Geodesia Física y Geofísica

Presentación del tema: "Geodesia Física y Geofísica"— Transcripción de la presentación:

1 Geodesia Física y Geofísica
I semestre, 2016 Ing. José Francisco Valverde Calderón Sitio web: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

2 Introducción La superficie del mar es una superficie menos compleja que la superficie topográfica; presenta una orografía suave, sin rupturas, por lo que cuando esta en reposo, es una superficie equipotencial . El campo gravitatorio terrestre establece el nivel de los mares (esta tiende a estar en una posición de equilibrio). Se considera este superficie como óptima para un sistema de alturas Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

3 Introducción Lo anteriormente indicado es una situación ideal; los mares se ven afectados por: Mareas (atracción de la Luna y el Sol) Corrientes oceánicas Diversas densidades del mar  niveles de sal que contienen La topografía del suelo marino Viento Para hablar de la forma de la Tierra: Hay que encontrar una superficie que sea física (generada por el CGT) O puede ser aproximada mediante una figura geométrica Es una tarea de la geodesia encontrar ambas superficies. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

4 Diferencias entre el geoide y el elipsoide*
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5 Importancia del campo gravitatorio terrestre
Proporciona la vertical del lugar Determinar órbitas satelitales Efectuar nivelación con métodos satelitales Análisis de la distribución de masas a lo interno de la Tierra. Necesario para que otras geociencias cumplan sus tareas, donde se destaca la Geofísica. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

6 El operador nabla (∇) es un operador diferencial
Puede aplicarse de diferentes formas a escalares y a vectores Está definido matemáticamente como: El significado físico de gradiente está asociado a la máxima tasa de cambio espacial del escalar y proporciona a la vez la dirección de esa variación máxima Gradiente: Considerando una función V(x, y, z) definida y derivable en todo punto como un campo escalar, el gradiente de V define la derivada direccional de ese campo. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

7 Divergencia: Sea V(x,y,z) un campo vectorial (CV) definido y derivable en todo punto, se define la divergencia de V como: La divergencia representa la diferencia entre el flujo que entra y el que sale de un CV sobre la superficie que rodea un volumen. Rotacional: Si V(x,y,z) es un CV definido y derivable en todo punto, el rotacional de este campo está dado por: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

8 Operador de Laplace o Laplaciano
El operador de Laplace o Laplaciano (∇2) se define como la divergencia del gradiente de un potencial V, es decir: Cuando se expresa en coordenadas cartesianas. Cuando el Laplaciano de un campo escalar o potencial es cero, se dice que satisface la ecuación de Laplace. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

9 Concepto de campo Ejemplo: El Sol ejerce una fuerza de atracción sobre los planetas Ésta es una fuerza a distancia, no hay “contacto” Para explicar estas fuerzas a distancia se “admite” que el Sol perturba el espacio que lo rodea; esto produce una “deformación” Un planeta gira alrededor del Sol, debido a que el Sol “tira” de él (concepto de “acción a distancia”) La interpretación física es suponer que el Sol crea algún tipo de “perturbación” Esta perturbación del espacio es lo que se denomina CAMPO Un campo es una función que determina en cada punto del espacio el valor de una magnitud física. Si la magnitud es un escalar, es un campo escalar Si la magnitud es un vector, es un campo vectorial

10 A los campos escalares se les asocia superficies equipotenciales
A los campos vectoriales se les asocia líneas de campo o de fuerza Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

11 Otra definición: En una región cerrada S, existe un campo, creado por una magnitud física, si es posible asignar en cualquier momento, el valor de dicha magnitud física para todos los puntos de S. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

12 Campo uniforme Uniforme: los vectores fuerza tienen el mismo módulo, la misma dirección y el mismo sentido en todos los puntos Ejemplo: campo eléctrico que existe entre las placa de un condensador plano es un ejemplo de un campo uniforme + - Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

13 Campo central En los campos centrales las direcciones de todos los vectores de fuerza convergen en un mismo punto, llamado “centro de campo” El modulo del vector depende únicamente de la distancia del punto considerado al centro del campo Ejemplo: el campo gravitatorio terrestre Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

14 Campos conservativos Un campo de fuerzas es conservativo, si el trabajo que realizan las fuerzas del campo para trasladar una partícula desde un punto A a otro punto B depende solo de los puntos inicial y final, pero no del camino seguido. El campo gravitatorio es conservativo. La energía potencial gravitatoria de la masa m cuando se encuentra a una distancia r de la masa M viene dada por la expresión: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

15 El campo gravitatorio se describe mediante dos magnitudes:
La energía potencial gravitatoria será negativa, ya que su máximo valor lo alcanza cuando la masa m está infinitamente alejada de M, y en ese punto se le asigna un valor cero. Campo gravitatorio: perturbación que un cuerpo produce en el espacio que lo rodea por el hecho de tener MASA. El campo gravitatorio es un campo de fuerzas centrales (radiales) y conservativo. El campo gravitatorio se describe mediante dos magnitudes: Una vectorial: Intensidad de campo gravitatorio en un punto del campo (aceleración de la gravedad, g) Una escalar: Potencial gravitatorio en un punto del campo, V Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

16 Superficies equipotenciales, vector de gravedad
Teoría del potencial Geoide: Superficie equipotencial del campo gravitatorio terrestre, idealizado como los mares en reposo, proyectados bajo las masas continentales. Potencial (W): Cantidad de trabajo necesario en un punto P para traer una partícula de masa unitaria hacia P desde el infinito. Superficies equipotenciales, vector de gravedad Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

17 El vector de gravedad es perpendicular en cada punto
Superficie equipotencial: superficie en donde el potencial de gravedad es el mismo. El vector de gravedad es perpendicular en cada punto El geoide es una superficie equipotencial, donde W es constante A las superficies equipotenciales también se les llama superficies de nivel La líneas que cortan de forma normal a las superficies de nivel se llaman “Líneas de plomada” La magnitud del vector de gravedad depende de la densidad del terreno. Quiere decir que conociendo el valor de la gravedad de puede determinar que sustancia lo produce, es decir, efectuar una prospección. Sin embargo, se tiene el problema que varias sustancias pueden tener la misma densidad y ser completamente diferentes Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

18 Propiedades de las S.N Son continuas, sin rupturas y forman superficies cerradas alrededor de la Tierra. Su distribución esta dada por la distribución de masas de la Tierra. Las S.N no son paralelas. Su radio de curvatura no varia bruscamente y sus variaciones se asocian con cambios de densidad. No se cortan entre si. El vector de gravedad es perpendicular a estas. El valor de la gravedad NO es constante. En cada punto, el vector de gravedad y la superficie de nivel son tangentes En general, las líneas de plomada no son rectas, al no ser paralelas las superficies de nivel. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

19 Propiedades de las S.N Los sistemas de medición utilizados para la determinación de alturas (y en general coordenadas) se orientan según campo de gravedad terrestre. El plano horizontal del instrumento coincide con la línea tangente a la superficie equipotencial que pasa por el punto de observación. El eje vertical del instrumento coincide con la línea de la plomada Tomado de Sanchez, L. 2011: Notas de la III Escuela SIRGAS, Heredia, Costa Rica Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

20 Propiedades de las S.N La falta de paralelismo de la S.N producen que la altura de un punto dependa del camino que se recorra (HB  dn) Tomado de Sanchez, L. 2011: Notas de la III Escuela SIRGAS, Heredia, Costa Rica Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

21 Galileo Galilei fue quien demostró la relación entre la aceleración de la gravedad y la distancia recorrida por un cuerpo en caída libre, mediante la fórmula: s = distancia g = aceleración de la gravedad t = tiempo Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

22 Newton enuncia la ley de gravitación universal.
Esta relaciona la masa y la fuerza gravitacional F = fuerza de atracción m = masas de los cuerpos l = distancia entre las masas k = constante de gravitación universal Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

23 Función potencial Función potencial gravitatoria:
A partir de la anterior ecuación, se puede calcular el potencial generado por una masa puntual sobre una determinada masa. Si se tiene un sistema con n- masas atrayentes Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

24 = densidad m = masa v = volumen del cuerpo
Cuando se tiene un número infinito de masas atrayentes con densidad homogénea, en una región cerrada, cada una con masas infinitesimalmente pequeñas, se tiene: = densidad m = masa v = volumen del cuerpo Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

25 Considerando una porción diferencial del cuerpo:
Por lo que se calcula el potencial debido a una distribución infinita de masas como: Considerando la densidad constante: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

26 Potencial debido de una masa puntual:
Potencial debido a una distribución de masas puntuales: Potencial debido a un número infinito de masas puntuales: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

27 Propiedades de la función potencial
1. El valor de V cuando r tiende al infinito es cero. 2. El potencial V y las primeras derivadas son continuas en todo el espacio. 3. En cada punto exterior a las masas atrayentes, el potencial satisface la ecuación de Laplace. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

28 Ecuación de Laplace La ecuación de Laplace es una ecuación de derivadas parciales Para una función u en R2, se escribe como: Para una función u en R3, se escribe: Las soluciones a la ecuación de Laplace se llaman “Funciones armónicas”, y tienen la característica de que las primeras y segundas derivadas son continuas. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

29 Ecuación de Poisson El potencial V es continuo para todo el espacio y es igual a 0 en el infinito Las primeras derivadas de V, también son continuas en todo el espacio (propiedad 2 de la función potencial) No ocurre lo mismo con las segundas derivadas, ya que en el interior de las masas atrayentes se presentan discontinuidades. La discontinuidad de Mohorovicic, es una zona de transición entre la corteza y el manto terrestre. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

30 Ecuación de Poisson Ecuación de Poisson
Por este motivo, dentro de las masas atrayentes, el potencial V satisface la “Ecuación de Poisson” Por lo tanto, el potencial gravitacional es una función armónica en el espacio exterior, ósea fuera de las masas atrayentes. Ecuación de Poisson Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

31 Coordenadas esféricas
El sistema de coordenadas esféricas se utiliza para determinar la posición espacial de un punto mediante distancia y dos ángulos. Un punto P queda determinado por tres magnitudes: el radio r, el ángulo polar o colatitud  y el azimut . En algunos casos, se puede encontrar que en vez de la colatitud, se utiliza la latitud  o en vez del azimut, la longitud . Coordenadas esféricas r = Radio  = Colatitud  = Azimut Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

32 Ecuación de Laplace en coordenadas cartesianas
Ecuación de Laplace en coordenadas cilíndricas Ecuación de Laplace en coordenadas Esféricas Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

33 Solución a la ecuación de Laplace
La ecuación de Laplace, en coordenadas esféricas Potencial gravitacional en coordenadas esféricas: n es un número entero, mayor o igual a 0. m es un número entero y su rango es 0 ≤ m ≤ n. Pnm son las funciones asociadas de Legendre, de grado n y orden m. Donde anm, bnm son constantes. Si se desea formular una serie para el potencial en el interior de la esfera, se sustituye el termino 1/rn+1, por el termino rn. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

34 Polinomios de Legendre
Calculo de la función de Legendre Existe un caso especial, cuando m=0, la función de Legendre se llama “Polinomio de Legendre” Fórmula de Rodríguez Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

35 Polinomios de Legendre
Las funciones de Legendre, como los polinomios de Legendre, se pueden determinar por medio de formulas recursivas: Con base a esta fórmula, se puede calcular el polinomio P2, a partir de conocer P0 y P1, conocer P3 a partir de P1 y P2 Usualmente, las funciones de Legendre son normalizadas: La magnitud de los armónicos esféricos son valores muy pequeños y su valor disminuye conforme se incrementa el grado de las Funciones Asociadas de Legendre Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

36 Armónicos esféricos Los armónicos esféricos son el producto de las funciones de Legendre por los términos cos m o sin m Se puede efectuar una representación geométrica de los armónicos esféricos. Considerando: Cuando m=0 se denominan armónicos esféricos zonales. Como se puede observar, son independientes de la longitud. Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

37 La esfera queda dividida en sectores positivos y negativos.
Armónicos esféricos Los armónicos esféricos zonales tienen n ceros en el intervalo 0 ≤  ≤  En el caso de que n=m, se llaman armónicos esféricos sectoriales La esfera queda dividida en sectores positivos y negativos. Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

38 Armónicos esféricos Cuando m ≠ n, se denominan armónicos esféricos teserales. Dividen la esfera como un tablero de ajedrez Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

39 Armónicos esféricos Prof: José Fco Valverde Calderón
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40 Armónicos esféricos n = 16, m = 0 n = 2, m = 0 n = 50, m = 0
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41 Armónicos esféricos n = 16, m = 4 n = 4, m = 4 n = 4, m = 2
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42 Potencial gravitacional terrestre V
Satélites en órbitas bajas son afectados por un amplio espectro de perturbaciones debido al C.G de la Tierra. El modelado del campo de gravedad de la Tierra usando armónicos esféricos es conveniente para la integración numérica de las trayectorias de los satélites, asi también como desarrollos analíticos para las perturbaciones orbitales. El enfoque común para el modelado del campo gravitacional es el uso de armónicos esféricos: Potencial de una esfera de densidad homogénea Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

43 Potencial gravitacional terrestre V
La representación del geopotencial puede ser definido como un conjunto de tres partes constituyentes: V = V0 + V1 + V2 La primera parte es simplemente el termino “dominante” de la expresión, correspondiente al grado y orden 0. La función asociada de Legendre P00 tiene un valor de 1 , lo mismo que el coeficiente C00. El término V0 = GM/r. Este es el potencial familiar resultante de tratar el cuerpo como una masa puntual. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

44 Potencial gravitacional terrestre V
La segunda parte de la representación armónica esférica son términos que no tienen dependencia de la longitud. Son los términos con m = 0 y son denotados como la contribución zonal del potencial El término zonal 2 modela la contribución debido al achatamiento planetario. Este es el segundo mayor contribuyente de todo el potencial, siguiendo la contribución del cuerpo central. El termino de grado 1 es 0 asumiendo que el centro del sistema de coordenadas fijo a la Tierra . Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

45 Potencial gravitacional terrestre V
La notación Jn es frecuentemente usada para los coeficientes zonales en lugar del de Cn,0. Las dos notaciones difieren en signo: La parte zonal de potencial es escrito de la siguiente forma: La parte remanente de la representación armónica esférica es la parte dependiente de la longitud: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

46 Potencial gravitacional terrestre V
El mayor contribuyente longitudinal del potencial es usualmente los términos de grado 2 y orden 2. Estos términos representan la cantidad en que el planeta esta “fuera de redondez” sobre el ecuador. El coeficiente zonal de grado 1, coeficientes de grado y orden 1 serán 0 al asumir que el centro del sistema de coordenadas coincide con el centro de masas V0 + V1 V2 Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

47 Potencial gravitacional terrestre V
Expresión para el potencial gravitacional (V) de la Tierra: GM = constante G por la masa terrestre. a =Semieje mayor del elipsoide de referencia. r = distancia desde P al centro de la Tierra. Pnm = Funciones asociadas de Legendre.  =colatitud. Cnm, Snm = coeficientes armónicos, los cuales describen la distribución de masas dentro del cuerpo central, en este caso, la Tierra. Comúnmente están normalizados. El termino GM/r describe el potencial de un cuerpo esférico homogéneo, por lo que se le conoce como “Termino Kepleriano”. Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

48 Potencial gravitacional terrestre V
Para la geodesia de satélites, la anterior fórmula se escribe de la siguiente manera: En la práctica es imposible extender el grado del polinomio hasta el infinito Prof: José Fco Valverde Calderón Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

49 Modelos del campo de gravedad globales
Tomado de: Prof: José Fco Valverde Calderón Geodesia Física y Geofísica I semestre de 2016

50 Tomado de: http://icgem.gfz-potsdam.de/ICGEM/, 2016
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51 Potencial gravitacional V, AIUB-CHAMP03S
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