IFT Simetría CPT Por Hugo Solis.

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1 IFT Simetría CPT Por Hugo Solis

2 SIMETRÍAS DISCRETAS EN EL GRUPO DE LORENTZ
2 SIMETRÍAS DISCRETAS EN EL GRUPO DE LORENTZ El grupo propio de Lorentz (SO(3,1)) incorpora, además de las transformaciones continuas, dos tipos de simetrías discretas en el espacio-tiempo. rotaciones boost grupo NO compacto irrep No unitarias Si y/o Paridad: P Inversión del tiempo: T No pueden ser obtenidas continuamente a partir del elemento identidad.

3 Estructura del grupo de Lorentz según el signo de P
3 Estructura del grupo de Lorentz según el signo de P T T y P Conjugación de carga Otra simetría (no espacio-temporal) es la conjugación de carga (C). Bajo esta operación, partículas y antipartículas son intercambiadas.

4 Inversión es un grupo discreto
4 UN EJEMPLO INVERSIÓN DEL ESPACIO Inversión es un grupo discreto

5 Simetría General de Universo
El teorema CPT apareció por primera vez implícito en el trabajo de 1951 de Julian Schwinger, probando la conexión entre el spin y la estadística. En 1954 Gerhart Luders y Wolfgang Pauli encontraron pruebas más explicitas del teorema Estas pruebas están basadas en la valides de la invariancia de Lorentz y el principio de localidad Res Jost (Fisico suizo) dio una prueba más general

6 Simetría P Hasta 1957 se creía que todas las leyes de la física eran invariantes ante transformaciones de paridad Esta simetría es rota por el proceso de decaimiento radiactivo beta. C.S. Wu y colaboradores encontraron que un núcleo especifico es puesto en un campo magnético, los electrones emitidos en dirección preferente opuesta al momentum ang.

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8 Simetría CP Aparece como la solución al problema anterior
Consiste en cambiar materia por antimateria (Simetría C) La violaciones separadas, al aplicarlas al mismo sistema se ven canceladas Hasta 1964 se creía que esta combinación era una simetría validad del universo

9 James Cronin, Val Fitch y colaboradores observaron problemas con el decaimiento kaon neutral de larga duración. Por esto ganan en 1980 el premio nobel

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11 La solución para esto es considerar la simetría CPT, La violación es compensada por la violación en la invariancia en la reversión temporal. Muchos físicos nucleares han hecho muchas investigaciones en busque de violaciones similares a la anterior, pero no las han encontrado aún. A partir del 2002 se ha observado la directamente esta violación en mesones B. Conocida como la Fabrica B.

12 No ha sido vista la CP-violación en la interacción fuerte.
Uno de los grandes problemas sin resolver de la física

13 Definición de la Simetría CPT
El espacio es invertido, el tiempo revertido sin cambiar el signo de la energía de los estados físicos y el intercambio entre partícula y antipartícula. Todo al mismo tiempo En 2002 Oscar Greenberg probó que una violación CPT implica una violación a la simetría de Lorentz

14 Pruebas de violaciones de CPT

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