UNIVERSIDAD NACIONAL DE TRUJILLO DEPARTAMENTO ACADÉMICO DE FÍSICA

Presentación del tema: "UNIVERSIDAD NACIONAL DE TRUJILLO DEPARTAMENTO ACADÉMICO DE FÍSICA"— Transcripción de la presentación:

1 UNIVERSIDAD NACIONAL DE TRUJILLO DEPARTAMENTO ACADÉMICO DE FÍSICA
BIOTERMODINÁMICA Prof. Dr. Elvar Quezada Castillo

2 CALOR Y TEMPERATURA CORPORAL

3 ENERGÍA INTERNA Cada cuerpo o conjunto de moléculas poseen cierta energía interna que es igual a la energía cinética de todas las partículas (o moléculas) más la energía potencial de todos los pares de partículas ( o moléculas) existentes en el cuerpo, esto es: que es independiente de cualquier energía cinética o potencial del cuerpo en conjunto. Las moléculas de un cuerpo no tienen la misma energía cinética ni la misma energía potencial de interacción. Por eso, es conveniente definir la energía media de las moléculas como el valor medio de sus energías cinética y potencial

4 TEMPERATURA Es una medida del estado relativo de calor o frío de un cuerpo. Al disminuir la temperatura disminuye la energía cinética de las moléculas que lo constituyen y recíprocamente, al aumentar la temperatura aumenta la energía cinética de estas moléculas. En consecuencia, una manifestación externa de la energía interna del cuerpo es la temperatura: T = T(Eint)

5 EQUILIBRIO TÉRMICO Cuando ponemos en contacto dos cuerpos cuyas temperaturas son diferentes, la temperatura del más caliente disminuye y la del más frío aumenta, hasta que ambos adquieren la misma temperatura; cuando esto sucede se dice que están en equilibrio térmico T1>T2 T1=T2

6 CALOR Se llama calor a la energía que pasa de un cuerpo a otro debido a una diferencia de temperatura entre ellos Q = ΔEint El calor no es una nueva forma de energía, sino un nombre que se le da a la energía transferida o en tránsito a consecuencia de una diferencia de temperatura.

7 CALOR ESPECÍFICO Es la cantidad de calor que debe suministrarse a la unidad de masa de una sustancia para elevar su temperatura un grado. Si Q es la cantidad de calor que debe suministrarse a una masa m para elevar su temperatura de to a t, el calor específico de la sustancia es

8 TERMÓMETRO CLÍNICO Esta constituido por un bulbo alargado que se prolonga en un tubo capilar a través del cual se desplaza el mercurio al dilatarse por el calor corporal. Este tubo presenta un estrechamiento en su porción inferior que permite el fácil pasaje de mercurio del bulbo al capilar e impide el retroceso de mercurio del capilar al bulbo. El termómetro clínico sirve para medir la temperatura del cuerpo humano; su escala se extiende de 35º a 41 ºC, con intervalos de 0.1º

9 TERMOMETROS CLÍNICOS ACTUALES
Termómetro infrarrojo de oído Termómetro infrarrojo multiusos Termómetro de vidrio Termómetro electrónico

10 TEMPERATURA CORPORAL 1. Temperatura interna o temperatura del núcleo (ti), se usa al habla de la regulación térmica del cuerpo. 2. Temperatura de la piel (tp), se usa cuando se habla de la capacidad de la piel para perder calor hacia el medio ambiente 3. Temperatura corporal media (tm), se utiliza para determinar la cantidad de calor almacenada por el cuerpo. tm = 0,7 ti + 0,3 tp

11 TEMPERATURA CORPORAL

12 TEMPERATURA CORPORAL Las principales temperaturas corporales son: 1. Temperatura oral: 37,3 ºC 2. Temperatura rectal: 37,5 ºC 3. Temperatura vaginal: 37,5 ºC 4. Temperatura axilar: 37,0 ºC

13 CALORIMETRÍA ANIMAL Se usan dos métodos:
Calorimetría directa.- Utilizando los calorímetros de Lavoisier y Laplace, el calorímetro de Atwater y Benedict o cualquier otro calorímetro de actualidad. Calorimetría indirecta.- Utilizando el calorímetro de Benedict – Roth y otros datos tales como sustancias ingeridas, gases de la respiración, etc. Esta calorimetría puede ser de dos clases: calorimetría indirecta por balance energético y calorimetría indirecta respiratoria.

14 CALORÍMETRO DE LAVOISIER y LAPLACE
Construido en 1780 Mide el cociente respiratorio: CO2/O2 Q = m L, donde: m = masa de hielo L = calor de fusión

15 CALORÍMETRO DE LAVOISIER Y LAPLACE
Método poco sensible: Se necesita mucho calor para fundir una pequeña cantidad de hielo (80 cal/g). No se recoge toda el agua proveniente de la fusión del hielo, parte queda adherida a los tozos de hielo. El animal se encuentra en condiciones anormales a una temperatura de 0 ºC y en una atmósfera confinada.

16 CALORÍMETRO DE ATWATER Y BENEDICT
Q = mc(tf-to) + mVL ± mhchΔt

17 CALORÍMETRO ATWATER Y BENEDICT

18 CALORÍMETRO COMPUTARIZADO

19 ESPIRÓMETRO DE BENEDICT - ROTH

20 ESPIRÓMETRO DE BENEDICT - ROTH
Registro de consumo de oxígeno

21 ESPIRÓMETRO DE BENEDICT - ROTH

22 METABOLISMO BASAL Se llama metabolismo a los cambios y transformaciones de energía que tienen lugar en los seres vivos. El metabolismo consiste en el aprovechamiento de la energía convertida de los alimentos ingeridos. El metabolismo basal es el consumo de energía en estado de reposo metal y físico completo. Se determina por calorimetría directa o indirecta, comunmente, usando el aparato de Benedict – Roth.

23 METABOLISMO BASAL El metabolismo basal se expresa en energía consumida por hora y por metro cuadrado de superficie corporal. La superficie corporal se determina con la fórmula de Du Bois S = 0, W0,425 h0,725 donde S en el área en m2, W el peso en Kg y h la altura del individuo en cm

24 CONCEPTOS PRELIMINARES DE PROPAGACIÓN DE CALOR
Convección Radiación Propagación del calor Aislante térmico Q T2 T1 Foco térmico 2 Foco térmico 1 Conducción Barra de sección transversal A

25 REGULACIÓN TÉRMICA Termogénesis.- Producción de calor mediante los procesos que tienen lugar en el organismo tales como ingestión de alimentos, reacciones químicas básicas, contracción muscular, mecanismos endocrinos Termólisis.- Conjunto de procesos mediante los cuales el cuerpo pierde calor: 1. Conducción 2. Convección 3. Radiación 4. Evaporación

26 Barra de sección transversal A
CONDUCCIÓN DEL CALOR Aislante térmico Q T2 T1 Foco térmico 2 Foco térmico 1 Conducción Barra de sección transversal A

27 CONVECCIÓN DEL CALOR H = q S (tp – to)
donde q es el coeficiente de convección, S la superficie del cuerpo, tp y to las temperaturas de la piel y del aire respectivamente. Para el hombre q = 1,7 x 10-3 kcal/s m2. T1 Convección

28 RADIACIÓN DEL CALOR La piel humana cualquiera que sea su color, irradia energía. La ecuación de radiación es Radiación

29 RADIACIÓN DEL CALOR donde e es la emisividad del medio, A el área de radiación, Tp la temperatura de la piel, To la temperatura ambiente y σ la constante de Stefan-Boltzmann σ = 1,36x10-11 kcal/s m2 K4 La longitud de onda de la radiación emitida por la piel esta comprendida entre 5 μm y 20 μm con un máximo en 9 μm.

30 EVAPORACIÓN Al evaporase un líquido absorbe una cantidad de calor, denominado calor de vaporización (L) Q = m L donde m es la masa del líquido y Q el calor del líquido evaporado. Para el agua L = 580 cal/g.

31 MECANISMOS DE PÉRDIDA DE CALOR POR EL CUERPO HUMANO

32 FENÓMENO DE CONTRACORRIENTE
Mecanismo a través del cual la sangre venosa se calienta a medida que retorna a las regiones centrales, mientras que la sangre arterial se enfría en su trayecto hacia las extremidades.

33 INTERCAMBIO DE CALOR EN EL BRAZO

34 APLICACIÓN DEL FRIO EN MEDICINA
La criogénia es la ciencia y tecnología que produce y utiliza bajas temperaturas. Al estudio de estas temperaturas en biología y medicina se llama criobiología. Un objetivo de la criogenia es congelar cuerpos y llevarlos a un estado de animación suspendida y revivirlos cuando sea necesario. Las bajas temperaturas se usan para conservar sangre, esperma, médula ósea y tejidos biológicos. La sangre no puede conservarse más de 21 días porque cada día sufre hemólisis el 1 % de glóbulos rojos.

35 APLICACIÓN DEL FRIO EN MEDICINA
La sangre puede guardarse por tiempo indefinido congelándola a la temperatura del nitrógeno líquido (-196 ºC) en contenedores de paredes delgadas y por método de arena de sangre. La conservación de órganos es más fácil que simples células. Ejemplo, piel, huesos, músculos y córneas. El método criogénico se usa también para destruir células. La criogenia se usa para curar el Parkinson, el pionero fue el Dr. Irvin Cooper al comienzo de los sesenta. Se usa también para curar tumores, verrugas, en cirugía ocular, etc.

36 TERAPIA CON CALOR Baños calientes, producen incremento en el resultado metabólico durante la relajación del sistema vasucular e incrementan el flujo sanguíneo al mover la sangre de zonas templadas a zonas calientes. Los métodos físicos para producir calor son: conducción, rayos infrarrojos, ondas de radio (diatermia) y ondas ultrasónicas. Por el método conductivo, baños calientes, paquetes calientes, almohadillas eléctricas calientes y parafina caliente para tratamiento de artrosis, neuritis, torceduras, sinusitis, estiramientos, contuciones y dolores de espalda.

37 TERAPIA CON CALOR Los rayos infrarrojos penetran hasta 3 mm de profundidad e incrementan la temperatura de la superficie. Se usa en los mismos casos que el calor conductivo pero es más efectivo porque penetra más. El calor diatérmico penetra más en el cuerpo que el calor radiante y el conductivo. Se usa en inflamaciones del esqueleto, bursitis y neuralgia. Las ondas ultrasónicas al moverse en el cuerpo producen calor debido al movimiento hacia atrás y delante de los tejidos, similar al micromasaje. Se usa para transmitir calor a los huesos y para aliviar y cicatrizar las articulaciones enfermas.

38 FÍSICA DEL SISTEMA RESPIRATORIO

39 SISTEMA RESPIRATORIO Esta constituido por dos cámaras una contenida dentro de la otra, siendo la primera la que impone las condiciones de volumen y la segunda la que comunica con la atmósfera. La primera cámara está constituida por la caja torácica y está cerrada en la parte inferior por el diafragma. La cámara interior está formada por la tráquea, los bronquios, bronquiolos y alvéolos pulmonares. Los alvéolos son los receptores finales del aire inspirado, abriéndose cuando reciben aire y disminuyendo o cerrándose cuando se expulsa aire.

40 SISTEMA RESPIRATORIO

41 VÍAS AÉREAS Están constituidas por los órganos a través de los cuales pasa aire desde la nariz hasta los alvéolos pulmonares. Los alvéolos tienen diámetros de 0,2 mm, un espesor de 0,4 μm y se expanden y contraen durante la respiración.

42 VÍAS AÉREAS Los alvéolos participan en el intercambio de O2 y CO2 y están rodeados por sangre, así que el O2 puede difundirse de los alvéolos a la red de las células sanguíneas y el CO2 puede difundirse de la sangre hacia el aire en los alvéolos.

43 VÍAS AÉREAS Las vías aéreas además de servir como sistema de transporte de aire sirven para remover las partículas de polvo que se adhieren a las líneas curvas de los distintos pasajes aéreos. Los trozos grandes son removidos mediante la tos y las pequeñas partículas son llevadas a la boca por millones de cilios, los cuales podemos imaginarlos como una escalera en la tráquea a través de la cual en 30 minutos una partícula de polvo puede ser transportada hacia la garganta donde es expulsada o tragada.

44 PRESIONES EN EL SISTEMA
RESPIRATORIO

45 COMPLIANCIA DEL APARATO RESPIRATORIO
La compliancia se define como la relación entre el volumen de aire almacenado y la sobrepresión a la que está sometido La compliancia define las características de un elemento elástico hueco

46 COMPLIANCIA DEL APARATO RESPIRATORIO
Cuando la característica presión/ volumen es una línea recta es importante la pendiente de dicha recta. En caso que la línea presión/volumen sea una curva debe usarse la compliancia dinámica definida como La pendiente de la recta de puntos en la figura representa la compliancia dinámica.

47 Otra compliancia: La compliancia específica se define como
donde V es el volumen pulmonar en condiciones normales. Cuando un sistema está formado por dos elementos elásticos en serie, como pulmones y tórax, su compliancia total se calcula con la fórmula

48 TENSIÓN SUPERFICIAL DEL LÍQUIDO SURFACTANTE
Las curvas de presión/volumen del pulmón durante el llenado y vaciado de aire no son iguales; tienen una curva de histéresis.

49 TENSIÓN SUPERFICIAL DEL LÍQUIDO SURFACTANTE
1.-La curva de histéresis se reduce al mínimo si el pulmón se llena con solución salina. 2.-La causa de la histéresis es la tensión superficial del líquido surfactante o tensioactivo.

50 TENSIÓN SUPERFICIAL DEL LÍQUIDO SURFACTANTE
Los alvéolos pueden considerarse como pequeños globos de goma, con su superficie interior humedecida, de forma que cuando está inflado el líquido que lo baña forma una burbuja líquida rodeada por tejido pulmonar elástico. Si Pi es la presión en el interior del alvéolo y Po la presión en la cavidad pleural, σ es la tensión superficial y r el radio del alvéolo

51 TENSIÓN SUPERFICIAL DEL LÍQUIDO SURFACTANTE
Problemas: Durante la espiración la presión pleural Po aumenta y la contracción muscular reduce el radio de los alvéolos. Si tanto r como ΔP disminuye y σ permanece constante, la ecuación no se cumple y los alvéolos se aplastarían. Durante la inspiración, la presión pleural Po disminuye y el radio aumenta. Si σ permanece constante, la ecuación anterior tampoco se satisface y los alvéolos aumentarían de tamaño hasta romperse.

52 RESISTENCIA A LA CIRCULACIÓN DEL AIRE EN LAS VÍAS AÉREAS
La fricción disipa energía mecánica en calor durante el movimiento de los tejidos pulmonares, paredes de pecho, movimiento de aire en el árbol traqueobronquial, y aire moviéndose a través de equipos de respiración externa. El término resistencia pulmonar se usa para significar resistencia en conductos de aire y resistencia del tejido pulmonar, y el término resistencia torácica para significar resistencia en conductos de aire más pulmonar y más resistencia de las paredes de pecho.

53 RESISTENCIA A LA CIRCULACIÓN DEL AIRE EN LAS VÍAS AÉREAS
La resistencia a la corriente de aire en las vías aéreas es semejante a la resistencia eléctrica en un circuito. Así, en la ley de Ohm se reemplaza la caída de potencial por la caída de presión y la corriente es sustituida por el caudal o flujo de aire: Si el gas fluye sin turbulencia se puede aplicar la ley de Poiseuille:

54 RESISTENCIA A LA CIRCULACIÓN DEL AIRE EN LAS VÍAS AÉREAS
Si hay turbulencia dentro del sistema, la caída de presión es proporcional al cuadrado del caudal donde R2 depende de la densidad del gas más que de su viscosidad. En este caso, la energía potencial impulsora se disipa en los remolinos y remansos. En las vías aéreas superiores aparecen turbulencias debido a estrechamientos, cambios en la dirección de corrientes de aire, ramificaciones del árbol traqueobronquial.

55 RESISTENCIA A LA CIRCULACIÓN DEL AIRE EN LAS VÍAS AÉREAS
En el árbol traqueobronquial la presión necesaria para hacer progresar el aire tiene una componente laminar y otra turbulenta:

56 TRABAJO EN LA RESPIRACIÓN
Los Músculos respiratorios ejecutan trabajo: 1. Al distender a los tejidos elásticos de la pared torácica de los pulmones. 2. Al mover los tejidos inelásticos (resistencia por viscosidad). 3. Al desplazar el aire a través de las vías respiratorias. El trabajo efectuado por la respiración puede calcularse a partir de la curva de presión de relajación.

57 TRABAJO EN LA RESPIRACIÓN
El trabajo requerido para la inspiración es el área ABCA y el trabajo elástico total para aumentar el volumen de los pulmones solos es el área ABDEA.

58 TRABAJO EN LA RESPIRACIÓN
La cantidad de trabajo elástico requerido para inflar todo el sistema respiratorio es menor que la requerida para inflar los pulmones solos. La energía elástica perdida por el tórax (área AFGBA) es igual a la ganada por los pulmones (área AEDCA)

59 TRABAJO EN LA RESPIRACIÓN
La resistencia a la fricción por el movimiento del aire produce un lazo de histéresis. El área AXBYA representa el trabajo realizado para vencer la resistencia de las vías respiratorias y la viscosidad pulmonar. Si el flujo se vuelve turbulento durante la respiración rápida, la energía requerida es mayor que cuando el flujo es laminar.

60 TRABAJO EN LA RESPIRACIÓN
El trabajo depende de la frecuencia respiratoria. Para ciertas condiciones particulares se calculó que el trabajo para vencer las fuerzas elásticas es el 63 % del total, para las fuerzas viscosas y turbulentas es 28,5 % y para las fuerzas de fricción y deformación de órganos 8,2 %.

61 VOLÚMENES PULMONARES En cada respiración normal entran y salen de los pulmones 500 cm3 de aire, denominado aire corriente. De este volumen solamente 360 cm3 participan en la respiración y el resto queda en el espacio muerto. Si después de una inspiración normal se ejecuta una inspiración forzada pueden entrar unos 2000 cm3 más de aire, denominado aire complementario.

62 VOLÚMENES PULMONARES Si después de una espiración normal se ejecuta una espiración forzada pueden expulsarse de los pulmones unos 1500 cm3, denominado aire de reserva o suplementario. Al aire restante que queda en los pulmones se llama aire residual (1500 cm3). La capacidad vital es la suma del aire de reserva, corriente y complementario. Se determina midiendo la cantidad de aire contenido en los pulmones entre una inspiración forzada y una espiración máxima. Ventilación pulmonar es el intercambio de gases entre el interior y exterior de los pulmones. Su eficiencia se determina con el cociente de ventilación pulmonar: CT = Vc/VT

63 INTERCAMBIO DE GASES EN LOS PULMONES
La composición de aire seco es: O2 20,98 %; CO2 0,04 %; N 78,06 %; 0,92 % otros constituyentes. A nivel del alvéolo pulmonar la concentración de aire es: O2 14%; CO2 5,6 %. El intercambio de gases entre el aire inspirado y el alveolar se expresa en los valores intermedios de los gases contenidos en el aire espirado.

64 INTERCAMBIO DE GASES EN LOS PULMONES
Las presiones de los gases de la respiración se rige por la ley de Dalton de las presiones parciales. Como los alvéolos están saturados de vapor de agua, la presión parcial de un gas se determina con la fórmula PA = XA(Patm – 47) mmHg donde XA es la fracción molar del gas y 47 mmHg corresponde a la presión del vapor de agua en el alvéolo a 37 ºC. El nitrógeno no participa en la respiración.

65 INTERCAMBIO DE GASES EN LOS PULMONES
Si se comparan las presiones de los gases en el aire alveolar y en la sangre, se observa que el intercambio gaseoso se realiza por un proceso de difusión Sustancia Presión de O2(mmHg) Presión de CO2(mmHg) Aire alveolar 100 40 Sangre venosa 46 Sangre arterial 80 a 90

66 INTERCAMBIO DE GASES EN LOS PULMONES
Alveolo Capilar Glóbulo rojo Desprovisto de oxígeno Anhídrido carbónico Oxígeno Glóbulo rojo cargado de oxígeno

67 FÍSICA DE ALGUNAS ENFERMEDADES PULMONARES
En el enfisema, las divisiones entre los alvéolos se rompen produciendo espacios pulmonares mayores, dando lugar a la pérdida de elasticidad. Los pulmones se hacen más complacientes; de modo ante un pequeño cambio de presión se origina un volumen mayor que el normal. En el asma, el problema básico es la dificultad respiratoria debido al incremento de la resistencia en las vías aéreas producido por la hinchazón (edema) y moco en las vías aéreas más pequeñas, pero la mayor se debe a la contracción de los músculos lisos alveolares de las grandes vías aéreas.

68 FÍSICA DE ALGUNAS ENFERMEDADES PULMONARES
En la fibrosis, las membranas entre los alvéolos se engrosan. Esto tiene dos efectos: 1) la compliancia del pulmón decrece y 2) la difusión de O2 en capilares también.

69 HIPOPRESIÓN ATMOSFÉRICA
T es la temperatura absoluta a la altura h y Po la presión a nivel del mar ( h = 0)

70 PRESIÓN ATMOSFÉRICA Y PRESIÓN PARCIAL DE OXÍGENO EN FUNCIÓN DE LA ALTURA
Altura (m) Presión (mmHg) pO2 en aire (mmHg) 000 760 159 3000 523 110 6000 349 73 9000 226 47 12000 141 29 15000 87 18 19200 45 ----

71 DESCOMPRESIÓN RÁPIDA Se produce al pasar de la presión normal a una inferior o al regresar a una presión normal de una presión superior a ella. En los buzos la rápida disminución de la presión atmosférica provoca la formación de burbujas de gas en los líquidos corporales dando lugar a dolores articulares, obstrucción de arterias encefálicas causando parálisis, obstrucción de arterias coronarias causando lesiones cardiacas, en los alvéolos pulmonares produce falta de aliento y sofocus. En aviación se produce en ascensor rápidos en aviones que no tienen cabinas comprimidas entre 6000 o 7000 m de altura. A una altura de m la sangre comenzará a hervir si la cabina queda expuesta a la presión atmosférica (47 mmHg).

72 DESCOMPRESIÓN EXPLOSIVA
Se produce cuando la presión cae rápidamente a valores muy bajos. Por ejemplo, debido a pérdidas en una cabina. Produce expansión de gases en el organismo especialmente en el estómago e intestinos. Se produce cuando el coeficiente de expansión relativa de los gases (ERG) es superior a 2,3. El ERG se calcula con la fórmula donde P1 y P2 son las presiones antes y después de la descompresión.

73 TERMODINÁMICA MUSCULAR

74 CALOR DE CONTRACCIÓN El Calor producido en una contracción es
Q = Qa + ax donde Qa es el calor de activación, ax calor de contracción y Q el calor inicial. La constante a vale 0,035 J/cm3. El calor liberado después de una contracción se llama calor de restitución

75 CALOR DE CONTRACCIÓN En una contracción isométrica pura solamente aparece el calor de activación: Q = Qa El calor máximo producido en una contracción tetánica es Q = f t + Qa + a(L/3) donde L es la longitud del músculo en reposo, f la frecuencia del estímulo y t la duración del estímulo.

76 POTENCIA DE LA CONTRACCIÓN MUSCULAR
La energía total de una contracción es E = Qa + W + ax = Qa + (F + a)x La potencial de la contracción es P = dE/dt = (F + a)v (1)

77 POTENCIA DE LA CONTRACCIÓN MUSCULAR
Experimentalmente se comprobó que la potencia total es función lineal de la tensión. La potencia es nula cuando la tensión es máxima y la potencial es máxima cuando la tensión es nula: P = b(Fmax – F) (2)

78 POTENCIA DE LA CONTRACCIÓN MUSCULAR
De las ecuaciones (1) y (2) tenemos v (F+a)=b(Fmax- F) O bien (F+a)(v+b) = (Fmax+a)b Ecuación fundamental de la contracción muscular

79 RENDIMIENTO DEL MÚSCULO
El rendimiento muscular (R), se define como el cociente del trabajo mecánico realizado y la energía suministrada al cuerpo, a través de los alimentos donde W es el trabajo y E la energía suministrada por el cuerpo El trabajo muscular está entre el 20 y 30 %.

80 MÁQUINA TÉRMICA Una máquina térmica transforma calor en trabajo mecánico, operando entre dos depósitos a diferente temperatura, y el trabajo mecánico se obtiene si el calor se transfiere del depósito con mayor temperatura al depósito de menor temperatura.

81 EL MÚSCULO .¿UNA MAQUINA TÉRMICA?
Si la temperatura del músculo (fuente caliente) es 37 ºC, aplicando la fórmula del rendimiento tenemos: de donde T2 = 217 ºK = -56 ºC Asumimos que la temperatura del músculo (fuente fría) es 37 ºC, usando la fórmula anterior, tenemos: 0,3 = (T1 – 310)/T1, de donde T1 = 443 ºK = 170 ºC.

82 EL MÚSCULO. ¿UNA MÁQUINA TÉRMICA
EL MÚSCULO.¿UNA MÁQUINA TÉRMICA? TRANSFORMACIÓN DE ENERGÍA A PARTIR DE LOS ALIMENTOS La principal fuente de energía en el organismo la constituyen los carbohidratos que ingerimos en nuestra alimentación, que se desdoblan en glucosa La transformación de energía, se realiza oxidando esencialmente glucosa en el proceso de respiración, mediante mecanismos moleculares realizados a nivel celular, a temperatura constante y baja. En la oxidación, una molécula de glucosa, se degrada en seis moléculas de agua, seis moléculas de bióxido de carbono y energía. Parte de la energía transformada en este proceso se recupera en la formación de moléculas de ATP, las cuales suministran la energía requerida para realizar el trabajo mecánico, químico, osmótico, eléctrico.

83 EL MÚSCULO. ¿UNA MÁQUINA TÉRMICA
EL MÚSCULO.¿UNA MÁQUINA TÉRMICA? SIMILITUDES Y DIFERENCIAS DE LA ANALOGÍA Una máquina térmica y el organismo, requieren de combustible. La primera, opera con diferencias de temperatura provocando transferencia de calor y con ello la realización de trabajo; en el organismo la oxidación se realiza a temperatura constante por lo que no hay transferencia de calor asociado a la realización de trabajo. La transformación de energía, en la combustión como en la oxidación, tienen el mismo principio. La diferencia radica en la velocidad con que se realizan; la combustión es violenta y la reacción se mantiene por sí sola una vez que ha comenzado; en cambio, la oxidación es un proceso lento y controlado, de manera que, la energía se transforma de acuerdo a los requerimientos del organismo.

84 EL MÚSCULO.¿UNA MÁQUINA TÉRMICA? CONCLUSIÓN
Las similitudes antes mencionadas, podrían justificar la analogía que comúnmente se hace del organismo con una máquina, pero evidentemente no sería térmica. Sin embargo el organismo realiza un conjunto de transformaciones de energía dentro de los confines de las leyes de la termodinámica, por lo que si se insiste en llamarle máquina, podría ser, máquina bioquímica.

85 ENTROPÍA Es el cociente entre la cantidad de calor absorbido (o desprendido) y la temperatura a la cual lo absorbe (o desprende) La entropía es una medida del estado de desorden o agitación de las moléculas de un cuerpo. Cuanto mayor es el desorden molecular, mayor es la entropía.

86 ENTROPÍA De acuerdo con la segunda ley de la termodinámica, la entropía de un sistema aislado no puede disminuir, por lo tanto solo son posibles aquellos estados en los cuales la entropía aumenta o permanece igual

87 ENERGÍA LIBRE La relación entre la entropía, entalpía y energía libre es ΔF = ΔH - T ΔS Para la reacción química A + B →C + D la energía libre es ΔF = - RTLn K, K = [A][B]/[C][D] (K es la constante de equilibrio de la reacción química)

88 ENTROPÍA EN SISTEMAS BIOLÓGICOS
El organismo vivo es un sistema termodinámicamente inestable, es decir, un sistema que no está en su estado de máxima entropía. Cada operación que tiene lugar en este sistema, suponiendo que no intercambian energía con el exterior, aumenta su entropía y si estuviera totalmente aislado, la entropía llegaría a su máximo valor y dejaría de evolucionar: llegaría la muerte.

89 ENTROPÍA EN SISTEMAS BIOLÓGICOS
Para que el organismo se mantenga en estado estacionario, debe expulsar continuamente el exceso de entropía que se está produciendo. Es decir, necesita expulsar materia y energía en estado de entropía alta y reemplazarlo por materia y energía en estado de entropía baja. El problema de la alimentación sólida o líquida no consiste apropiadamente en adquirir energía o materia, sino en adquirir entropía baja, es decir, orden.

90 ENTROPÍA EN SISTEMAS BIOLÓGICOS
El ser vivo no viola la segunda ley de la termodinámica al mantener por largos periodos de tiempo un nivel constante de entropía. El aumento de entropía previsto por la ley vale para sistemas aislados y el ser vivo es un sistema abierto. La capacidad de vida lo determinan los mecanismos capaces de expulsar del organismo la energía utilizada o de alta entropía y lo sustituyen por cantidades equivalentes de energía utilizable o energía libre: ΔF = - Wútil

91 ENERGÍA LIBRE EN SISTEMAS BIOLÓGICOS
La energía libre representa el trabajo máximo que puede obtenerse de una reacción dada en condiciones isotérmicas. Para una reacción reversible a temperatura y presión constante ΔF = ΔH – TΔS Para una reacción A+B→C+D, el cambio de energía libre es: ΔF = - RT Ln K donde K es la constante de equilibrio de la reacción química.

92 ENERGÍA LIBRE EN SISTEMAS BIOLÓGICOS
Para estudiar el balance energético de una persona se deben medir tres variables de la ecuación anterior. Esto se hace eliminando algunas de estas variables. Por ejemplo, la energía química de los alimentos desaparece si la determinación se realiza durante la fase posabsortiva. Además, la supresión de los movimientos voluntarios permite eliminar la energía bajo la forma de trabajo. Luego, la ecuación de balance energético toma la forma -Energía química almacenada = Energía térmica

93 ENERGÍA LIBRE EN SISTEMAS BIOLÓGICOS
La energía perdida en forma de calor no puede ser totalmente transformada en energía utilizable, esto se expresa como la segunda ley de la termodinámica. Energía mecánica obtenida < Energía química liberada Cuando una reacción ocurre a presión y temperatura constante, como en el caso del ser humano, a la energía útil obtenida de la misma se denomina variación de la energía libre, que es igual al trabajo útil en procesos reversibles: ΔF = - Wútil