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Publicada porFrancisco Vargas Farías Modificado hace 8 años
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Segundo Principio de la Termodinámica
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¿Por qué unos procesos ocurren en un sentido y no en el contrario?
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La entropía puede considerarse como una medida de la probabilidad (desorden) S SólidoLíquido Gas S Soluto + Disolvente Disolución S
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Cualquier proceso que ocurre espontáneamente produce un aumento de entropía del universo Segundo Principio de la Termodinámica Criterio de espontaneidad: S univ > 0 tiempo S univ proceso equilibrio
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En todo proceso reversible, la entropía del universo permanece constante. En todo proceso irreversible, la entropía del universo aumenta. Segundo Principio de la Termodinámica Proceso reversible: S univ = S sis + S ent = 0 Proceso irreversible: S univ = S sis + S ent > 0 desigualdad de Claussius: S univ ≥ 0 espontáneo equilibrio
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Caso particular: Sistema aislado Cualquier proceso deja a los alrededores sin modificación alguna S ent = 0 S univ = S sis Proceso reversible, sistema aislado: S sis = 0 Proceso irreversible, sistema aislado: S sis > 0 ¡Ojo! Si no está aislado: Hay que tener en cuenta la variación de entropía del sistema y la de los alrededores. En un proceso espontáneo aumenta la S del universo.
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SEGUNDO PRINCIPIO DE LA TERMODINÁMICA. ENTROPÍA. 2 1 er PrincipioEnergía interna (U) 2º Principio Entropía (S) Entropía (S) Función de estado Propiedad extensiva Unidades: J K -1 Es una medida de la cantidad de energía que no está disponible para efectuar trabajo Es una medida de la multiplicidad del sistema
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Alta temperatura q2q2 motor W q1q1 Baja temperatura El ciclo de Carnot
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Es imposible la transformación completa de calor en trabajo en un proceso cíclico Fuente de calor Máquina Térmica Fuente Fría TCTC TfTf qCqC qfqf -w Q W U = 0 =q + w = qc + qf + w -w = qc + qf e = qc + qf / qc = 1 + qf / qc qf -, qc +, e < 1 MAQUINAS TÉRMICAS
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Depósito frío a T f Motor Deposito caliente a T c QcQc QfQf W Depósito frío a T f Motor Deposito caliente a T c QcQc W Es imposible construir una máquina térmica que, operando en un ciclo, no produzca otro efecto que la absorción de energía térmica de un depósito y la realización de una cantidad igual de trabajo. Kelvin-Planck
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Los 4 pasos del ciclo de Carnot Paso 1. el gas absorbe calor (q 2 ) de la caldera a T 2 y se expande isotérmica y reversiblemente de V 1 a V 2 : Paso 2. el gas se expande adiabática y reversiblemente de V 2 a V 3, su temperatura disminuye de T 2 a T 1 : Paso 3. el gas se comprime de V 3 a V 4 mientras está en contacto con el condensador (T 1 ) y desprende calor (q 1 ): Paso 4. el gas se comprime adiabática y reversiblemente de V 4 a V 1, calentándose de T 1 a T 2 :
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Ciclo de Carnot Sumando los 4 pasos obtenemos, para el ciclo completo: Y por lo tanto: -w = q 2 +q 1 -w = q 2 -|q 1 | También, como en los pasos 3 y 4 ΔU=0,
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Ciclo de Carnot Los volúmenes V 1 :V 4 y V 2 :V 3 deben estar relacionados. Recordemos que: Esto nos proporciona un resultado para el calor y el trabajo en términos de una sola razón de volúmenes :
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CÁLCULOS DE VARIACIÓN DE ENTROPÍA. 3 3.1. Proceso Cíclico. Sistemas cerrados En un proceso cíclico el estado final es el inicial, con independencia de si es reversible o irreversible. 3.2. Proceso Adiabático Reversible. En un proceso adiabático reversible dqrev=0, luego ΔS=0. En un proceso adiabático irreversible dqrev=???
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3.3. Proceso Isotérmico Reversible. 3.4. Procesos Isobáricos o Isocóricos Reversibles. P = cte [Tema 1] Si C p = cte y no hay cambio de fase V = cte [Tema 1] Si C V = cte
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3.5. Cambio de Fase, [(T, P) = constantes]. Evaporación (líquido gas) ΔH vap >0 luego ΔS vap >0 Sublimación (sólido gas) ΔH sub >0 luego ΔS sub >0 Fusión (sólido líquido) > 0 S líq > S sol ; S fus = S líq - S sol > 0
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3.6. Cambio de Estado (Reversible o Irreversible) de un Gas Ideal dU=dq V =C V dT dU=dq rev +dw rev dw rev = - PdV Función de estado Si C V es constante al ser la sustancia un Gas Ideal P/T = nR/V
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