Movimiento relativo de la Tierra

Presentación del tema: "Movimiento relativo de la Tierra"— Transcripción de la presentación:

1 Movimiento relativo de la Tierra
Sistema de referencia no inercial

2 Ecuaciones de Movimiento
Las ecuaciones de Newton para un sistema de partículas deben ser formuladas respecto a un sistema inercial de referencia. De ser necesario utilizar un sistema no inercial, ya sea porque esté acelerado o tenga rotaciones respecto al inercial. Podemos establecer las relaciones entre el movimiento absoluto, respecto al sistema inercial, y el movimiento relativo respecto al sistema no inercial en uso, como se explica a continuación. Depto. Física - USACH/mrm

3 Respecto a la figura (1): se indica el vector posición absoluto y se indica el vector posición relativo de una de las partículas del sistema, tenemos que: Para relacionar velocidades y aceleraciones, debemos considerar que la velocidad relativa y Depto. Física - USACH/mrm

4 la velocidad y aceleración relativas son:
aceleración relativas son las derivadas del vector posición relativo con vectores unitarios considerados constantes, entonces si: la velocidad y aceleración relativas son: Depto. Física - USACH/mrm

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6 Fig. (1): SISTEMA DE REFERENCIA NO INERCIAL
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7 La existencia del denominado vector velocidad angular del sistema móvil, será justificada en el capítulo sobre rotaciones de cualquier texto de Mecánica, por ahora bastará aceptar que las derivadas de los vectores unitarios móviles están dadas por el respectivo vector unitario, de modo que se puede obtener: Depto. Física - USACH/mrm

8 y Esta expresión es conocida como teorema de Coriolis Aquí  representa la aceleración angular o sea la derivada respecto al tiempo de la velocidad angular. En esta expresión los términos: En esta expresión los términos: es conocido como la aceleración de Coriolis Depto. Física - USACH/mrm

9 y Considerando lo anterior, la Segunda Ley de Newton
es conocido como la aceleración de arrastre de la partícula . Considerando lo anterior, la Segunda Ley de Newton en el sistema no inercial de referencia tiene la expresión: Ec.(1) Depto. Física - USACH/mrm

10 que puede interpretarse diciendo que la partícula obedece la segunda Ley en un sistema no inercial, pero a la fuerza real hay que agregarle fuerzas ficticias dadas por: Depto. Física - USACH/mrm

11 MOVIMIENTO RELATIVO A LA TIERRA
Un ejemplo bastante cotidiano de sistema no inercial de referencia lo constituye la Tierra. Su no inercialidad se debe principalmente a la rotación terrestre respecto a su eje, que es muy aproximadamente constante y equiva­lente a una vuelta completa en 24 horas. Su valor en consecuencia es bastante pequeño: Depto. Física - USACH/mrm

12 Ello justifica la denominada aproximación,
donde se desprecian los términos en Si consideramos como modelo de la Tierra,como perfectamente esférica de masa M y radio R, Podemos elegir como sistema no inercial, un sistema fijo en la tierra con origen en la superficie terrestre en una latitud que denominaremos λ. El eje z se elige vertical -no necesariamente radial­. El eje x perpendicular a z dirigido hacia el Sur. el eje y perpendicular a los anteriores, o sea hacia el Este, como se indica en la figura (2). Depto. Física - USACH/mrm

13 Fig. (2). Sistema de referencia fijo a la Tierra
La desviación entre la vertical del lugar y la dirección radial ε está exagerada en la figura. Su estimación la veremos luego. Depto. Física - USACH/mrm

14 . Vertical y aceleración de gravedad del lugar
Un primer efecto de la no inercialidad del sistema de referencia terrestre es que: la vertical del lugar se desvía de la dirección radial terrestre y que, la aceleración de gravedad depende de la latitud. En efecto, la definición de peso y de vertical se hacen de acuerdo a una plomada de masa m en situación estacionaria en la Tierra. Depto. Física - USACH/mrm

15 Así la vertical es la dirección de la plomada y el peso es de magnitud definida como la tensión en el hilo de la plomada. Para esa situación estacionaria, la aceleración y velocidad relativas son cero, por lo tanto una aplicación de la Ec.(1) a esta situación, implica: Depto. Física - USACH/mrm

16 De acuerdo a lo explicado:
donde se ha considerado que además de la fuerza gravitacional actúa la tensión del hilo, la velocidad angular es constante y De acuerdo a lo explicado: la dirección de es el eje z y su magnitud se define como mg, el peso del cuerpo. y g la aceleración local de gravedad. Entonces tenemos que: Depto. Física - USACH/mrm

17 Además la aceleración del origen A está dada por:
Tomando el módulo de la Ec.2, tenemos: Depto. Física - USACH/mrm

18 Que se reduce en el Polo a:
y en el Ecuador a: La razón entre la aceleración centrípeta en el ecuadorestá dada por: y la aceleración de gravedad en el Polo, usualmente designada por Depto. Física - USACH/mrm

19 Para el caso de nuestro planeta (Serway I), los
De modo que: Para el caso de nuestro planeta (Serway I), los valores numéricos, para el radio promedio terrestre , masa de la Tierra , permiten estimar gp y ge Depto. Física - USACH/mrm

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21 Sin embardo la Tierra no es esférica y de acuerdo a la
Unión Internacional de Geodesia y Geofísica de 1967, el valor de g al nivel del mar varía con la latitud, de acuerdo a la expresión: Depto. Física - USACH/mrm

22 Fig.(3) Gravedad local. Tierra esférica (a) y real (b)
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23 Ambas expresiones (*) y (**)están graficadas en función de 
Para propósitos prácticos las antiguas fórmulas todavía se usan, la llamada fórmula de Cassinis se cita como referencia: Los errores obtenidos con esta fórmula alcanzan los 1µm/s2 ó 0.1(mal). Depto. Física - USACH/mrm

24 La Asociación Internacional de Geodesia propuso en 1980 la fórmula para el cálculo de la gravedad teórica g basada en un elipsoide de revolución: Esta fórmula reproduce valores de medidas absolutas de gravedad a nivel del mar dentro de un margen de error de 0.01µm/s2 ó (mgal). Depto. Física - USACH/mrm

25 Desviación de la vertical.
Una estimación del ángulo ε, entre la vertical y la dirección radial, puede obtenerse de las Ec(2) y de la Ec(3) Depto. Física - USACH/mrm

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27 En el Ecuador desviación cero. En los Polos desviación cero.
En latitud 45º desviación máxima, del orden 0,1º De acuerdo a los valores señalados, la última expresión: Depto. Física - USACH/mrm

28 Corrección por Latitud.
La corrección por latitud se hace en la fórmula del g Teórico, reemplazando y transformando [rad] a Km. Depto. Física - USACH/mrm

29 Estos Km. Son en la dirección N-S
corresponde a una latitud conocida (base para el trabajo que se hace, Estación considerada). En la fórmula de la anomalía de Bouguer: Depto. Física - USACH/mrm

30 En el hemisferio Sur: para mayor latitud se usa el signo (+), es decir cuando el lugar considerado está más al sur de la estación de referencia. Para menor latitud se usa el signo menos , es decir cuando el lugar considerado está más al norte de la estación de referencia. Depto. Física - USACH/mrm

31 En el hemisferio Norte:
para mayor latitud se usa el signo (+), es decir, cuando el lugar considerado está más al norte de la estación de referencia. Para menor latitud se usa el signo menos, es decir, cuando el lugar considerado está más al sur de la estación de referencia. Si el lugar de observación está mas cercano a los polos que la estación de referencia se suma al gTeo.. Esto es válido tanto en el hemisferio norte como en el Sur. Depto. Física - USACH/mrm

32 Lugar considerado se ubica más hacia los polos que la Estación.
Lugar considerado se ubica más hacia el Ecuador que la Estación. Depto. Física - USACH/mrm