2010 CURSO: FISICA I DINAMICA DE UNCUERPO RIGIDO

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1 2010 CURSO: FISICA I DINAMICA DE UNCUERPO RIGIDO
optaciano Vásquez UNIVERSIDAD NACIONAL “SANTIAGO ANTÚNEZ DE MAYOLO” FACULTAD DE INGENIERÍA CIVIL CURSO: FISICA I DINAMICA DE UNCUERPO RIGIDO AUTOR: Mag. Optaciano L. Vásquez García HUARAZ - PERÚ 2010 Optaciano Vasquez

2 I. OBJETIVOS Al finalizar este capítulo el estudiante será capaz de:
Aplicar métodos para calcular momentos de inercia de cuerpos rígidos Formular las ecuaciones de movimiento para un cuerpo rígido Aplicar las ecuaciones de movimiento para estudiar el movimiento de traslación de un CR, la rotación de un CR alrededor de un eje fijo y el movimiento plano de un CR

3 II. INTRODUCCIÓN Un cuerpo rígido es aquel cuerpo en el cual la distancia entre dos puntos pertenecientes a él no cambian cuando éste se le somete a fuerzas y momentos. En esta sección nos dedicaremos a estudiar la cinética del movimiento de un cuerpo rígido

4 II. CLASES DE MOVIMIENTO DE UN CUERPO RIGIDO
TRASLACIÓN. Cuando todas las partículas describen líneas rectas paralelas (traslación rectilínea) o líneas curvas (traslación curvilínea)

5 II. CLASES DE MOVIMIENTO DE UN CUERPO RIGIDO
ROTACIÓN ALREDEDOR DE UN EJE FIJO. Aquel movimiento en el cual todas las partículas, excepto aquellas ubicadas sobre el eje de rotación describen trayectorias circulares en planos perpendiculares al eje de rotación

6 II. CLASES DE MOVIMIENTO DE UN CUERPO RIGIDO
MOVIMIENTO PLANO. Aquel movimiento en el cual existe una traslación acompañada de una rotación. La traslación ocurre en un plano y la rotación alrededor de un eje

7 III. TRASLACIÓN Cualquier línea recta dentro de un cuerpo permanece constante cuando se mueve el CR. Para cualquier par de partículas dentro del CR se cumple Derivando respecto del tiempo La aceleración será

8 ROTACIÓN ALDEREDOR DE UN EJE FIJO
Considere la rotación del CR alrededor de un eje fijo El vector velocidad es tangente a la trayectoria y su magnitud es Los mismos resultados se obtienen de

9 ROTACIÓN ALREDEDOR DE UN EJE FIJO: Aceleración
La aceleración se obtiene derivando la velocidad respecto del tiempo La aceleración de P es la combinación de dos vectores

10 ROTACIÓN ALREDEDOR DE UN EJE FIJO: Movimiento Plano
Considere el movimiento de una placa een el plano perpendicular al eje La velocidad de cualquier punto P de la placa es La aceleración de cualquier punto P es, Las componentes normal y tangencial son

11 MOVIMIENTO PLANO GENERAL
Este movimiento está compuesto por una traslación mas una rotación El desplazamiento de las aprtículas A y B a A2 y B2 puede ser dividida en dos partes: Traslación a A2 and Rotación de alrededor de A2 a B2 Puede ser considerado como la suma de la traslación más una rotación

12 VELOCIDAD ABSOLUTA Y RELATIVA EN UN MOVIMIENTO PLANO
Cualquier movimiento plano puede ser remplazado por una traslación de un punto de referncia A y una rotación simultánea alredeor de A

13 CENTRO INSTANTÁNEO EN UN MOVIMIENTO PLANO
Todas las partículas de una placa con movimiento plano pueden ser remplazadas por la traslación de cualquier punto arbitrario A y una rotación alrededor de A con una velocidad angular que es independiente del punto elegido Las mismas velcoidades de traslación y rotación en A pueden ser obtenidas haciendo rotar a la lamina alrededor de C sobre la perpendicular a la velocidad de C Las velocidades de las demás partículas de la lámina son las mismas que las definidas originalmente Por consiguiente, en lo que se refiere a las velocidades de la placa parece rotar alrededor del centro instantáneo C en el instante considerado

14 CENTRO INSTANTÁNEO EN UN MOVIMIENTO PLANO
Si las velocidades de dos puntos A y B son conocidos, el centro instantáneo de rotación se ubica en la intersección de las perpendiculares a los vectores velocidad de A y B Si los vectores velocidad son paralelos, el centro instantáneo de rotación se encuentra en el infinito y la velcoidad angular es nula Si los vectores velocidad de A y B son perpendiculares a la linea AB, el centro instantaneo de rotación se ubica en la intersección en la línea AB con la linea obtenida al unir los extremos de las velocidades de A y B Si las magnitudes de las velcoidades son iguales, el centro instantáne eestá en el infinito y la velcoidad angular es cero

15 Ejemplo El doble engranaje de la figura rueda sobre la cremallera inferior que se encuentra. La velocidad de su centro A es de 1,2 m/s, dirigida hacia la derecha. Determine: (a) la velocidad angular de la rueda dentada, (b) las velocidades de la cremallera superior R y del punto D del engranaje

16 SOLUCIÓN Del dibujo se observa que el centro instantáneo C tiene velocidad nula. Entonces el punto A describe una circunferencia con centro en C . Su velocidad angular será De igual forma se dice que los puntos de la rueda giran con centro instatnátneo en C

17 Aceleración absoluta y relativa en movimiento plano
Aceleración absoluta de una partícula de la placa, La aceleración relativa asociada con la rotación alrededor de A incluye las componentes tangencial y normal

18 Momentum angular de un CR
La partícula Ai, describe una circunferencia de radio AiBi con una velocidad. Su módulo será El momento angular de la partícula Ai con respecto a O será Su dirección es perpendicular al plano de ri y vi y esta situado en el plano definido por ri y el eje Z

19 Momentum angular de un CR
La magnitud del momento angular será La componente paralela al eje Z La componente del momento angular total alrededor del eje Z es El término en paréntesis se le denomina momento de inercia (I)

20 Momentum angular de un CR
El momento de inercia será El momento angular alrededor del eje z en función del momento inercia El momento angular total será Este momento no tiene necesarimante que ser paralelo al eje de rotación

21 Momentum angular de un CR
Sin embargo, para cualquier cuerpo sin importar su forma existen tres ejees mutuamente perpendiculares para los cuales el momento angular coincide con el eje de rotación A estos ejes se le llama ejes principales de inercia y sus momentos se llam momentos principales de inercia Cuando un cuerpo rota alrededor de un eje principal de inercia, el momento angular se escribe

22 Momentum angular de un CR
Hemos visto que, en un sistema de partículas, la relación entre el momento angular total y el momento de las fuerzas aplicadas es: Esta ecuacipin es la ecuacipon fundamental de la dinámica de rotación. Si el cuerpo gira alrededor de un eje principal de inercia se tiene

23 EQUATIONS OF TRANSLATIONAL MOTION
• Nuestro estudio está limitado a la cinetica plana de cuerpos rígidos que son simétricos con respecto a un plano de referencia • Cuando un cuerpo tiene movimiento plano, este se considera como la superposición de un movimiento de traslación mas una rotación. • Primero se establece un sistema de referencia con su origen en un punto arbitrario P. Los ejes x e y no rotan y pueden ser fijos o moverse a velocidad constante

24 ECUACIONES DE MOVIMIENTO DE TRASLACIÓN Fx = m(aG)x and  Fy = m(aG)y
• Si un cuerpo presenta moviento de traslación, la ecuación de movimiento es F = m aG pueden escribirse escalarmente Fx = m(aG)x and  Fy = m(aG)y = • En otras palabras “la la suma de todas las fuerzas actuando sobre el cuerpo es igual al producto de la masa de cuerpo por la aceleración de su centro de masa.

25 Ecuaciones de movimiento de rotación
Necesitamos determinar el efecto cusado por las fuerzas externas del sistema. El momento respecto a P se escribe  (ri  Fi) +  Mi = rG  maG + IG  Mp = ( Mk )p donde  Mp es el momento resultante alredeor de P debido a las fuerzas externas y el término (Mk)p se le llama momento cinético alredeor de P =

26 Ecuaciones de movimiento de rotación
Si el punto P coincide con el centro de masa G, estas ecuaciones se escriben  MG = IG . Es decir, el momento resultante alrededro del centro de masa alredor del centro de masa debido a las fuerzas externas es igual al momento de inercia alrededor de G por la aceleración angular de cuerpo. Así, para un movimiento plano pueden utilizarse las ecuaciones ecalares  Fx = m(aG)x  Fy = m(aG)y  MG = IG o  Mp =  (Mk)p

27 Ecuaciones de movimiento: Traslación Pura
Cuando eel cuerpo rígido experimenta solamente un movimeinto de traslación, todas las partículas del cuerpo tienen la misma aceleración tal que aG = a y a = 0. Las ecuaciones de movimiento se escribe: Fx = m(aG)x  Fy = m(aG)y  MG = 0 Debe observarse que la ecuación de momentos puede aplicarse a otro punto como por ejemplo A, en este caso debe considerarse el momento de maG MA = (m aG ) d .

28 Ecuaciones de movimiento de traslación curvilinea
Si el cuerpo es sometido a una traslación curvilíne, es mejor utiliar cordenadas normal y tangencial. Entonces las ecuaciones de movimiento se escriben Fn = m(aG)n  Ft = m(aG)t  MG = 0 or  MB = e[m(aG)t] – h[m(aG)n]

29 Ejemplo o1 Un bloque uniforme de 50 kg descansa sobre una superficie horizontal para la cual el coeficiente de ficción es k = 0,20. Si se aplica al bloque una fuerza P = 600 Ncoo se indica en la figura . Determine la velocidad del bloque después de que se ha movido 3 m. Suponga que incialmente el bloque estaba en reposo

30  MG = 0: -600(0.3) + Nc(x)-0.2 Nc (0.5) = 0
Solución En la figura se muestra el DCL del cuerpo rígido con el sistema de referencia. Las fuerzas que actúan son au peso W, la reaccón normal actuando NC en O y la fuerza de fricción Aplicando las ecuaciones de movimiento:  Nc = 490 N x = m aG = m/s2  Fx = m(aG)x: 600 – 0.2 Nc = 50 aG  Fy = m(aG)y: Nc – = 0  MG = 0: -600(0.3) + Nc(x)-0.2 Nc (0.5) = 0

31 Continua la solución del ejemplo 01
Debido a que x = m < 0.5 m, la caja desliza como lo hemos asumido Si x > 0,5 el problema tiene que volver a resolverse con la hipótesis de hay volcamineto Debido a que la aceleración es constante la velocidad después de que l bloque recorre 3 m será

32 ECUACIÓN DE MOVIMIENTO DE ROTACIÓN
Cuando un cuerpo rota alrededro de un eje fijo perpendicular al plano del cuerpo pr ejemplo el punto A el centro de gravedad descrive una circunferencia de radio rG. La aceleración de G se descompone en componetes tangencial (aG)t = rG a y normal (aG)n = rG w2. Debido a que el cuerpo tiene una aceleración angular, su inercia crea un momento de magnitud IGa igual al momento de las fuerzas externas alrededor de G. Las ecuaciones ecalares son  Fn = m (aG)n = m rG w2  Ft = m (aG)t = m rG a  MG = IG a

33 ECUACIONES DE MOVIMIENTO DE ROTACIÓN ALREDEDOR DE UN EJ FIJO
Note que la ecución de momentos MG puede ser rempalzada por una suma de momentos alrededor de un punto arbitrario. MO = IGa + rG m (aG) t = (IG + m (rG)2 ) a Usando el teorema de los ejes paralelos, el término entre paréntesis es igual al momento d inercia respecto de O, IO = IG + m(rG)2,. Entonces la ecuaciones escalares se escriben Fn = m (aG) n = m rG w2 Ft = m (aG) t = m rG a MO = IO a

34 Ejemplo Una barra de 50 kg de masa se encuentra girando con una velocidad angular  = 5 rad/ s cuando se le aplica un momento externo M = 60 N.m como se muestra en la figura. Encuentre la aceleración angular y la reacción en el pasador O cuando la barra se encuentra en posición horizontal

35 Diagrama de cuerpo libre Las ecuaciones de mov son:
Solución Solution: Diagrama de cuerpo libre Las ecuaciones de mov son: + Fn = man = mrGw2 On = 20(1.5)(5)2 = 750 N + Ft = mat = mrGa -Ot + 20(9.81) = 20(1.5)a + MO = IG a + m rG a (rG) Usando IG = (ml2)/12 y rG = (0.5)(l), escribimos: MO = a[(ml2/12) + (ml2/4)] = (ml2/3)a where (ml2/3) = IO. Después de remplazar: (9.81)(1.5) = 20(32/3)a resolviendo: a = 5.9 rad/s2 Ot = 19 N

36 ECUACIONES DE MOVIMINETO PARA UN MOVIMIENTO PLANO GENERAL
Cuando el cuerpo se encuentra sometido a fuerzas y momentos, el cuerpo puede experimentar un movimento de traslación mas un movimiento de rotación. Es decir experimenta un movimiento plano  Fx = m (aG)x  Fy = m (aG)y  MG = IG a P Usando las cordenadsas inerciales x-y, las ecuaciones alrededor del centro de msa se escriben

37 ECUACIONES DE MOVIMENTO PLANO
A veces es mas conveniente escribir las ecuaciones de momentos alrededor de un punto por ejemplo P. Entonces las ecuaciones de moimiento se escriben  Fx = m (aG)x  Fy = m (aG)y  MP =  (Mk )P P En este caso,  (Mk )P representa la suma de momentos de IGa y maG alredeodr de P

38 PROBLEMAS DE MOVIMIENTO CON FRICCIÓN
En algunos problemas de movimiento de cilindros, discos, etc a veces no se conoce si su movimiento es con rodadura pura o con rodadura y deslizamiento. Consideremos por ejemplo el movimiento de un disco sometido a la fuerza P desconocida Las ecuaciones de movimiento serán  Fx = m(aG)x => P - F = maG  Fy = m(aG)y => N - mg = 0  MG = IGa => F r = IGa hay 4 cantidades no conocidas(F, N, a, and aG) en estas ecuaciones.