“Superredes Superconductor Magnético” Ghenzi Nestor Fabian. Director: Julio Guimpel Director: Julio Guimpel Grupo de Bajas Temperaturas. Centro Atómico Bariloche. CNEA y Universidad Nacional de Cuyo. Charla Maestría en Ciencias Físicas. 15 de Diciembre de San Carlos de Bariloche, Río Negro. Argentina.

Superred Motivación

Motivación M eq de un superconductor Tipo II

Superred Motivación M eq de un superconductor Tipo II Ciclo de Histéresis de un Ferromagneto

Motivación Oscilación de la T c con el espesor de la capa ferromagnética Jiang et al (1995)

Motivación Oscilación de la T c con el espesor de la capa ferromagnética Debido a la presencia de campos dispersos de la capa ferromagnética el campo efectivo sentido por el superconductor es diferente del aplicado, por lo que la respuesta macroscópica puede ser caracterizada como paramagnética a pesar de que el superconductor presenta una respuesta diamagnética Monton et al (2007) Jiang et al (1995)

Fabricación de las superredes “Sputtering” o Pulverización catódica

Fabricación de las superredes “Sputtering” o Pulverización catódica Superred simétrica

Fabricación y técnicas de medición Se realizaron medidas por susceptibilidad AC y por transporte eléctrico a cuatro puntas.

Fabricación y técnicas de medición Se realizaron medidas por susceptibilidad AC y por transporte eléctrico a cuatro puntas.

Fabricación y técnicas de medición Se realizaron medidas por susceptibilidad AC y por transporte eléctrico a cuatro puntas. Se quiere medir densidad de corriente crítica (Jc). Para esto se realiza un pattern. Se aplica un recubrimiento con photoresist Microposit 1400 por medio de litografía óptica. Luego se ataca por medio de la técnica RIE Reactive Ion etching

Fabricación y técnicas de medición Se realizaron medidas por susceptibilidad AC y por transporte eléctrico a cuatro puntas. Lift off Se quiere medir densidad de corriente critica (Jc). Para esto se realiza un pattern. Se aplica un recubrimiento con photoresist Microposit 1400 por medio de litografía óptica. Luego se ataca por medio de la técnica RIE

Caracterización estructural: rayos x Espectro de RX de alto ángulo de [Nb100Co100] 10

Caracterización estructural: rayos x Espectro de RX de alto ángulo de [Nb100Co100] 10 Espectro de RX de alto ángulo de [Nb30Co30] 16

Caracterización estructural: rayos x Espectro de RX de alto ángulo de [Nb100Co100] 10 Espectro de RX de alto ángulo de [Nb30Co30] 16 Espectro de RX de bajo ángulo de [Nb30Co30] 16

Caracterización magnética: Ciclos de histéresis Estado normal del Nb : solo mido la respuesta magnética del Co Capa muerta

Caracterización magnética: Ciclos de histéresis Estado normal del Nb : solo mido la respuesta magnética del Co

Caracterización superconductora:T CS Caracterización superconductora: T CS Se midió la T CS a través de susceptibilidad AC, M vs. T y R vs. T

H - T

Acople superconductor:Nb440Co100 Acople superconductor: Nb440Co100  En la dirección perpendicular  En la dirección paralela Se observa un comportamiento lineal en la dirección perpendicular y un comportamiento tipo raíz cuadrada en la dirección paralela por lo que podemos decir que actúan como un conjunto de capas superconductoras independientes

Acople superconductor:Nb440Co7 Acople superconductor: Nb440Co7  En la dirección perpendicular  En la dirección paralela En las dos direcciones se observa un comportamiento lineal. Podría ser explicado por superconductividad de superficie o que los films superconductores están acoplados con anisotropía.

Acople superconductor:Nb440Co7 Acople superconductor: Nb440Co7 Tinkham para un film delgado Lawrence y Doniach con un modelo de capas acopladas

Acople superconductor:Nb440Co7 Acople superconductor: Nb440Co7 Tinkham para un film delgado Lawrence y Doniach con un modelo de capas acopladas

Acople superconductor:Nb200Co7 50 Co Acople superconductor: Nb200Co7 50 Co

Tomando el onset y el valor a mitad de altura observamos que la 1° transición se debe a superconductividad de superficie y la 2° se debe a la transición Bulk. Además vemos que las capas actuán acopladas de acuerdo al modelo de Lawrence – Doniach. (En susceptibilidad AC. uno solo veía la superconductividad de superficie )

Diagrama de fases:Nb400Co Cu Diagrama de fases: Nb400Co Cu

Jc

Corriente crítica: Nb 200 Co x

 Del Loop superconductor se puede calcular la corriente crítica como

Corriente crítica: Nb 400 Co7 1000Cu

Conclusiones  Se estudio el diagrama de fases J-H-T en superredes superconductoras- ferromagnéticas Nb-Co  Se encontró que el límite entre capas desacopladas y acopladas está en 7 A  Se encontró una dependencia no monótona de Jc con campo y temperatura.. Se cree que se origina debido al efecto pico, el cual es debido a un ablandamiento de la red de vórtices. Otra posible explicación es un matching entre la red de vórtices y la separación de los planos de Co.  A futuro es necesario estudiar la dependencia de Jc con los espesores de film ferromagnético y superconductor. Sería interesante medir la respuesta de la susceptibilidad AC en función de la frecuencia de excitación del campo de modulación.

Gracias por su atención

Por qué el matching depende de T ??? H1H1 < H 2 < H 3 Energía libre de vórtice en una chapa