Energía del campo magnético Energía almacenada en los campos magnéticos Expresión válida en general En material magnético Densidad de energía La energía.

Presentación del tema: "Energía del campo magnético Energía almacenada en los campos magnéticos Expresión válida en general En material magnético Densidad de energía La energía."— Transcripción de la presentación:

1 Energía del campo magnético Energía almacenada en los campos magnéticos Expresión válida en general En material magnético Densidad de energía La energía es la integral de volumen de la densidad de energía

2 Materiales ferromagnéticos Fuerte interacciones magnéticas entre  atómicos producen alienaciones totales en regiones llamadas “dominios magné- ticos” (~10 -6 m hasta mm) aun sin campo exterior B 0 =0, dominios orientados al azar B lo suficientemente intenso como para producir alineación total de dominios B  0, crecen dominios con orientaciones favorables a expensas de los otros (des- plazamiento de paredes de dominios)

3 histéresis Rotación de paredes de dominios

4 pared Formación espontánea de dominios en materiales ferromag- néticos de manera de reducir la energía asociada con la pérdida de flujo magnético en el espacio circundante Proceso continua hasta que la energía necesaria para formar nuevos domi nios (energía de las pare- des) es mayor que que la reducción de energía que se logra Por que se forman los dominios magnéticos?

5 Existe una temperatura para cada material ferromagnético (T de Curie) por encima de la cual se vuelve paramagnético -188Ds 16Gd 358Ni 1122Co 770Fe T Curie (ºC) Material Si M de material magnetizado en toroide colapsa porque se pone en cc los bornes de la bobina Energía disipada en cada ciclo es igual al área ence- rrada por la curva de histéresis

6 1-10 Am -1 materiales muy blandos >10 6 Am -1 materiales duros SmCo 5 Magnetos blandos: núcleos en campos alternativos Magnetos duros: imanes permanentes Memorias magnéticas: histéresis rectangular

7 Imanes permanentes H=0 M=0 B B=0 M M=0 M B/  0 H Con entrehierro, M en material no cambia y en e-h M=0; B producido por i m que se redujo en  i m =(  /2  )i m ) cambia poco en el material si  es chico respecto al valor anterior (  0 M) y fuera idem, salvo distorsión M M=0 B En e-h y como H en el material tiene sentido contrario MM=0 B’  B H’ B=  0 H H

8 L A Circuitos magnéticos N i Líneas de B creado por i confinadas dentro del material ferromagnético ljlj Si material compuesto por varias partes de long l j y permeabilidad  j f mm : fuerza magnetomotriz R: reluctancia Con geometría de las piezas polares se puede contro- lar intensidad de B Despreciando efectos de borde En nuestro caso