La descarga está en progreso. Por favor, espere

La descarga está en progreso. Por favor, espere

Magnetismo José Antonio Herrera Departamento de Ingeniería Eléctrica Universidad de Santiago de Chile Año 2009.

Presentaciones similares


Presentación del tema: "Magnetismo José Antonio Herrera Departamento de Ingeniería Eléctrica Universidad de Santiago de Chile Año 2009."— Transcripción de la presentación:

1 Magnetismo José Antonio Herrera Departamento de Ingeniería Eléctrica Universidad de Santiago de Chile Año 2009

2 2 MAGNETISMO Campo creado por una corriente OERSTED Fuerza sobre un conductor por el que circula una corriente, ubicado en un campo magnético externo F=B I L F: Fuerza B: Campo (magnitud) I : Corriente L: Largo del alambre Ejemplo

3 3 Ejemplos

4 4 F= ?

5 5 Fuerzas Magnéticas sobre Cargas en Movimiento VOLUMEN = A L con n u portadores por unidad de volumen. En el largo L habrá Nº portadores = n u A L Si los portadores se desplazan con velocidad v recorren L en un tiempo Δt, Con VOLUMEN = A L y n u portadores por unidad de volumen, o sea Vol = A v Δt, el Nº de portadores que atraviesan la sección indicada en P en un Δt es

6 6 Fuerzas Magnéticas sobre Cargas en Movimiento Como cada portador lleva una carga q Una carga que se mueve con velocidad v perpendicular a un campo magnético B experimenta una fuerza

7 7 Movimiento de partículas cargadas en un campo magnético Se cumple que:, aplicando la segunda Ley de Newton. m: masa de la partícula cargada En un campo eléctrico la fuerza F = q E tiene el mismo sentido que "E" (U opuesto para cargas negativas). La fuerza magnética F = q v B es perpendicular a "B". Por lo tanto, los campos "E" pueden realizar trabajo sobre las cargas, pero no los campos "B"

8 8 Fuerzas entre corrientes paralelas Las corrientes ejercen una fuerza atractiva mutua por unidad de largo, proporcional a ambas corrientes e inversamente proporcional a la distancia b Si I 1 = I 2 =1 amp y b=1m la fuerza que ejercen entre sí las corrientes resulta

9 9 Esta constante k equivale a Con μ 0 = permeabilidad del vacío Recordar que la permitividad ε 0 del vacío es Si las corrientes son antiparalelas las fuerzas son repulsivas Fuerzas entre corrientes paralelas

10 10 Entonces si teníamos que: Se obtiene la intensidad de campo magnético producido por una corriente I que circula por un conductor largo y recto. Fuerzas entre corrientes paralelas

11 11 Las líneas de campo se separan mas al alejarse del conductor, es decir B disminuye Caso de una espira Si a es el radio de la espira el campo en el centro de ella es

12 12 Solenoide En el interior de un solenoide largo y hueco con corriente I y n espiras de alambre por metro de longitud, la magnitud del campo magnético es: Si N es el número total de espiras en el largo L del solenoide, entonces

13 13 Torque sobre una espira Cada F h produce un torque F h. brazo Por lo tanto, el torque o momento de torsión será

14 14 Torque sobre una espira El lado vertical tiene largo b La corriente es I Cada alambre vertical contribuye con una fuerza B I b ( B I L ) a F h Con N espiras en la bobina F h = N I b B Y el Torque o Momento de Torsión, Torque = 2 Fh a senθ queda Torque = 2 N I b B a senθ Torque = A N I B senθ con 2 ab = A = Área de la bobina IMPORTANTE : A y N I Se define el MOMENTO MAGNETICO μ μ = A N I [Amp m 2 ]

15 15 Analogías entre una espira de corriente y un imán de barra –Al momento magnético μ se le asigna la dirección del eje del imán –Al colocar la espira o el solenoide o el imán de barra en un campo magnético externo experimentan un torque en la misma dirección

16 16 En consecuencia : Una espira de corriente colocada en un campo magnético rota de manera que su vector de momento magnético se alinee con el vector de campo magnético El momento de torsión sobre la espira es : MOMENTO = μ B senθ Donde θ = entre μ y B


Descargar ppt "Magnetismo José Antonio Herrera Departamento de Ingeniería Eléctrica Universidad de Santiago de Chile Año 2009."

Presentaciones similares


Anuncios Google