Difraccion 3/3 Ya casi estamos.

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1 Difraccion 3/3 Ya casi estamos

2 Difraccion es interferencia (de muchas o muchisimas fuentes)
N fuentes 1 rendija

3 N fuentes vs 1 rendija 𝛿=𝑘 𝑑 sin 𝜃 𝐼 𝑅𝑒𝑛𝑑𝑖𝑗𝑎 = (𝐴𝑁) 2 2 sin 2 𝛽 β 2
lim 𝑁→∞ lim 𝑑→0 lim 𝐴→0 𝜋 2𝜋 −2𝜋 −𝜋 𝑁=10 − 4𝜋 𝑁 − 2𝜋 𝑁 2𝜋 𝑁 4𝜋 𝑁 6𝜋 𝑁 𝛿 𝛽 𝐼 𝑅 (𝛿)= 𝐼 0 sin 2 𝑁𝛿 sin 2 𝛿 2 𝛿=𝑘 𝑑 sin 𝜃 Ancho campana : minimos 𝛿=±2𝜋/𝑁 minimos 𝛽=±𝜋 𝑘 𝑑 sin 𝜃 min ± =± 2𝜋 𝑁 sin 𝜃 min ± =± 𝜆 𝑁𝑑 𝜋 𝐷 sin 𝜃 𝑚𝑖𝑛 𝜆 =±𝜋 sin 𝜃 𝑚𝑖𝑛 =± 𝜆 𝐷

4 Una sombra ya pronto seras
sin 𝜃 𝑚𝑖𝑛 =± 𝜆 𝐷

5 Sombra geometrica 𝐷≫𝜆 𝐷 Si 𝜆 𝐷 ≪1 , 𝜃 𝑚𝑖𝑛 ~0 y se produce sombra geométrica sin 𝜃 𝑚𝑖𝑛 =± 𝜆 𝐷

6 Un poco de realidad por favor
El recorte y obstruccion del frente de onda ocurre a lo largo del eje z del dibujo (la rendija es larga por lo que no recorta nada en la direccion y) Hasta ahora estuvimos resolviendo este tipo de rendijas (problema unidimensional)

7 Un poco de realidad por favor
El problema de difraccion se vuelve bidimensional…recorto a lo largo de dos direcciones: x e y Que pasa con este tipo de rendija? y x 𝜃 𝑥𝑧 𝜃 𝑦𝑧 b a En el infinito (Franhauffer) 𝛼= 𝑘 𝑎 sin 𝜃 𝑥𝑧 2 𝐼 𝑅𝑒𝑛𝑑𝑖𝑗𝑎 = 𝐼 sin 2 𝛼 𝛼 sin 2 𝛽 β 2 𝛽= 𝑘 𝑏 sin 𝜃 𝑦𝑧 2

8 Un poco de realidad por favor
El problema de difraccion se vuelve bidimensional…recorto a lo largo de dos direcciones: x e y Que pasa con este tipo de rendija? z y x 𝜃 𝑥𝑧 𝜃 𝑦𝑧 b a En el infinito (Franhauffer) 𝛼= 𝑘 𝑎 sin 𝜃 𝑥𝑧 2 𝐼 𝑅𝑒𝑛𝑑𝑖𝑗𝑎 = 𝐼 sin 2 𝛼 𝛼 sin 2 𝛽 β 2 𝛽= 𝑘 𝑏 sin 𝜃 𝑦𝑧 2

9 Rendija rectangular b a 𝛼= 𝑘 𝑎 sin 𝜃 𝑥𝑧 2 𝛽= 𝑘 𝑏 sin 𝜃 𝑦𝑧 2

10 Diversos agujeritos que difractan

11 Rendija circular Funcion de Bessel de orden 1: 𝐽 1 (𝑘𝑎 sin 𝜃 )
Primer minimo en 𝑘𝑎 sin 𝜃 1𝑚𝑖𝑛 =3.83 sin 𝜃 1𝑚𝑖𝑛 =0.61 𝜆 𝑎 𝜃 𝑘𝑎 sin 𝜃 a Disco de Airy 2 𝜃 1𝑚𝑖𝑛 ~ 𝜆 𝑎 Ancho angular del spot central queda determinado por

12 Rendija circular Ancho angular del spot central queda determinado por
2 𝜃 1𝑚𝑖𝑛 ~ 𝜆 𝑎 Ancho angular del spot central queda determinado por 𝑎=1mm 𝜃 a Efecto de difraccion es mayor cuanto menor es la apertura (bloqueo mas frente de onda) 𝑎=0.5mm

13 Limite de resolucion de sistemas opticos impuesto por difraccion
Hasta ahora no nos dimos cuenta…pero una lente recorta el frente de onda y solo deja pasar una parte…entonces aparecen efectos de difraccion (como en rendija circular (!)) La image de un punto no es un punto, sino una mancha dada por el circulo central del patron de Airy (que tiene un ancho angular~ 𝜆 𝑎 ) h ∆𝜑 a Si la separacion entre puntos disminuyera (medida como h o como ∆𝜑) … puede que los dos patrones de Airy se empiecen a superponer y veo un unico manchon como imagen…alcancé el limite de resolucion impuesto por difraccion.

14 Criterio de Rayleigh dicho por Hecht
∆𝜑 𝑚𝑖𝑛 = 𝜆 𝑎 Aplicando el criterio de Rayleigh, el angulo mas chico que puedo resolver Mi sistema optico va a poder resolver (en el sentido de Rayleigh) dos puntos cuya separacion angular, medida desde la lente, sea∆𝜑>1.22 𝜆 𝑎 .

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16 Dos (o más) rendijas ?

17 Dos o mas unidades periodicas
D=N*d S D S Sigamos con esta que es mas facil

18 Desfasajes…no les temo (o nada nuevo bajo el sol)
D=N*d S 𝑅(𝛿)=𝐴 cos 𝑘𝑟+𝑤𝑡+𝜀 + 𝐴 cos 𝑘𝑟+𝜹+𝑤𝑡+𝜀 + 𝐴 cos 𝑘𝑟+𝟐𝜹+𝑤𝑡+𝜀 +…+𝐴 cos 𝑘𝑟+(𝑵−𝟏)𝜹+𝑤𝑡+𝜀 + 𝑘(𝛾+ 𝑁−1 𝛿) 𝜃 𝐴 cos 𝑘𝑟+𝑤𝑡+𝜀+𝜸 + 𝐴 cos 𝑘𝑟+𝜸+𝜹+𝑤𝑡+𝜀 + …+𝐴 cos 𝑘𝑟+𝜸+(𝑵−𝟏)𝜹+𝑤𝑡+𝜀 𝑘(𝛾+𝛿) 𝑘𝛾 𝑘(𝑁−1)𝛿 𝜃 𝐴 𝑟1(6) 𝑘𝛿 𝛿 𝜃 =𝑘 𝑑 sin 𝜃 2𝛿 A 𝛿 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃

19 Desfasajes…no les temo (o nada nuevo bajo el sol)
D=N*d S 𝑘(𝛾+ 𝑁−1 𝛿) 𝜃 Notemos que 𝐴 𝑟2(6) es 𝐴 𝑟1(6) girado en γ 𝛿 𝐴 𝑟2(6) 𝛾+𝛿 𝑘(𝛾+𝛿) 𝑘𝛾 𝛾 𝑘(𝑁−1)𝛿 𝐴 𝑟 𝜃 𝐴 𝑟1(6) 𝑘𝛿 𝛿 𝜃 =𝑘 𝑑 sin 𝜃 2𝛿 A 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃 𝛿

20 Ahí veo un isosceles 𝜃 Notemos que 𝐴 𝑟2(6) es 𝐴 𝑟1(6) girado en γ
D=N*d S 𝑘(𝛾+ 𝑁−1 𝛿) 𝜃 Notemos que 𝐴 𝑟2(6) es 𝐴 𝑟1(6) girado en γ 𝑘(𝛾+𝛿) 𝑘𝛾 𝜋−𝛾 2 𝛾 𝛼 𝑟1 𝜋−𝛾 𝑘(𝑁−1)𝛿 𝐴 𝑟2(6) 𝐴 𝑟 𝜃 𝐴 𝑟1(6) 𝐴 𝑟 2 = 𝐴 𝑟1(6) sin 𝜋−𝛾 2 𝑘𝛿 = 𝐴 𝑟1(6) cos 𝛾 2 𝛼 𝑟1 1 𝛿 𝜃 =𝑘 𝑑 sin 𝜃 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃

21 Y finalmente…la irradiancia
D=N*d S 𝑘(𝛾+ 𝑁−1 𝛿) 𝜃 𝐴 𝑟 = 𝐴 𝑟1(6) cos 𝛾 2 𝐴 𝑟 =𝐴 sin 𝑁𝛿 sin 𝛿 cos 𝛾 2 Cómo suman las fuentes de una unidad periodica 𝑘(𝛾+𝛿) 𝑘𝛾 Amplitud del fasor 𝑘(𝑁−1)𝛿 La amplitud buscada resulta 𝜃 𝑅= 𝐴 𝑟 cos 𝛼 𝑟 (𝑡) A 𝛿 𝐴 𝑟 Y la irradiancia para los desfasajes <𝑅2> 𝑘𝛿 𝐼 𝑅 (𝛿)= 𝐼 0 sin 2 𝑁𝛿 sin 2 𝛿 cos 2 𝛾 2 𝛼 𝑟 (𝑡) 𝛿 𝜃 =𝑘 𝑑 sin 𝜃 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃

22 Los efectos se combinan multiplicativamente
𝐼 𝑅 (𝛿)= 𝐼 0 sin 2 𝑁𝛿 sin 2 𝛿 cos 2 𝛾 2 D=N*d S 𝑘(𝛾+ 𝑁−1 𝛿) 𝜃 𝑘(𝛾+𝛿) 𝑘𝛾 cómo difracta una unidad del arreglo Interferencia entre las 2 unidades sin 𝜃 N=10, M=2, D=3, S=5 𝑘(𝑁−1)𝛿 𝜃 𝑘𝛿 𝛿 𝜃 =𝑘 𝑑 sin 𝜃 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃

23 Y si tuviera otro arreglo de 2 elementos difractores…por ejemplo rendijas?
𝐼 𝑅 (𝛿)= 𝐼 0 sin 2 𝛽 𝛽 2 cos 2 𝛾 2 𝑘(𝛾+ 𝑁−1 𝛿) 𝜃 D S cómo difracta una unidad del arreglo 𝑘(𝛾+𝛿) Interferencia entre las 2 unidades 𝑘𝛾 𝑘(𝑁−1)𝛿 𝜃 D S 𝑘𝛿 𝛽 𝜃 = 𝑘𝐷 sin 𝜃 2 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃

24 Y si tuviera un arreglo de M rendijas
𝐼 𝑅 (𝛿)= 𝐼 0 sin 2 𝛽 𝛽 sin 2 𝑀𝛾/ sin 2 𝛾/2 S D cómo difracta una unidad del arreglo Interferencia entre las M unidades luz La campana de difraccion funciona como envolvente del patron de interferencia 𝛽 𝜃 = 𝑘𝐷 sin 𝜃 2 𝛾 𝜃 =𝑘 𝑆 sin 𝜃 sin 𝜃 M=4, D=3, S=5

25 𝐼 𝑅 (𝛿)= 𝐼 0 sin 2 𝛽 𝛽 2 sin 2 𝑀𝛾/2 sin 2 𝛾/2
La campana de difraccion funciona como envolvente del patron de interferencia

26 Listo!