XYZ: LOS NUEVOS ESTADOS DE MESONES CON ENCANTO OCULTO J. Segovia, D. R. Entem y F. Fernández Grupo de Física Nuclear e IUFFyM Universidad de Salamanca.

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1 XYZ: LOS NUEVOS ESTADOS DE MESONES CON ENCANTO OCULTO J. Segovia, D. R. Entem y F. Fernández Grupo de Física Nuclear e IUFFyM Universidad de Salamanca Y(4008), Y(4260), Y(4360), Y(4660) (sector 1 -- ) Introducción X(3872), X(3940), Y(3940), Z(3930) y X(4160) Conclusiones Modelo quark constituyente La masa constituyente de los quarks se interpreta como una mas dinámica que aparece como consecuencia de la rotura espontánea de la simetría quiral a cierta escala en momentos La simetría del lagrangiano exige la existencia de bosones de Goldstone que se intercambian entre los quarks con masa Más allá de la rotura espontánea de la simetría Quiral uno puede suponer que la dinámica viene dada por el tratamiento perturbativo de la teoría QCD que se modeliza mediante el intercambio de un gluón El hecho de que las cargas de color no se encuentren libres en la naturaleza obliga a tener en cuenta otro efecto no perturbativo que es un potencial de confinamiento lineal apantallado a largas distancias debido a la creación de pares El apantallamiento del potencial es un ingrediente importante para explicar la degeneración de los estados de alta energía en el espectro de mesones ligeros En los últimos años se ha producido un incremento espectacular de los estados excitados de mesones formados por quarks pesados descubiertos experimentalmente. Este incremento se ha producido tanto en el sector de los mesones con encanto (como los Dsj) como en el de mesones con encanto oculto (charmonio). El conjunto de estos últimos conocidos colectivamente como mesones XYZ plantean interesantes problemas de interpretación dentro de los modelos de quarks ya que muchos de ellos no coinciden con las previsiones teóricas existentes. Esto ha llevado a proponer diversas alternativas a la estructura tales como estados multiquarks, estados moleculares o híbridos de quarks y gluones.. En este trabajo analizamos en el modelo de quarks constituyentes los estados X(3872), X(3940), Y(3940), Z(3940), Y(4008), X(4160),Y(4260),Y(4360),Y(4660) y Z(4433) como pares quark-antiquark con objeto de establecer cuales presentan una estructura exótica y cuales no. Para la identificación de los estados no sólo nos valemos del espectro de energías sino también del cálculo de desintegraciones fuertes, leptónicas y electromagnéticas X(4160) Z(3930) Buen acuerdo entre resultados teóricos y experimentales Los estados Y(4360) e Y(4660) recientemente incorporados en PDG se describen razonablemente bien en el modelo No se logra una asignación teórica para los estados Y(4008) e Y(4260) por lo que son candidatos a estructuras mas complejas ESPECTRO DE ENERGÍA DESINTEGRACIONES LEPTÓNICASDESINTEGRACIONES FUERTES POSIBLES ESTADOS TEÓRICOS Y(4360) e Y(4660) son estados con números cuánticos 1 — Z(3930) y X(4160) se pueden identificar como las partículas y respectivamente Necesitamos ir más allá de nuestro modelo quark constituyente para poder describir el resto de estados No podemos describir los estados X(3872), X(3940) e Y(3940) ¿Posibles estados de tetraquarks o moléculas? Our results M = 3968 MeV.  = 49.1 MeV. Belle la observó por primera vez en 2005 Se produce en la reacción La distribución de helicidad favorece J=2 M=4166 MeV/c 2  =122.9 MeV Our results (  (D*D*) = 52.3 MeV) M=(4156  15)MeV/c 2  =(139  21)MeV +25 −20 +111 −61 e + e −  J/  D * D *