Geodesia Física y Geofísica

Presentación del tema: "Geodesia Física y Geofísica"— Transcripción de la presentación:

1 Geodesia Física y Geofísica
I semestre, 2016 Ing. José Francisco Valverde Calderón Sitio web: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

2 Capítulo 2 El campo gravitacional y sus anomalías
Nomenclatura: W = potencial de gravedad real U = potencial de gravedad normal V = potencial gravitacional  = potencial centrifugo Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

3 Se cumplen la relaciones:
V es el potencial gravitacional y es armónico fuera de las masas terrestres. Debido a la rotación terrestre, existe una aceleración centrifuga. Se asume una rotación con una velocidad angular () constante. La aceleración centrifuga está dirigida hacia el exterior, de forma perpendicular al eje de rotación. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

4 Velocidad angular ():
Se define el potencial centrifugo  como el potencial cuyo gradiente es la aceleración centrifuga. Velocidad angular (): Aceleración centrifuga El parámetro p: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

5 El potencial centrifugo es equivalente a:
Potencial de gravedad Expresado de otra forma: La aceleración de la gravedad o gravedad g es el resultado de la gravitación b y la aceleración centrifuga z. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

6 El campo de gravedad normal
Mejor aproximación a la forma de la Tierra: el elipsoide El campo de gravedad que se puede asociar al elipsoide es muy importante  es fácil de manejar de forma matemática. Las diferencias entre el C.G del elipsoide y el C.G real de la Tierra son tan pequeñas, que se pueden considerar lineales. Es mas sencillo estudiar la forma de la Tierra y su campo de gravedad, refiriéndose a un modelo de gravedad. Este modelo dará las diferencias del mismo en relación con el Geoide Se asume que la Tierra es un elipsoide de nivel, cuya superficie es una superficie equipotencial del campo de gravedad asociado al elipsoide. Este campo se llamará “Campo de Gravedad Normal” y al elipsoide al que se le asocia este campo “Elipsoide Normal” Una ventaja de este elipsoide normal es que le puedo asociar un sistema de coordenadas elipsoídicas. Al campo de gravedad normal, le asociamos un “potencial de gravedad normal” U” Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

7 El campo de gravedad normal
Al elipsoide normal se le asocia una masa M y una rotación, con una velocidad angular . Geoide El elipsoide normal posee masa y rotación Elipsoide normal Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

8 El campo de gravedad normal
Aclaración: el potencial depende de la distribución de masas cuerpo atrayente; en el caso del elipsoide normal, basta con suponer que la masa total es M, sin importar si no se conoce con detalle como se comporta la densidad dentro del elipsoide. Por tanto, este elipsoide cumple las siguientes condiciones: Su masa coincide con la de la Tierra, por lo que el valor GM se mantiene. La masa del elipsoide tiene una distribución homogénea (una densidad constante, no importa cual) y gira en el espacio con una velocidad angular igual a la de la Tierra. El centro del elipsoide coincide con el centro de la Tierra. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

9 El campo de gravedad normal
Se define el potencial de gravedad normal de la siguiente forma: El potencial gravitacional normal Velipsoide es generado por la masa del elipsoide. El vector de gravedad normal es el gradiente del potencial de gravedad normal: Una característica del elipsoide normal es que las superficies equipotenciales son de forma elipsoidal, concéntricas y paralelas entre si. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

10 El campo de gravedad normal
El valor de U en cada punto depende de las dimensiones del elipsoide que se tome como referencia. Entonces, se impone como condición que el potencial normal en la superficie del elipsoide sea igual a Wo, esto es el potencial de gravedad real sobre la superficie del geoide. Campo de gravedad real Campo de gravedad normal W = VTierra +  U = VElipsoide +  Superficie Geoide Elipsoide Normal Potencial W = Wo en el geoide U = Wo en el elipsoide normal Gradiente Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

11 El elipsoide normal se puede definir con cuatro parámetros:
La forma y el tamaño del elipsoide (a,b) , (a,f); Una velocidad angular ; La masa M. el potencial de gravedad normal se puede calcular de la siguiente manera: Las únicas constantes en la anterior fórmula son kM (en algunos libros GM), a, b y . (1) = E, E = (a2 – b2)^1/2 u = b Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

12 Elipsoide normal Con q y qo (2) (3)  = latitud reducida
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13 Teorema de Stokes-Poincare
“Si un cuerpo de masa total M rota con una velocidad angular () constante alrededor de un eje fijo y si S es una superficie de nivel de su campo de gravedad, encerrando toda la masa M, entonces el potencial de gravedad en el espacio exterior de S es determinado de forma única por medio de los parámetros masa, velocidad angular y S. Donde S queda definida por los parámetros geométricos del elipsoide. Haciendo que u=b, q=qo se tiene: (4) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

14 En términos de la latitud reducida :
Fórmula de Somigliana La fórmula de Somigliana permite calcular el valor de la gravedad normal en la superficie del elipsoide normal, para una latitud reducida : En términos de la latitud reducida : (5) En términos de la latitud geodésica : (6) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

15 a= gravedad normal en el ecuador b=gravedad normal en el polo
Considerando que: a= gravedad normal en el ecuador b=gravedad normal en el polo a = semieje mayor del elipsoide b =semieje menor del elipsoide =latitud reducida  = latitud geodésica La gravedad normal para una latitud dada, es una función de los valores de la gravedad normal en el ecuador, el polo y la geometría del elipsoide de referencia. (7) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

16 Teorema de Clairaut Prof: José Fco Valverde Calderón
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17 Forma rigurosa de una aproximación del teorema de Clairaut
(8) (9) (10) (11) Forma rigurosa de una aproximación del teorema de Clairaut (12) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

18 Teorema de Clairaut Considerando la siguiente expresión:
Donde f es el achatamiento geométrico del elipsoide Si se hace  = 90º, r = b,  = b Despejando f y f*: (13) (14) Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

19 Teorema de Clairaut Luego se tiene:
Cuya fórmula equivale al teorema de Clairaut en su forma original. (15) El teorema de Clairaut es uno de los teoremas mas notables de la geodesia física: El achatamiento geométrico f, puede calcularse por medio de la determinación de f* y m, las cuales son cantidades netamente dinámicas obtenidas por medio de mediciones gravimétricas, es decir, el achatamiento de la Tierra se puede determinar a partir de mediciones gravimétricas Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

20 Considerando m es igual a: Donde:
Teorema de Clairaut Donde f es el achatamiento del elipsoide geométrico y f* es el achatamiento gravimétrico o achatamiento por gravedad. Considerando m es igual a: Donde: 2a = fuerza centrifuga en el Ecuador a = gravedad normal en el Ecuador (16) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

21 Gravedad normal en el ecuador y el polo:
Otras expresiones: Potencial normal: (17) Gravedad normal en el ecuador y el polo: (18) (19) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

22 Teorema de Clairaut: La razón 2b/a se puede expresar como:
(20) La razón 2b/a se puede expresar como: Para mas información, ver de la página 69 a la 81 del libro “Geodesia Física” de Hoffman-Wellenhof y H. Moritz (21) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

23 Gravedad normal a una altura h
Se puede calcular la gravedad normal para un punto con latitud , que se encuentra a una altura h de la siguiente manera: Donde o se calcula con base a valores, que varían cada cierto periodo. Se puede calcular la o con base a la formula: (22) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

24 Gravedad normal a una altura h
Para el GRS-67, se tiene: Para el GRS-80, se tiene: También es valido para el GRS80: (23) (24) Revisar la formula del GRS80 (25) Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

25 Sistema de referencia geodésico GRS80
A través de los años, se han adoptado diferentes sistemas geodésicos, los cuales han sido definidos a partir de los cuatro parámetros que definen el elipsoide normal. El mas actual* es el GRS 80, definido por a, J2, KM y  El coeficiente J2 se llama “factor de forma dinámica” Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

26 Sistema de referencia geodésico WGS84
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