Estructura y propiedades de los canales de iones Jueves 17 de abril: 14.30-16.00 ftp://einstein.ciencias.uchile.cl/ CursoTroncal 2008.

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1 Estructura y propiedades de los canales de iones Jueves 17 de abril: 14.30-16.00 ftp://einstein.ciencias.uchile.cl/ CursoTroncal 2008

2 Canales de iones de las membranas excitables

3 Axón de jibia Electrodo que inyecta corriente Electrodos para medir el potencial Con este sistema podemos observar la propagación del impulso nervioso a lo largo del axón. V x (t)

4 Estímulo en de 25 microamperes en x = 0. Dura 0,5 milisegundos y empieza a t = 0 milisegundo. Registro del potencial eléctrico intracelular a lo largo del nervio. 0.00 ms

5 0.04 ms0.12 ms0.52 ms1.24 ms1.88 ms2.28 ms2.92 ms3.72 ms4.60 ms5.48 ms6.44 ms8.04 ms8.84 ms9.80 ms10.76 ms15.12 ms

6 Arreglo experimental para controlar el potencial eléctrico de la membrana. (Voltage Clamp) V comando El potencial de la membrana es igual al potencial de comando en todos los puntos a lo largo del axón. El amplificador se encarga de pasar tanta corriente como sea necesario para mantener esta igualdad. Voltage clamp VmVm 1x 10 5 x

7 Arreglo experimental para controlar el potencial eléctrico de la membrana. (Voltage Clamp) El potencial de la membrana es igual al comando. El ampérmetro A mide la corriente que pasa por la membrana contenida en 1 cm lineal de axón. A Voltage clamp V comando VmVm 1x 10 5 x

8 Hodgkin y Huxley 1952 J. Physiol (London) 117:500-544 Latorre et al Biofísica y Fisiología Celular. Sevilla,1996 Voltage clamp de un axón de jibia

9 Voltage clamp de un axón de jibia en presencia de TTX, bloqueador de los canales de Na. La corriente que queda es la llevada por los canales de potasio

10 La corriente de llevada por los canales de sodio es la diferencia de la corriente control – corriente con TTX.

11 IKIK I Na ILIL ICIC ImIm Con voltage clamp: VmVm

12 IKIK I Na ILIL ICIC I m =0 Sin voltage clamp: VmVm En reposo V m = V r y dV/dt = 0:

13 Potencial de acción de membrana. Tiempo, (ms) Vm, (mV) Im, (mAcm -2 ) V Na VLVL VKVK

14 Potencial de acción de membrana. Tiempo, (ms) Vm, (mV) Im, (mAcm -2 ) V Na VLVL VKVK

15 Potencial de acción de membrana. Tiempo, (ms) Vm, (mV) Im, (mAcm -2 ) V Na VLVL VKVK

16 The Nerve Impulse. This is a brief Textbook that covers the basics of the initiation and propagation of the nerve impulse using equivalent circuits with reference to ionic conductances. Voltage dependent conductances are explained on the basis of single channel properties. The text contains links to the simulation programs. http://nerve.bsd.uchicago.edu/med98a.htm Para saber más sobre impulso nervioso consulte el libro de texto del Dr. Francisco Bezanilla :

17 Los canales responsables del potencial de acción en el axón gigante de jibia tienen dos atributos importantes. Selectividad. Conducen Na o K en forma excluyente. Excitabilidad. Capacidad de cambiar su capacidad de conducir iones en función del voltaje.

18 Electrostática: Una carga eléctrica, q, genera un campo eléctrico a su alrededor. Este campo se manifiesta por el potencial eléctrico en la vecindad de la carga. El potencial eléctrico,  de un punto en el espacio se define como el trabajo (joule) necesario para traer una carga unitaria (1coulomb) desde el infinito a ese punto del espacio. Se mide en Volts (joules/coulomb) El potencial eléctrico depende de distancia entre el punto y la carga que crea el campo. El gradiente de potencial eléctrico se llama intensidad de campo E. Se mide en volt/metro es una magnitud vectorial y su magnitud y tiene unidades de newton coulomb -1. E El flujo eléctrico  que emana de una superficie cerrada es la integral de la intensidad de campo eléctrico sobre el toda el área de la superficie cerrada. dA es un elemento,minfinitesimal de área, normal a E

19 La ley de gauss: La ley de Gauss dice que el flujo proporcional a la carga q encerrada en la superficie cerrada. dA es un elemento,infinitesimal de área, normal a E El flujo eléctrico  que emana de una superficie cerrada es la integral del campo eléctrico potencial eléctrico sobre el toda el área de la superficie cerrada. El factor de proporcionalidad es 1/    y   es la permitividad eléctrica. Para una esfera de radio r con una carga puntual Q al medio, la integral es fácil porque la intensidad de campo E es igual en toda la superficie.

20 Ésta es el la fuerza que siente una carga unitaria puesta a una distancia r de la carga q. Ahora podemos calcular el trabajo necesario, para traer una carga unitaria desde el infinito a un distancia r de la carga q. Potencial eléctrico en la superficie de una esfera cargada.

21 El trabajo para aumentar la carga de la esfera en un dq es  dq. La energía necesaria para cargar la esfera es la integral desde carga 0 hasta carga = q. La energía necesaria para cargar la esfera es siempre positiva es la auto energía, self energy, o energía de Born. Max Born Born: 11 Dec 1882 in Breslau, Germany (now Wroclaw, Poland) Died: 5 Jan 1970 in Göttingen, Germany

22 Si un átomo tiene una carga z i, y la carga del electrón es e o la energía para un mol es su auto-energía molar: Calcular la auto energía para un átomo con z = 1 y un radio de 1 Å.

23 Recordar: Esto es en el vacío para un ion de r = 1 A. En un medio material la auto energía es menor: cambia por un factor 1/  en que  es la constante dieléctrica del medio. Para el agua  w = 80 y para la bicapa de lípidos  b = 2.

24 Estructura

25 Topología de los canales de Ca 2+, Na + y K + sugerida de sus perfiles de hidrofobicidad x4 x2

26 Los canales pueden formarse a partir de una sola molécula de proteína, pueden ser tetrámeros o dímeros

27 En los canales de K+ dependientes de potencial el segmento S4 y el poro (P) están muy conservados

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29 Doyle et al 1998 Science 280:69-77 KCsA de Streptomyces lividans Tema de seminario martes 22

30 Doyle et al 1998 Science 280:69-77 KCsA de Streptomyces lividans

31 Doyle et al 1998 Science 280:69-77 KCsA de Streptomyces lividans

32 Doyle et al 1998 Science 280:69-77

33 Zhou et al 2001 Nature 414:43-48 KCsA de Streptomyces lividans

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35 - + - + El ion + es atraído por la carga negativa. El ion + es atrapado por la carga negativa.

36 - ++ - ++ El ion + se acerca a un par con carga neta cero El ion + se aleja de un par con carga neta cero.

37 Morais-Cabral et al 2001 Nature 413:37-42 Ion K+ Molécula de H2O

38 Potenciales de flujo Corrientes de flujo Un canal en que el agua y los iones se mueven en fila india Pongo igual concentración de potasio a ambos lados del canal Pongo igual potencial eléctrico a ambos lados del canal Que flujo neto de K se espera? Agrego un no electrolito a un lado del la membrana con el canal Que flujo neto de K se espera? Esta es la corriente de flujo. A que potencial el flujo se hace cero? Este es el potencial de flujo.

39 Corriente de K a través de un canal de potasio en presencia de un gradiente osmótico. Las concentraciones de K a ambos lados de la membrana son iguales por lo que el potencial de Nernst para el K es 0 mV.. El gradiente osmótico lleva el potencial de inversión de la corriente a 4 mV. El flujo de agua por los canales arrastra potasio. Hay entre 2 y 4 moléculas de agua en el canal. Su longitud es de 6 a 12 Ångström. Alcayaga et al 1989 Biophysical J. 55:367-371

40 Doyle et al 1998 Science 280:69-77 12Å 6 a 12 A Alcayaga et al 1989

41 Morais-Cabral et al 2001 Nature 413:37-42 2-4 aguas/canal Alcayaga et al 1989

42 Origen de V K y V Na

43 -60 mV 0 mV Medio extracelular Medio intracelular Potencial eléctrico intracelular, axón de jibia

44 [K] 440mM [Na] 50mM [Na] 440mM[K] 10mM Análisis cuantitativo de Na y K en axones gigantes de jibia. Medio extracelular Medio intracelular

45 -60 mV [Na] 50mM [Na] 440mM0 mV Potencial químico del sodio

46 -60 mV [Na] 50mM [Na] 440mM Potencial químico del sodio R = 8.3 J mol -1 K -1 T = 293 K z = 1 F = 95600 C mol -1

47 [K] 440mM [K] 10mM -60 mV Potencial químico del potasio

48 ¿Qué pasará si abro una vía de paso para los iones Na + ? -60 mV [Na] 50mM [Na] 440mM Debe existir un potencial eléctrico al cual el sodio esté en equilibrio. Condición de equilibrio ?

49 Unidades? JC -1 Ecuación de Nernst

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51 054-94 Corriente de entrada de Na Corriente de salida de Na Corriente de entrada de K Corriente de salida de K V m, mV -60

52 Selectividad de los canales

53 Movimiento en un medio viscoso Velocidad = movilidad · fuerza (m s -1 ) La “fuerza” que impulsa el movimiento de los iones es su gradiante de potencial químico. J mol -1 m -1 movilidad = velocidad por unidad de fuerza ( ms -1 N -1 mol) N mol -1 velocidad = movilidad · fuerza (m s -1 )

54 Esta caja es un elemento de volumen de un sistema más grande. En la caja hay moléculas que se están moviendo impulsadas por un gradiente de potencial químico. La velocidad de las moléculas es v ms -1 Todas las moléculas que están a una distancia v  t atraviesan la pared de la izquierda en un tiempo  t v vtvt A Todas las moléculas que estaban en la caja a tiempo t han atravesado la pared al tiempo t +  t. El número de moles del soluto presente en la caja es igual a su concentración c multiplicada por el volumen de la caja. c A v  t. c

55 Todas las moléculas que están a una distancia v  t atraviesan la pared de la izquierda en un tiempo  t v vtvt A Todas las moléculas que estaban en la caja a tiempo t han atravesado la pared al tiempo t +  t. c A v  t El número de moles presentes en la caja es igual a su concentración c multiplicada por el volumen de la caja. c A v  t. c El número de moles que atraviesa cada unidad de área por unidad de tiempo se llama Flujo, J. mol m -2 s -1

56 v vtvt A Todas las moléculas que estaban en la caja a tiempo t han atravesado la pared al tiempo t +  t. c A v  t El número de moles presentes en la caja es igual a su concentración c multiplicada por el volumen de la caja. c A v  t. c El número de moles que atraviesa cada unidad de área por unidad de tiempo se llama Flujo, J. mol m -2 s -1 J = c movilidad fuerza

57 Para estudiar la selectividad de los canales compararemos los flujos de los iones medidos al aplicar la misma fuerza a todos. Los factores que gobiernan la selectividad son entonces la concentración y la movilidad.

58 J = concentración movilidad fuerza Movilidades relativas a la del K en el agua En un poro acuoso las diferencias de movilidades entre Na y K son pequeñas Examinemos entonces las concentraciones

59 Suponiendo que el flujo es pequeño, se puede usar el coeficiente de partición, , para expresar la concentración en el borde de la membrana en función de la concentración en el seno de la solución. C (membrana) C (solución) ¿Cuál es la concentración dentro de una membrana? J = c sol  movilidad fuerza

60 En el equilibrio ( J = 0 ) los potenciales químicos son iguales

61 Ver artículo de Armstrong en: Hille Armstrong MacKinnon 1999 NatureMedicine 5:1105-1119 La posición de mínima energía para el ion es equidistante de los grupos C=O. La energía de interacción es igual para todos los iones

62 Ver artículo de Armstrong en: Hille Armstrong MacKinnon 1999 NatureMedicine 5:1105-1119 La posición de mínima energía para el ion es equidistante de los grupos C=O. La energía de interacción es igual para todos los iones

63 Estados de referencia: 1 mol por litro de ion en fase gaseosa Solución 1 molal de iones en agua Gran diferencia de coeficiente de partición entre fase acuosa y gaseosa. Robinson and Stokes “Electrolyte Solutions” Butterworths,London 1959.

64 Gran diferencia de coeficiente de partición entre fase acuosa y una membrana que no interactúe con los iones. Gran diferencia de coeficiente de partición entre fase acuosa y gaseosa. J = c sol  movilidad fuerza Pregunta: ¿Cual será la selectividad de una membrana que interactúa por igual con todos los iones?

65 J = c sol  movilidad fuerza Pregunta: ¿Cual será la selectividad de una membrana que interactúa por igual con todos los iones? Muy bien: la selectividad será Cs > Rb > K > Na > Li Agreguemos ahora un efecto de tamiz: discriminación por tamaño.

66 Por la energía de hidratación: la selectividad es Cs > Rb > K > Na > Li ¿Cuál será el ion preferido si se excluye el Cs y el Rb por tamaño?. ¿Cuál será el ion preferido si se excluye el Cs, Rb y K por tamaño?. El potasio El sodio

67 Intermedio

68 Segunda parte Jueves 17 de abril: 14.30-17.30 ftp://einstein.ciencias.uchile.cl/ CursoTroncal 2008 Clase2008_1erSemestre

69 Los canales responsables del potencial de acción en el axón gigante de jibia tienen dos atributos importantes. Selectividad. Conducen Na o K en forma excluyente. Excitabilidad. Capacidad de cambiar capacidad de conducir iones en función del voltaje.

70 Los canales tienen una compuerta en la entrada intracelular. CH3 N CH2 CH3 CH2 CH3CH2CH3 Tetra Etil Amonio TEA El TEA bloquea los canales de K con una cinética muy rápida CH3 N CH2 CH3 (CH2)8 CH2CH3CH2CH3 C9 C9 también bloquea pero su cinética es lenta. + +

71 Armstrong 1971 JGP 58:413 Control

72 Armstrong 1971 JGP 58:413 +C9

73 Armstrong 1971 JGP 58:413 ++C9

74 Armstrong 1971 JGP 58:413 +++C9

75 Armstrong 1971 JGP 58:413

76 También en: Hille Armstrong MacKinnon 1999 NatureMedicine 5:1105-1119 Armstrong 1971 JGP 59:413

77 En: Hille Armstrong MacKinnon 1999 NatureMedicine 5:1105-1119 Armstrong 1971 JGP 59:413

78 En: Hille Armstrong MacKinnon 1999 NatureMedicine 5:1105-1119 Armstrong 1971 JGP 59:413

79 Conclusiones 1971: El canal de K es un poro La compuerta está por dentro Hay un vestíbulo interno amplio capaz de alojar C9 Las paredes del vestíbulo son hidrófobas. Salto en el tiempo al siglo XXI

80 Doyle et al 1998 Science 280:69-77 El cristal de KcsA corresponde a un canal cerrado Bicapa

81 KcsA MthK Jiang et al 2002 Nature 417:515-522 El cristal de MthK corresponde a un canal abierto

82 Mecanismo de activación por ligandos intracelulares. Jiang et al 2002 Nature 417:523-526 417515a-s2.mov 417523a-s2.mov

83 KcsAMthK Apertura 4 Ǻ 26Ǻ La compuerta cerrada deja una abertura de 4 Ǻ de diámetro. Pero el K+ tiene sólo 2 Ǻ de diámetro. ¿Por qué el K + no puede pasar?

84 Estructura del canal KcsA cerrado  nm Estructura del canal MthK abierto Sólo tres subunidades dibujadas Flexión de 30 0 de la hélice interna 0.4 nm 1.0 nm Jiang et al 2002 Nature 417:523-526

85 Doyle et al 1998 Science 280:69-77

86 6.3 kcal/mol Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de la cavidad Benoît Roux an Roderick Mackinnon 1999 Science 285:100-102

87 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua un medio de constante dieléctrica 2

88 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de una bicapa de 40 Ǻ de espesor y  = 2 Parsegian V. A 1969. ParsegianNature_221_844_1969ParsegianNature_221_844_1969

89 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de la proteína puesta en la bicapa  = 2 Benoît Roux an Roderick Mackinnon 1999 Science 285:100-102

90 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de la cavidad Benoît Roux an Roderick Mackinnon 1999 Science 285:100-102

91 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de la cavidad, estando dos iones en el filtro de selectividad Benoît Roux an Roderick Mackinnon 1999 Science 285:100-102

92 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de la cavidad, estando dos iones en el filtro de selectividad, considerando el efecto de las cargas de la proteína Benoît Roux an Roderick Mackinnon 1999 Science 285:100-102

93 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al centro de la cavidad, estando dos iones en el filtro de selectividad, considerando sólo el efecto de las hélices del poro. Benoît Roux an Roderick Mackinnon 1999 Science 285:100-102

94 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al canal de entrada cerrado

95

96 Energía libre de transferencia del ion K + desde el agua al canal de entrada abierto

97 Identificación de las cargas del sensor de potencial

98 Un Condensador eléctrico consiste en dos placas conductoras separadas por un aislante. Al cargar un condensador con una carga Q, se genera una diferencia de potencial eléctrico, V: Un condensador de una capacidad de 1 Farad adquiere una diferencia de potencial de 1 Volt al cargarlo con 1 Coulomb. La intensidad de una corriente eléctrica, I, se mide en Amperes. Una corriente de 1 Amper transporta 1 Coulomb por segundo. Un condensador de una capacidad de 1 Farad se demora un segundo al cargarlo con una corriente de 1 Amper.

99 t = 0s, V = 0 Volts 1A t = 1s, V = 1 Volt Vacío entre las placas

100 t = 0s, V = 0 Volts 1A t = 10s, V = 1 Volt Un diléctrico entre las placas

101 t = 0s, V = 0 Volts + + + +- - - - 1A t = 10s, V = 1 Volt + + + + - - - - Un diléctrico entre las placas

102 V = 1.0 Volt + + + + + + + + - - - - - - - - Las cargas del dieléctrico se mueven en el campo eléctrico produciendo una corriente de desplazamiento: Las corriente de desplazamiento representa movimiento de cargas positivas desde el lado positivo hacia el lado negativo. Esta corriente transportó 9 Coulombs en 10 segundos. Representa la polarización del dieléctrico.

103

104 Oocitos sin Shaker Oocitos con Shaker Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

105 Sensores Animación sensores.exe sensores.exe

106 -40 mV -100 mV +40 mV

107 Oocito de Xenopus expresado el canal Shaker de Drosophyla bloquados por AGTX Sin ShakerCon Shaker Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

108 Oocito de Xenopus expresado el canal Shaker de Drosophyla bloquados por AGTX Sin ShakerCon Shaker Cerrados Abiertos Transición Carga desplazada Q = 40 nC, pero ¿de cuántos canales? Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

109 El número de canales se determina con AGTX radiactiva de actividad específica conocida. Resulta 13.6 cargas por canal Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177 Número de cargas elementales Número de canales

110 >shaker 1234567890 1234567890 1234567890 1234567890 1234567890 1 MAAVAGLYGL GEDRQHRKKQ QQQQQHQKEQ LEQKEEQKKI AERKLQLREQ 50 51 QLQRNSLDGY GSLPKLSSQD EEGGAGHGFG GGPQHFEPIP HDHDFCERVV 100 101 INVSGLRFET QLRTLNQFPD TLLGDPARRL RYFDPLRNEY FFDRSRPSFD 150 151 AILYYYQSGG RLRRPVNVPL DVFSEEIKFY ELGDQAINKF REDEGFIKEE 200 201 ERPLPDNEKQ RKVWLLFEYP ESSQAARVVA IISVFVILLS IVIFCLETLP 250 251 EFKHYKVFNT TTNGTKIEED EVPDITDPFF LIETLCIIWF TFELTVRFLA 300 301 CPNKLNFCRD VMNVIDIIAI IPYFITLATV VAEEEDTLNL PKAPVSPQDK 350 351 SSNQAMSLAI LRVIRLVRVF RIFKLSRHSK GLQILGRTLK ASMRELGLLI 400 401 FFLFIGVVLF SSAVYFAEAG SENSFFKSIP DAFWWAVVTM TTVGYGDMTP 450 451 VGVWGKIVGS LCAIAGVLTI ALPVPVIVSN FNYFYHRETD QEEMQSQNFN 500 501 HVTSCPYLPG TLGQHMKKSS LSESSSDMMD LDDGVESTPG LTETHPGRSA 550 551 VAPFLGAQQQ QQQQPVASSL SMSIDKQLQH PLQHVTQTQL YQQQQQQQQQ 600 601 QQNGFKQQQQ QTQQQLQQQQ SHTINASAAA ATSGSGSSGL TMRHNNALAV 650 651 SIETDV Estructura primaria del producto de expresión de un gen que le falta al mutante Shaker de Drosophila. Hay 7 cargas positivas en el posible sensor de potencial

111 13.6 -9.7 = 3.9 cargas para R1 Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

112 13.6 -9.7 = 3.9 cargas para R1 13.6 -8.8 = 4.8 cargas para R2 suman 8.1 Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

113 13.6 -9.7 = 3.9 cargas para R1 13.6 -8.8 = 4.8 cargas para R2 suman 8.1 13.6 -10.0 = 3.6 cargas para R3 suman 11.7 Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

114 13.6 -9.7 = 3.9 cargas para R1 13.6 -8.8 = 4.8 cargas para R2 suman 8.1 13.6 -10.0 = 3.6 cargas para R3 suman 11.7 13.6 -9.8 = 3.8 cargas para R14 suman 14.5 Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

115 13.6 -9.7 = 3.9 cargas para R1 13.6 -8.8 = 4.8 cargas para R2 suman 8.1 13.6 -10.0 = 3.6 cargas para R3 suman 11.7 13.6 -9.8 = 3.8 cargas para R4 suman 14.5 13.6 -11.5 = 2.1 cargas para K5 suman 15.6 Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

116 13.6 -9.7 = 3.9 cargas para R1 13.6 -8.8 = 4.8 cargas para R2 suman 8.1 13.6 -10.0 = 3.6 cargas para R3 suman 11.7 13.6 -9.8 = 3.8 cargas para R4 suman 14.5 13.6 -11.5 = 2.1 cargas para K5 suman 15.6 13.6 -13.5 = 0.1 cargas para K7 suman 15.6 Aggarwal y MacKinnon Neuron 16:1169-1177

117 Experimentos de reactivos de grupos SH. MTSET CH 3 -S0 2 -S-CH 2 -CH 2 -N + -(CH 3 ) 3 Hacer una mutación puntual, por ejemplo R326C Comparar la rapidez de la reacción de cisteína-MTSET para el canal abierto y el canal cerrado, poniendo MTSET ya sea por el interior o por el exterior.

118 R1  R362 R2  R365 R3  R368 R4  R371 K5  K374 Esquema resumen de la accesibilidad de los residuos del segmento S4 Larsson et al 1996 Neuron 16:387-397

119 Modelo 1966 del funcionamiento del sensor de potencial eléctrico Jiang et al 2003 Nature 423:33-41 El desplazamiento vertical es de 16 Ångström

120 Estructura cristalina del canal de potasio activado por potencial eléctrico KvaP Vista desde el lado intracelular Jiang et al 2003 Nature 423:33-41 Fragmento de anticuerpo S4

121 Jiang et al 2003 Nature 423:33-41

122 La estructura cristalina difiere de la esperada. Los segmentos de hélices alfa no están perpendiculares al plano de la membrana. El segmento S4 está fuera de la membrana. El segmento S3 está dividido en dos segmentos S3a y S3b. El segmento S6 está quebrado: el canal está abierto Esta estructura está distorsionada por la inmovilización del S3b-S4 por el Fab.

123 Jiang et al 2003 Nature 423:33-41 Estructura cristalina del sensor de potencial aislado de KvaP Cristal completo Composición de los dos cristales

124 Jiang et al 2003 Nature 423:42-48 Modelo de remo (paddle) del sensor de potencial CerradoAbierto

125 Jiang et al 2003 Nature 423:33-41

126 Para saber como sigue la historia del modelo de sensor de potencial vea: Long et al Science 2005 309:897-903 Long et al Science 2005 309:903-908 Long et al Science 2007 450:367-383