Anomalous behaviour of 2+ excitations around 132Sn

Presentación del tema: "Anomalous behaviour of 2+ excitations around 132Sn"— Transcripción de la presentación:

1 Anomalous behaviour of 2+ excitations around 132Sn
Instituto de Estructura de la Materia – Consejo Superior de Investigaciones Científicas Anomalous behaviour of 2+ excitations around 132Sn S. Pietri, A. Jungclaus, R. Orlandi, D. Rudolph, A. Gadea et al. GSI Darmstadt, IEM-CSIC Madrid, Lund University, IFIC-CSIC Valencia … Buenas días. En mi charla de hoy quiero darles una idea sobre los avances y los desafíos actuales en la Física Nuclear experimental. Voy a empezar con una introducción al tema y discutir muy brevemente la estructura nuclear a alto momento angular antes de concentrarme en los núcleos con gran isospín, es decir lejos de la estabilidad. Terminaré con unas palabras sobre las perspectivas en el futuro y en particular sobre el proyecto europeo FAIR. Todavía estoy trabajando en la Universidad Autónoma de Madrid pero como muchos de ustedes ya saben pronto me incorporaré en el Departamento de Física Nuclear y Física Estadística del IEM.

2 Anomalous behaviour of 2+ excitations around 132Sn
Te B(E2) anomaly Cd E(2+) anomaly ? What is the origin of these anomalies ?

3 The anomalous behaviour of E(2+) in the Cd isotopes
Cd E(2+) anomaly Compare 48Cd and 52Te isotopic chains ! Beyond-mean-field calculations with particle number and angular momentum projection T.R. Rodríguez, J.L. Egido, A. Jungclaus Physics Letters B668 (2008) 410 Calculations reproduce qualitatively the diffe- rent behaviour !

4 2+ Deformation as the main cause for the 2+
energy anomaly in the Cd isotopes towards N=82 128Cd 132Te peculiar coincidence of closed shell proton and neutron configurations “blocking” of the oblate branch, where 128Cd behaves as doubly-magic nucleus prolate deformation of the 2+ state T.R. Rodríguez, J.L. Egido, A. Jungclaus Physics Letters B668 (2008) 410 2+

5 The anomalous behaviour of B(E2) in the Te isotopes
Te B(E2) anomaly ? slight E(2+) and B(E2) asymmetries with respect to N=82 E(2+) for N=82+x < E(2+) for N=82-x B(E2) for N=82+x > B(E2) for N=82-x except for the Te isotopes ! with Raman’s version of Grodzins’ formula Habs’ factor

6 The anomalous behaviour of B(E2) in the Te isotopes
B(E2) = 0.103(15) e2b2 from low-energy Coulex D. Radford et al., Phys. Rev. Lett. 88 (2002) D. Radford et al., Nucl. Phys. A752 (2005) 264c reanayzing the data yielded slightly larger value D. Radford, private communication ? B(E2) = 0.122(24) e2b2 from lifetime measurement (fast timing) L.M. Fraile, H. Mach et al., Nucl. Phys. A805 (2008) 218 shell model B(E2) = 0.25 e2b2 D. Radford, A. Covello et al., Phys. Rev. Lett. 88 (2002) Remeasure B(E2) in 136Te with good precision, measure B(E2) in 138Te for the first time ! QRPA B(E2) = 0.09 e2b2 J. Terasaki et al., Phys. Rev. C66 (2002) shell model B(E2) = 0.15 e2b2 beyond-mean-field study underway N. Shimizu, T. Otsuka et al., Phys. Rev. C 70 (2004)

7 Particle-g coincidence rate: 3500 per day for 136Te
The rate estimate Primary beam: 650 MeV/u intensity 109/s Production target: g/cm2 Be S4 rates: ions/s for 136Te and 130 ions/s for 138Te Reaction target: g/cm2 Au at S4 Coulomb excitation cross section: mb for 136Te (from known B(E2)) g-ray efficiency: eg= (606 resp. 443 keV for 136Te resp. 138Te) Particle-g coincidence rate: per day for 136Te 325 per day for 138Te Rates allow for B(E2) measurements with good precision ! P.S.: normalization with known B(E2) in 136,138Xe contaminants