y una solución diluída de un soluto no volátil ΔP = P 0 1 – P 1 P

36 Según la Ley de Raoult : Descenso de la presión de vapor del solvente El descenso relativo de la presión de vapor depende sólo de la fracción molar del soluto.

37 Determinación del peso molecular del soluto En soluciones muy diluídas: Este método no se aplica corrientemente ya que conduce a un gran error por los pequeños valores de las diferencias de P v con que se trabaja.

38 En el equilibrio : Aumento del punto de ebullición Ya que el solvente es el único que está en las dos fases: líquido y vapor. Si la solución es ideal: : Potencial químico del solvente puro en la fase vapor Potencial químico del solvente puro en la fase líquida

39 Para el proceso (líquido) 1 (vapor) 1 La energía libre de vaporización del solvente puro es: Diferenciando: Usando la ecuación de Gibbs Helmholtz:

40 Integrando Como T b =T-T 0 es pequeño; T.T 0 T 0 2 y x 1 = 1-x 2 : :

41 Desarrollando –ln (1-x 2 ) en serie, según la expansión en serie de Mac Laurin: T b = K b m 2

42 K b : constante ebulloscópica, que solo depende de las propiedades del solvente. p.e. : para el agua es M 1 = 18, T 0 = 373,15 K, Hv= 9717,1 cal/mol, K b = 0,513 ° Kg mol -1 Cuanto mayor sea el valor de K b mayor será el T

43 Determinación del Peso Molecular

44 El solvente se encuentra en 2 fases: sólida y líquida, el soluto sólo está en la solución. En el equilibrio : La variación de ΔG para el proceso: (sólido) 1 (líquido) 1 Descenso del punto de congelación (descenso crioscópico) :

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46 Si T f =T 0 -T es pequeño; T 0 T T 0 2 y si x 1 = 1-x 2 Determinación del Peso Molecular:: T f = K f m 2 A K f ΔT f y más precisas serán las medidas, por eso se deben elegir solventes con constantes crioscópicas altas

47 Abate Nollet: (1748) Dutruchet ( ) y Vierordt (1848) Van´t Hoff (1886) Presión Osmótica Ósmosis: (del griego: empuje): describe el flujo espontáneo del agua en una solución o de una solución a otra más concentrada cuando están separadas por una membrana semipermeable. Membrana animal: vejiga de cerdo.

48 Presión osmótica: es el exceso de presión que se debe aplicar a una solución para impedir el paso a ella de solvente cuando ambos se encuentran separados por una membrana semipermeable. p =presión del solvente p = presión de la solución = presión osmótica=p -p

49 . En el equilibrio y a T=cte : Ya que x 1 = 1 en la solución: :

50 Sabemos que: V 1 : volúmen molar del solvente

51 En soluciones diluídas: Ecuación de Van´t Hoff

52 A 25 °C RT= 24,4 L. atm.mol -1 Para soluciones 1 M = 24,4 atm h = 800 pies ~ 24 m Para C= M h ~ 2,4 cm. Determinación del Peso Molecular

53 Propiedades coligativas de soluciones reales A) Descenso de la presión de vapor: caso ideal caso real B) Descenso de la temperatura de congelación:

54 C) Aumento de la temperatura de ebullición: D) Presión osmótica:

55 Propiedades coligativas de soluciones de electrolitos Soluciones de no electrolitos en agua y otros solventes no conducen la electricidad presentando las propiedades coligativas antes descriptas Soluciones de electrolitos en agua y otros solventes conducen la electricidad presentando propiedades coligativas que no obedecen las relaciones de los no electrolitos. Sus efectos coligativos son mayores que los que se espera para una concentración determinada. Ej: K f H2O = 1,86 ° Kg mol -1 K f HCl = 3,72° Kg mol -1

56 Factor de Van´t Hoff : i: razón del efecto coligativo producido por una concentración m de electrolito dividida por el efecto observado para la misma concentración de un no electrolito.

57 TituloAutor/esEditorialAño de edición Fundamentos de Fisicoquímica S. H. Maron y C. F. Prutton Limusa – S.A de CV México 1989 Termodinámica para Químicos S. GlasstoneAguilar – (edición española) 1978 Tratado de Química Física S. GlasstoneAguilar – (edición española) 1976 FisicoquímicaG. W. CastellanFondo Educativo Interamericano S.A FisicoquímicaP. W. AtkinsFondo Educativo Interamericano S.A FisicoquímicaI. N. LevineMc. Graw-Hill1996 Química Física Tomo II M. Díaz Peña y A. Roig Muntaner Alhambra1976 BIBLIOGRAFIA


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