Z Y X LUZ POLARIZADA PLANA Sean dos campos eléctricos ortogonales Visto en el sentido de avance, a medida que la onda progresa, el vector campo eléctrico vibra en un plano que forma cierto ángulo con la dirección de propagación. LUZ POLARIZADA PLANA X Y Z

... en general, su estado de polarización es DIFERENTE ECUACIONES DE FRESNEL REFLEXIÓN DE LA LUZ EN UNA INTERFASE Consideremos que el campo incidente está linealmente polarizado (ángulo  respecto al plano de incidencia) El campo E0 puede descomponerse según las direcciones paralela (E0//) y perpendicular (E0) al plano de incidencia El campo reflejado forma con la normal el mismo ángulo i que el rayo incidente y está contenido en el mismo plano de incidencia, pero... ... en general, su estado de polarización es DIFERENTE Las componentes paralela (E0r//) y perpendicular (E0r) al plano de incidencia del campo reflejado E0r han cambiado respecto a las incidentes Y Z X Esto implica que en general el ángulo  de polarización del campo reflejado es diferente del ángulo de polarización  del campo incidente  Plano de incidencia Consideremos la intensidad de las componentes paralela I0// y perpendicular I0 del campo incidente y las componentes I0r// y perpendicular I0r del campo reflejado (las intensidades son proporcionales al cuadrado de las amplitudes respectivas)  i i La relación entre ellas está dada por

ECUACIONES DE FRESNEL Z Y X REFLEXIÓN DE LA LUZ EN UNA INTERFASE Ley de Snell Coeficientes de reflexión de Fresnel. Son función del ángulo de incidencia y de los índices de refracción. Y X Z r i Y Z X Plano de incidencia i   Ángulo de Brewster Cuando i+r = 90º, tg(i+r)   Cuando la luz incide con el ángulo de Brewster iB, la luz reflejada está totalmente polarizada en el plano perpendicular al de incidencia

Z Y X LUZ POLARIZADA CIRCULAR Estudiemos el caso Sean dos campos eléctricos ortogonales ¿A qué da lugar la suma de dos polarizaciones lineales ortogonales con ese desfase? Visto en el sentido de avance, a medida que la onda progresa, el vector campo eléctrico mantiene su módulo constante y va girando en sentido horario (derecha) X Z X Y Z LUZ CIRCULARMENTE POLARIZADA A DERECHAS (Estado R, luz dextrógira): El vector del campo eléctrico resultante gira en el mismo sentido que las agujas del reloj con frecuencia angular  visto por un observador hacia quien se mueve la onda (el observador está mirando hacia la fuente de la onda)

Z Y X LUZ POLARIZADA CIRCULAR (2) Estudiemos el caso Sean dos campos eléctricos ortogonales ¿A qué da lugar la suma de dos polarizaciones lineales ortogonales con ese desfase? X Z Visto en el sentido de avance, a medida que la onda progresa, el vector campo eléctrico mantiene su módulo constante y va girando en sentido antihorario (izquierda) X Y Z LUZ CIRCULARMENTE POLARIZADA A IZQUIERDAS (Estado L, luz levógira): El vector del campo eléctrico resultante gira en sentido contrario a las agujas del reloj con frecuencia angular  visto por un observador hacia quien se mueve la onda (el observador está mirando hacia la fuente de la onda)

Z Y X LUZ POLARIZADA ELÍPTICA Caso general: valores cualesquiera para Sean dos campos eléctricos ortogonales X Y Z El vector campo eléctrico gira en sentido horario si  < 0, (dicho de otro modo si  <  < 2) o antihorario si  > 0 (dicho de otro modo si  >  > 0) describiendo una elipse a medida que avanza: luz elípticamente polarizada. El caso particular de E0x = E0z y  = /2 corresponde a luz circularmente polarizada

LUZ POLARIZADA ELÍPTICA El vector campo eléctrico describe la elipse en sentido horario si  < 0 y antihorario si  > 0 Esta es la ecuación de una elipse que forma un ángulo con los ejes coordenados

Z Y X LUZ POLARIZADA ELÍPTICA Trayectoria descrita por el extremo del vector campo eléctrico a medida que avanza la onda Ex Ez  =