MODELOS EN COMPATIBILIDAD ELECTROMAGNETICA

Presentación del tema: "MODELOS EN COMPATIBILIDAD ELECTROMAGNETICA"— Transcripción de la presentación:

1 MODELOS EN COMPATIBILIDAD ELECTROMAGNETICA
Juan C. Fernandez 1 - Introducción FIUBA 2012

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"Compatibilidad electromagnética" significa la capacidad de un equipamiento para funcionar satisfactoriamente en su ambiente electromagnético sin introducir perturbaciones electromagnéticas intolerables a otro equipamiento en ese ambiente. DIRECTIVE 2004/108/EC Inmunidad Emisión Entorno Culpable Víctima Emisión Acoplamiento Equipo Culpable Víctima Emisión Acoplamiento Para que un objeto sea compatible debe satisfacer tres criterios: No produce perturbaciones sobre potenciales víctimas. No produce perturbaciones sobre sí mismo. Es inmune a las emisiones de otros sistemas. FIUBA 2012

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Para que un objeto sea compatible debe satisfacer tres criterios: No produce perturbaciones sobre potenciales víctimas. No produce perturbaciones sobre sí mismo. Es inmune a las emisiones de otros sistemas. ACCIONES Disminuir en lo posible la emisión de perturbaciones. Disminuir la eficacia de los mecanismos de acoplamiento. Aumentar la inmunidad del objeto a su ambiente electromagnético. FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales FUENTES NATURALES DE INTERFERENCIA Fluctuaciones estadísticas del movimiento electrónico por la temperatura: Ruido térmico FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales FUENTES NATURALES DE INTERFERENCIA Tormentas eléctricas I/I0 1 0.5 t1 t2 t f1 f2 f  20 dB/década 50 kA 40 dB/década 500 ns 20 s 16 kHz 640 kHz FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales FUENTES NATURALES DE INTERFERENCIA Campos atmosféricos (VLF) Radiación solar (manchas solares) Modificación del campo magnético terrestre  Fuertes interferencias FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales FUENTES ARTIFICIALES DE INTERFERENCIA Clasificación por duración Permanentes Ejemplos: emisoras de radio, satélites de comunicaciones, sistemas de aeronavegación, distorsión armónica y "ripple" en fuentes de energía, etc. tienen un ancho de banda relativamente estrecho Modelos en el dominio de la frecuencia Ejemplos: fallas de balanceo en líneas de potencia, arranque de motores, picos, caídas y "flicker" en fuentes de alimentación, interrupciones de corriente en circuitos reactivos, descargas electrostáticas, pulso electromagnético nuclear, etc. Transitorias tienen un ancho de banda relativamente ancho Modelos en el dominio del tiempo FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales FUENTES ARTIFICIALES DE INTERFERENCIA Clasificación por mecanismos de acoplamiento El acoplamiento se produce a través de señales transportadas por conductores que unen ambos equipos. Existe contacto galvánico. Una posible solución es el filtrado de las señales ofensivas.. Conducción El acoplamiento se produce a través de campos electromagnéticos. No existe contacto galvánico. La posible solución es el blindaje o apantallamiento de los campos ofensivos. Radiación Interferencia radiada conducida Emisión Inmunidad FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales MECANISMOS DE ACOPLAMIENTO Acoplamiento por conducción IC En el modo común, las corrientes de interferencia en el par de conductores están en fase, y el retorno se realiza por tierra. Estas corrientes se pueden generar por inducción electromagnética en el lazo formado por el par de conductores y tierra o por fuentes internas a los equipos que interfieren. Las corrientes también pueden dar lugar a radiación de campos de interferencia. Este modo de acoplamiento es habitualmente de mayor intensidad que el modo diferencial. En el modo diferencial la corriente ID fluye en pares de conductores con polaridad opuesta en cada conductor del par. Como los conductores del par se hallan normalmente cercanos, las tensiones inducidas por perturbaciones externas así como los campos radiados en modo diferencial son débiles. ID FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Naturales Artificiales MECANISMOS DE ACOPLAMIENTO Acoplamiento por radiación Radiación/Inducción La interferencia radiada se divide en: interferencia de campos de radiación propiamente dichos, creados por fuentes que transportan energía, habitualmente lejanas de la víctima, y campos de inducción cuasi-estáticos, creados por fuentes cercanas y que se describen mediante modelos de parámetros circuitales parásitos. Los campos perturbadores crean tensiones y corrientes inducidas en el equipo víctima. Radiación Inducción FIUBA 2012

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FUENTES DE INTERFERENCIA Resumen de los Mecanismos de Acoplamiento Campos Fuente Acoplamiento por radiación alta frecuencia Acoplamiento capacitivo Inductivo baja frecuencia Acoplamiento conductivo alta y baja frecuencia Corrientes y tensiones inducidas FIUBA 2012

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Todos los fenómenos electromagnéticos clásicos (no cuánticos) se pueden describir a partir de las ecuaciones de Maxwell: Fuentes (ley de Gauss eléctrica) (ley de Gauss magnética Campos (ley de Faraday) (ley de Maxwell-Ampère) FIUBA 2012

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Las ecuaciones de Maxwell tienen soluciones analíticas en el dominio del tiempo solamente en el vacío. En este caso y cualquiera sea la forma de onda, estas soluciones son campos que se propagan con la velocidad de la luz: En medios materiales se debe trabajar en el dominio de la frecuencia mediante la representación de Fourier. Cada componente de frecuencia se propaga a una velocidad de fase generalmente diferente, lo que distorsiona la forma de onda que se propaga. Además, en general hay atenuación de los campos durante la propagación por la existencia de pérdidas de energía del campo (el campo EM transfiere energía al medio, que la absorbe en forma de calor). Si se trata de fuentes estáticas (que no dependen del tiempo), las soluciones de las ecuaciones de Maxwell también son estáticas. En este caso los campos eléctrico y magnético son independientes entre sí y no hay propagación de energía salvo en el transitorio inicial – donde hay campos dependientes del tiempo – hasta que se establece el campo en todo el dominio posible. FIUBA 2012

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Tanto en el caso general como en el de los campos estáticos el modelo para describir los fenómenos es un modelo de campo vectorial. Sin embargo, en la situación de la circulación de corrientes estacionarias (continuas) en un circuito eléctrico donde existe una fem, se puede usar un sencillo modelo circuital debido a Ohm. En lugar de campos vectoriales, se usan los campos escalares tensión (ddp) y corriente a lo largo del circuito. Estos parámetros cumplen tres reglas fundamentales: 1) 1ra. Regla de Kirchhoff: La suma algebraica de las corrientes que ingresan (-) y las que egresan (+) de un nodo es cero. 2) 2da. Regla de Kirchhoff: la suma algebraica de las ddp sobre tramos consecutivos de un circuito es cero. 3) Ley de Ohm: la ddp a través de un tramo de circuito es igual al producto de la corriente que circula por ese tramo y un parámetro físico propio de la geometría y constitución físico-química del material del tramo que se denomina resistencia. Estas sencillas reglas permiten resolver cualquier sistema de tramos circuitales interconectados de cualquier forma, con fems concentradas o distribuidas aplicadas y constituyen la teoría de circuitos. FIUBA 2012

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CASO CUASI-ESTATICO:   0 En resumen, el caso estático presenta dos variantes: 1) Si no hay corriente eléctrica, se usa el modelo (estático) de campos. 2) Si hay circulación de corriente, se usa el modelo circuital. Si las variaciones temporales de las fuentes son lentas es lógico suponer que los campos producidos tendrán características que se parecen más a los campos estáticos que a los campos generales dependientes del tiempo. Esta situación se denomina cuasi-estática, si no hay circulación de corriente, y cuasi-estacionaria cuando el efecto esencial es la circulación de corriente. Esta última variante es esencial en la ingeniería eléctrica, porque permite usar la teoría de circuitos aún si las fuentes dependen (lentamente) del tiempo. En tal caso, debe generalizarse la ley de Ohm introduciendo la noción de impedancia en lugar de la resistencia. Una lenta dependencia temporal implica que el espectro de Fourier de la señal sólo incorpora componentes de baja frecuencia:   0 FIUBA 2012

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CASO CUASI-ESTATICO:   0 ¿Cuán baja debe ser la frecuencia para que la aproximación cuasi-estática sea válida? La respuesta es: Cuando las dimensiones del circuito son mucho menores que la mínima longitud de onda del espectro de Fourier de las señales o campos involucrados se puede aplicar esta aproximación: D << min Esta relación establece la importancia de la dimensión eléctrica del circuito (o sistema) para su modelación. El análisis circuital admite dos variantes: 1) En el dominio de la frecuencia para señales cuasi-continuas (CW) de espectro de Fourier estrecho. Se usa la representación de Fourier. 2) En el dominio del tiempo para señales transitorias o de espectro amplio. Se usa la representación de Laplace. FIUBA 2012

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TRES ENTORNOS La posibilidad de modelar el problema en análisis usando la aproximación cuasi- estática permite usar la teoría de circuitos, que es mucho más sencilla que la teoría de campos. Por ello es conveniente definir tres entornos de modelación de los fenómenos en EMC: Modelo de parámetros concentrados. Bajas frecuencias. Las tres dimensiones del sistema cumplen con la aproximación cuasi-estática. Se usa la teoría de circuitos con elementos de parámetros concentrados. Modelo de parámetros distribuidos. Bajas a medias frecuencias Sólo una de las dimensiones lineales del sistema no cumple con la aproximación cuasi-estática. Modelo de campos. Ninguna dimensión lineal del sistema cumple con la aproximación cuasi-estática. FIUBA 2012

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EL DECIBEL En la descripción de los fenómenos de interferencia y EMC suelen usarse escalas logarítmicas que permiten comparar señales de intensidad muy dife-rente y sumar en lugar de realizar productos cuando se colocan sistemas en cascada para tratar la información. La unidad habitual es el decibel (dB), y representa la relación logarítmica de dos valores de la misma magnitud. Originalmente se usaba el dB para expresar la relación entre dos potencias: r(dB) = 10 log10 (P2/P1) Se puede pensar que estas potencias se disipan sobre una hipotética resis-tencia R : y la relación expresa una relación de tensiones. Análogamente se puede ex-presar una relación de corrientes. Nótese los diferentes factores para expresar relaciones de potencia (20) o relaciones de tensión/corriente (10). Esta convención se extiende al caso de expresar campos en db. FIUBA 2012

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EL DECIBEL En ocasiones se expresa una cantidad en dB como su relación a una cantidad de referencia. Por ejemplo, si V1 = 1V es la tensión de referencia, entonces: V2 (dBV) = 20 log10 [V2 (V)] Esta es la convención para expresar cantidades en dB sin hacer referencia a una relación. En general, para una cantidad X expresada en la unidad y se tiene en dB: X (dB y) = 20 log10 [X(y)] La siguiente tabla presenta unidades comunes usadas en EMC: Magnitud Unidad dB Valor de referencia Tensión dBV 1V Corriente dBA 1A Potencia dBm 1mW Campo eléctrico dBV/m 1V/m Campo magnético dBA/m 1A/m FIUBA 2012