 LOS FENÓMENOS ONDULATORIOS SON EXPLICABLES CON EL PPIO. DE HUYGENS  FRENTE DE ONDA: Lugar geométrico de los puntos del medio afectados por la perturbación.

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2  LOS FENÓMENOS ONDULATORIOS SON EXPLICABLES CON EL PPIO. DE HUYGENS  FRENTE DE ONDA: Lugar geométrico de los puntos del medio afectados por la perturbación en un instante determinado  RAYO: Recta que indica la dirección de propagación de la onda. Es perpendicular al frente de onda

3  FRENTES DE ONDA: Son simétricos si el medio es HOMOGÉNEO: COMPOSICIÓN QUÍMICA Y PROPIEDADES FÍSICAS IDÉNTICAS EN TODOS LOS PUNTOS ISÓTROPO: TODAS LAS DIRECCIONES DE PROPAGACIÓN SON EQUIVALENTES

4  HUYGENS DESCRIBIÓ LA PROPAGACIÓN DE LAS ONDAS DE FORMA GEOMÉTRICA. PRINCIPIO DE HUYGENS : “Cada punto de un frente de onda se considera un foco de ondas elementales secundarias que se propagan con la misma velocidad y frecuencia que la onda inicial. Al cabo de un cierto tiempo, el nuevo frente de onda es la envolvente de estas ondas secundarias”.

5 LA FORMACIÓN DE SUCESIVOS FRENTES DE ONDA PERMITE EXPLICAR LA PROPAGACIÓN DEL MOVIMIENTO ONDULATORIO

6  FENÓMENO FÍSICO POR EL QUE UNA ONDA, AL INCIDIR SOBRE LA SUPERFICIE DE SEPARACIÓN DE DOS MEDIOS, ES DEVUELTA PARCIAL O TOTALMENTE AL PRIMER MEDIO CON UN CAMBIO DE DIRECCIÓN

7  ÁNGULO i FORMADO POR EL FRENTE DE ONDA CON LA SUPERFICIE ES EL MISMO QUE EL DEL RAYO INCIDENTE I CON LA NORMAL  CUANDO “A” LLEGA A LA SUPERFICIE, “B” ESTÁ A UNA DISTANCIA BB´ DE LA MISMA. AHORA “A” ES UN FOCO EMISOR DE NUEVAS ONDAS Y LO SERÁN EL RESTO DE PUNTOS QUE VAYAN LLEGANDO A LA SUPERFICIE  LAS ONDAS EMITIDAS POR LOS NUEVOS FOCOS SON DEVUELTAS AL MEDIO DE LA ONDA INCIDENTE

8  CUANDO “B” LLEGA A LA SUPERFICIE DE SEPARACIÓN, LAS ONDAS EMITIDAS POR “A” ESTARÁN EN “A’”. LA RECTA “A’B’” REPRESENTA LA ENVOLVENTE DEL NUEVO FRENTE DE ONDA.  MIRANDO EL TRIÁNGULO ABB’ VEMOS QUE sen(i)=BB’/AB’. MIRANDO EL TRIÁNGULO AA’B’ VEMOS QUE sen (r) = AA’/AB’  COMO ONDA INCIDENTE Y REFLEJADA SE PROPAGAN EN EL MISMO MEDIO, TIENEN LA MISMA VELOCIDAD: AA’ = BB’  POR LO QUE sen (i) = sen (r)

9  LEYES DE LA REFLEXIÓN: EL RAYO INCIDENTE, LA NORMAL A LA SUPERFICIE EN EL PUNTO DE INCIDENCIA Y EL RAYO REFLEJADO, ESTÁN EN EL MISMO PLANO ÁNGULOS DE INCIDENCIA (i) Y DE REFLEXIÓN (r) SON IGUALES

10  CAMBIO DE FASE EN LA REFLEXIÓN: Al llegar a una superficie de separación, la onda puede cambiar o no de fase. Si cambia de fase, lleva un desfase de 180º(  rad), pero no cambia ni la velocidad, ni la frecuencia ni la longitud de onda

11  EL SONIDO TIENE LA PROPIEDAD DE REFLEJARSE CUANDO ENCUENTRA UN OBSTÁCULO, PRODUCIENDO:  ECO: Sólo se produce si nuestro oído es capaz de distinguir el sonido emitido del reflejado. Para esto han de transcurrir al menos 0,1 s  REVERBERACIÓN: Si no transcurren 0,1 s, el oído no puede diferenciar claramente el sonido reflejado del emitido, produciéndose la reverberación Como v sonido =340 m/s. Si t = 0,1 s, el sonido recorre 34 m (ida y vuelta): LA DISTANCIA MÍNIMA A LA QUE HA DE ESTAR UN OBSTÁCULO PARA QUE HAYA ECO Y NO REVERBERACIÓN ES DE 17 m

12  CAMBIO DE DIRECCIÓN DE PROPAGACIÓN QUE EXPERIMENTA UNA ONDA AL PASAR DE UN MEDIO A OTRO. EN ESTE SEGUNDO MEDIO, LA ONDA SE PROPAGA CON DIFERENTE VELOCIDAD

13  EXPERIMENTALMENTE SE OBSERVA QUE: EL RAYO INCIDENTE, EL REFRACTADO Y LA RECTA NORMAL A LA SUPERFICIE EN EL PUNTO DE INCIDENCIA ESTÁN EN EL MISMO PLANO LA RELACIÓN ENTRE EL SENO DEL ÁNGULO DE INCIDENCIA Y EL DEL ÁNGULO DE REFRACCIÓN ES LA MISMA QUE LA DE LAS VELOCIDADES DE PROPAGACIÓN DE LA ONDA EN LOS DOS MEDIOS

14  ESTA RELACIÓN SE CONOCE COMO LEY DE SNELL, Y LA CONSTANTE ES EL ÍNDICE DE REFRACCIÓN:  SI LA ONDA SE PROPAGA MÁS DESPACIO EN EL SEGUNDO MEDIO, EL ÁNGULO DE REFRACCIÓN ES MENOR QUE EL DE INCIDENCIA.  AL CAMBIAR DE MEDIO DE PROPAGACIÓN, LA FRECUENCIA NO VARÍA; EN CAMBIO, LA VELOCIDAD SÍ, POR LO QUE CAMBIA EL VALOR DE LA LONGITUD DE ONDA.

15  EL FRENTE DE ONDAS AB CAMBIA DEL MEDIO 1 (POR EL QUE SE PROPAGA A UNA VELOCIDAD v 1 ) AL MEDIO 2 (VELOCIDAD DE PROPAGACIÓN v 2 )  SI SUPONEMOS v 1 > v 2, CUANDO “A” LLEGA A LA SUPERFICIE, “B” ESTÁ A UNA DISTANCIA BB’  CUANDO EL PUNTO “B” LLEGA A “B’”, EL PUNTO “A” ESTÁ EN “A’”.

16  COMO v 1 > v 2, LA DISTANCIA BB’ SERÁ MAYOR QUE AA’  BB’ = v 1 ·t ; AA’ = v 2 ·t  Dividiendo ambas expresiones, queda:

17  FENÓMENO POR EL QUE UNA ONDA SE REPRODUCE AL ATRAVESAR UNA RENDIJA U ORIFICIO.  SÓLO SE PRODUCE SI EL TAMAÑO DE LA ABERTURA (d) ES DEL MISMO ORDEN QUE LA LONGITUD DE ONDA DEL MOVIMIENTO ONDULATORIO ( )

18  OCURRE TAMBIÉN CUANDO LA ONDA SE ENCUENTRA UN OBSTÁCULO O BORDE AFILADO DE TAMAÑO COMPARABLE AL DE SU LONGITUD DE ONDA  EXPLICACIÓN DEL FENÓMENO CON EL PRINCIPIO DE HUYGENS: la rendija se convierte en un centro emisor de ondas secundarias

19  APLICACIONES: DIFRACCIÓN DE RAYOS X  ÚTIL PARA DETERMINAR LA ESTRUCTURA INTERNA DE DIFERENTES SUSTANCIAS QUÍMICAS RAYOS X: ONDAS EM (  = 0,1 nm) SI CAMBIA DISTANCIA O COLOCACIÓN GEOMÉTRICA DE LOS ÁTOMOS, EL PATRÓN DE DIFRACCIÓN SE MODIFICA. EL ESTUDIO SE REALIZA SOBRE UNA PANTALLA Y PERMITE OBTENER DATOS SOBRE LAS ESTRUCTURAS CRISTALINAS.

20  EN EL CHOQUE DE DOS OBJETOS SE INTERCAMBIAN ENERGÍA Y CANTIDAD DE MOVIMIENTO ¿QUÉ OCURRE CON LAS ONDAS?  El resultado del encuentro de dos pulsos es una INTERFERENCIA  PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN: “Cuando dos o más ondas coinciden en un punto, la perturbación resultante es la suma vectorial de las perturbaciones individuales. Si la dirección de vibración es igual para todas las ondas, la suma se convierte en algebraica”

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22  SON ONDAS ARMÓNICAS DE SIMILARES CARACTERÍSTICAS QUE ESTÁN EN FASE O CON UNA DIFERENCIA DE FASE CONSTANTE A LO LARGO DEL TIEMPO.  SI SUPONEMOS MISMA AMPLITUD PARA AMBAS (A): y 1 (x 1,t) = A·sen(w·t – k·x 1 ) y 2 (x 2,t) = A·sen(w·t – k·x 2 )  ONDA RESULTANTE SEGÚN EL PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN: y = y 1 + y 2 = A·[sen(w·t – k·x 1 ) + sen(w·t – k·x 2 )]

23  y = y 1 + y 2 = A·[sen(w·t – k·x 1 ) + sen(w·t – k·x 2 )]  Recordando la razón trigonométrica:  Obtenemos: 

24  Así, el punto de interferencia vibra armónicamente con la misma frecuencia (f) que los focos y con una amplitud Ar que depende de la diferencia entre las distancias del punto considerado a los focos de cada onda

25  La superposición de dos ondas en un punto P puede producir un reforzamiento o una disminución de la amplitud resultante

26  La diferencia de fase  entre las ondas:  La amplitud resultante tiene un valor en cada punto del espacio que depende de la diferencia de fase con que llegan las ondas: 

27  INTERFERENCIA CONSTRUCTIVA: La amplitud resultante es máxima:

28  INTERFERENCIA CONSTRUCTIVA: La amplitud resultante es máxima para los puntos en los que la diferencia entre las distancias a cada foco es un número entero de longitudes de onda.  Las ondas llegan en concordancia de fase a estos puntos, llamados VIENTRES.  En el tema anterior, en los puntos de una onda que estaban en concordancia de fase se cumplía que x 2 – x 1 = n·

29  INTERFERENCIA CONSTRUCTIVA: La amplitud resultante es máxima.

30  INTERFERENCIA DESTRUCTIVA: La amplitud resultante es CERO:

31  INTERFERENCIA DESTRUCTIVA: La amplitud resultante es cero para los puntos en los que la diferencia entre las distancias a cada foco es un número impar de las semilongitudes de onda.  Las ondas llegan en oposición de fase a estos puntos, llamados NODOS.

32  INTERFERENCIA DESTRUCTIVA: La amplitud resultante es cero

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