La Termodinámica Hasta ahora no mencionamos el campo de la termodinámica. Sin embargo es fundamental para el entendimiento de la física. Se mencionó que.

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1 La Termodinámica Hasta ahora no mencionamos el campo de la termodinámica. Sin embargo es fundamental para el entendimiento de la física. Se mencionó que energía no puede ni generarse ni destruirse ... sin embargo, introdujimos elementos como las fuentes y los resistores que no deberían existir por consecuencia de esa observación. En esa presentación se analizaran estos fenómenos en más detalles. Febrero 6, 2008

2 Contenido Fuentes y sumideros de energía La termodinámica irreversible
La conducción de calor El flujo de calor Resistores y capacidades térmicos La radiación Febrero 6, 2008

3 Fuentes y Sumideros de Energía
Lindero del sistema matemático (campos diferentes) T S2 . S1 Modelo eléctrico (modelo interno) Modelo térmico (modelo externo) El otro lado de la pared (modelo externo) Lindero del sistema físico (la pared) k·U0 i0 /k Se Toma de corriente, pila Febrero 6, 2008

4 La Fuente Resistiva El resistor convierte energía libre de forma irreversible en entropía. Este concepto se representa en el gráfico de ligaduras por una fuente resistiva, el elemento RS. La causalidad del lado térmico es fija. El resistor siempre opera como una fuente de entropía y nunca como una fuente de temperatura. Fuentes de temperatura no representan un concepto físico. Febrero 6, 2008

5 La Conducción de Calor I
La conducción de calor en una barra bien aislada puede describirse por la ecuación de la conducción de calor en una dimensión: La discretización en el espacio nos da: Febrero 6, 2008

6 La Conducción de Calor II
Por consecuencia se puede considerar el circuito eléctrico equivalente: dvi /dt = iC /C iC = iR1 – iR2 vi-1 – vi = R· iR1 vi – vi+1 = R· iR2 dvi /dt = (iR1 – iR2 ) /C = (vi+1 – 2·vi + vi-1 ) /(R · C)  (R · C)· dvi dt = vi+1 – 2·vi + vi-1  Febrero 6, 2008

7 La Conducción de Calor III
Por consecuencia puede describirse la conducción de calor por una serie de circuitos T: En la representación por gráficos de ligaduras: Febrero 6, 2008

8 La Conducción de Calor IV
. No hay sumideros de energía! Este gráfico de ligaduras es muy bonito ... Tiene una sola desventaja ... Es seguramente incorrecto! Puede ser razonable usar resistores en circuitos eléctricos si el campo térmico no es de interés. Sin embargo no tiene sentido usar resistores si el modelo mismo ya opera en el campo térmico. Febrero 6, 2008

9 La Conducción de Calor V
El problema puede corregirse fácilmente remplazando cada resistor por una fuente resistiva. El gradiente de la temperatura produce entropía adicional que se inserta en la unión 0 más próxima. Febrero 6, 2008

10 La Conducción de Calor VI
Ese modelo ofrece una buena aproximación de la realidad física. Desafortunadamente el gráfico de ligaduras que resulta es asimétrico, aunque la ecuación de la conducción de calor es simétrica. Una corrección adicional remueve la asimetría. Si-1 . 2 Ti 1 Ti+1 C Si  Si-1 Ti RS Six Siy Febrero 6, 2008

11 Flujos de Calor La potencia térmica es el flujo de calor dQ/dt. En los gráficos de ligaduras se calcula de dos variables térmicas adjuntas: También es posible tratar el flujo de calor como la variable principal física y deducir de ella una ecuación para calcular el valor de la entropía: P = Q = T·S S = Q / T Febrero 6, 2008

12 Las Variables R y C I Una barra bien aislada conduce calor en proporción al gradiente de la temperatura. donde: DT =  · Q =  · (T · S) = ( · T) · S = R · S  R =  · T  = resistencia térmica  = l 1 A l = conductancia térmica específica l = longitud de la barra A = sección transversal de la barra  R =  · T = Dx · T l · A Dx = longitud de un segmento Febrero 6, 2008

13 Las Variables R y C II Una barra bien aislada almacena calor conforme a la ley: donde: explicado más tarde DQ = g · dT dt = D(T·S) = T·DS  DS = · dT dt g T = C·  C = g / T g = capacidad de almacenar calor g = c · m c = capacidad específica de calor m = masa de la barra m = r · V r = densidad del material V = volumen de un segmento Febrero 6, 2008

14 Las Variables R y C III  
C = g / T = c · r · V / T = c · r · A · Dx / T  R · C =  · g = c · r l · Dx2 = s 1 · Dx2 La constante de tiempo de la difusión R·C es independiente de la temperatura. La resistencia térmica es proporcional a la temperatura. La capacidad térmica es proporcional al inverso de la temperatura. Los elementos R y C térmicos son, en contraposición a los elementos R y C de los campos eléctricos y mecánicos, no constantes. Febrero 6, 2008

15 ¿Es la “Capacidad” Térmica Verdaderamente una Capacidad?
Tenemos que verificar que la ley deducida no es en violación de la regla general de las leyes capacitivas. DS = · dT dt g T  f = · de dt g e  q = g · ln(e) q es en efecto una función no lineal de e. Por consecuencia, la regla general de las leyes capacitivas satisface la ley deducida. Febrero 6, 2008

16 Calculo de R para el Gráfico de Ligaduras Modificado
El valor de la resistencia térmica se calculó para la configuración original del circuito. Tenemos que analizar, cuales son los efectos de la simetrización del gráfico de ligaduras sobre el valor de la resistencia térmica. Es cierto que se puede remplazar el resistor original por dos resistores de tamaño doble conectados en paralelo: 1 C 2R C 2R C R   Febrero 6, 2008

17 Modificación del Gráfico de Ligaduras
El gráfico de ligaduras puede modificarse usando la regla del diamante: Aquella es exactamente la estructura usada en el gráfico de ligaduras simétrico. 1 C 2R 1 C 2R  Febrero 6, 2008

18 La Radiación I Un segundo fenómeno fundamental de la termodinámica es la radiación. Se describe por la ley de Stephan-Boltzmann. El calor emitido es proporcional a la radiación y a la superficie emitiendo. Por consecuencia es la entropía emitida proporcional a la tercera potencia de la temperatura absoluta.  =  · T 4 Q =  · A · T 4 . S =  · A · T 3 . Febrero 6, 2008

19 La Radiación II La radiación describe un fenómeno de disipación (lo sabemos a causa de la relación estática entre T y S). Por consecuencia puede evaluarse la resistencia de la manera siguiente: La resistencia de la radiación es proporcional al inverso del cuadrado de la temperatura absoluta. . R = T / S = 1 / ( · A · T 2) . Febrero 6, 2008

20 La Radiación III Febrero 6, 2008

21 Referencias Cellier, F.E. (1991), Continuous System Modeling, Springer-Verlag, New York, Chapter 8. Febrero 6, 2008